Дезорма и Клемана

Для вычисления отношения Ср/Сс по уравнению (IV, 14) необходимо располагать значением производной (дР1ди)д. Лаплас вычислил значение этой производной по данным работы Дезорма и Клемана [20]. [c.70]

Опыт Дезорма и Клемана [c.70]

Дезорм и Клеман в своем опыте пытались достичь недостижимого — измерить теплоемкость вакуума ( ). При условиях их опыта теплоемкость вакуума, т. е. пространства, содержащего лучистую энергию, неизмеримо мала по сравнению с теплоемкостью газа [21]. Дезорм и Клеман, конечно, не могли иметь об этом обстоятельстве ни малейшего представления, и замысел их измерений был совершенно нелепым. Удивляться этому не приходится. Но после ознакомления с исследованиями Дезорма и Клемана по их оригинальной статье невольно приходится поражаться другому [c.70]

Описание и разбор опыта Дезорма и Кле.мана даны в интересном историческом очерке [22]. В этом очерке излагаются также измерения скорости звука и разбираются работы Лапласа и Пуассона. Изложение опыта Дезорма и Клемана можно прочитать и в [3]. [c.70]

Прибор Дезорма и Клемана (рис. 5) состоит из стеклянного баллона А емкостью 28,40 л. Баллон закрыт медной головкой. Она снабжена краном М с диаметром отверстия 1,4 см. От медной головки отходит к вакуум-насосу трубка N8. Трубка КВ сообщается с друмя другими трубками, 6/ и СЕ. Первая трубка опущена в ртуть, а вторая в воду. Трубка СЕ снабжена краном I. Обе трубки имеют высоту более 87 см, на трубках нанесена миллиметровая шкала. [c.71]

Лаплас сделал следующие заключения из опыта Дезорма и Клемана. Впуск воздуха в баллон через кран М происходит быстро. Повышение давления воздуха в баллоне до барометрического давления (766,5 мм рт. ст.) —адиабатический процесс. Температура при адиабатическом сжатии воздуха повышается с 12,5 до 1 °С. Если теперь кран М закрыть, воздух в баллоне постепенно вновь охладится (при постоянном объеме) до температуры 12,5° С. Давление воздуха при этом понизится до 762,89 мм рт, ст. Из уравнения (IV, 8) следует [c.71]

Рис. 5. Прибор Дезорма и Клемана.

Опыт Дезорма и Клемана излагается в интерпретации Лапласа. [c.71]

Дезорма и Клемана. Разность Ср — не зависит от температуры (об этом см. в главе VII) и равна, по современным данным, 1,98719 кал [град моль). Тогда находим следующее значение механического эквивалента теплоты [c.104]

Для вычисления отношения Ср/с. по уравнению (IV, 14) необходимо знать значение производной дP дv) . Лаплас нашел данные, необходимые для вычисления значения этой производной, в работе Дезорма и Клемана (1819 г.) [16], предпринятой ими с совершенно невыполнимой целью, а именно, для измерения теплоемкости вакуума ( ). [c.70]

Изложение опыта Дезорма и Клемана о,жно прочитать и в книге Маха [ 3). [c.70]

Прибор Дезорма и Клемана (рис. 4, заимствованный из и. статьи) состоит из стеклянного баллона А емкостью 28,40. . Баллон закрыт медной головкой, снабженной краном М с диаметром отверстия 1,4 см. От медной головки отходит трубка NB. сообщающаяся с вакуум-насосом. Трубка NB сообщается с двумя другими трубками, GF и СЕ пз них первая трубка опущена в ртуть, а вторая—в воду. Трубка СЕ снабжена ц краном L. Обе трубки имеют высоту более 87 см и на них нанесена миллиметровая шкала. [c.71]

В сороковых годах XIX в. станет ясно, что открытие этоги закона могло произойти в любое время после 1823 г. Уравнение состояния газа было установлено. Гей-Люссак провел свой опыт. Деларош и Берар измерили теплоемкость воздуха при постоянном давлении. Пуассон вывел уравнение для отношения ср/с ,. Дезорм и Клеман провели свой опыт. Лаплас правильно объяснил опыт Дезорма и Клемана. Вычисление (dPIdv) по уравнению Пуассона стало возможным. Вся подготовительная работа для открытия закона была выполнена. Нехватало только одного—понимг -пия смысла полученных результатов. [c.73]

Для вычисления значения (ср—с, ,) надо экспериментально определить мольную теплоемкость и вычислить отношение ср1с.,. Последнее можно вычислить по уравнению (IV, 19), измерив скорость звука в газе, или по уравнению (IV, 14), проведя опыт Дезорма и Клемана. Разность ср—с,,) не зависит от температуры (об этом см. в главе VII) и равна, по современным данным, 1,98719 кал град-моль. Тогда находим следующее значение механического эквивалента теплоты [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология