Планка Эйнштейна термодинамическая

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ФУНКЦИИ ПЛАНКА—ЭЙНШТЕЙНА И ДЕБАЯ [c.610]

А. Термодинамические функции Планка—Эйнштейна для линейного гармонического осциллятора [c.573]

Если система находится в состоянии термодинамического равновесия с окружающей средой (с внешним электромагнитным полем), должно существовать определенное соотношение между процессами поглощения и испускания, т. е . определенная связь между коэффициентами Эйнштейна, которое может быть выведено при помощи формулы излучения Планка [1]. Можно показать, что [c.21]

Квантовая статистика системы гармонических осцилляторов с основной частотой Vo была разработана более тридцати лет назад Планком и Эйнштейном. Их уравнения дают возможность рассчитать распределение молекул между различными квантовыми состояниями при любой температуре как функцию и, следовательно, колебательную часть термодинамических функций. Так, [c.312]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ - 1) Т е п л о е м-кость материалов — отношение количества тепла, подводимого к материалу при бесконечно малом изменении его состояния в каком-либо процессе, к соответствующему изменению температуры материала. Определяет количество тепла, поглощаемого материалом при нагревании на 1 ° С. Отношение Т. м. к едшшце количества материала наз. удельной теплоемкостью. Удельная Т. м. бывает массовой (отнесен-Н011 к 1 кг), объемной (отнесенной к единице объема) и молярной (отнесенной к одному молю). Т. м. — характеристика бесконечно малого процесса, происходящего в материале. Чтобы тело из состояния Т перешло в состояние Т -)- А Г, в соответствии с ур-нием Гиббса, необходимо разное количество тепла б( в зависимости от характера процесса, поскольку подведенное тепло частично расходуется на совершение мех. работы, изменение фиа. или хим. состояния. Следовательно, характеризуя Т. м., оговаривают, какому термодинамическому процессу она соответствует. Обычно для материалов, в к-рых нет хим., фазовых и др. переходов, свойственны Т. м. изобарная (с ) и изохор-ная с ). Для твердых материалов с ,=>с + 0,0214 с1 Т Т , где -т-ра плавления. Зависимость с твердых материалов от т-ры при сравнительно высоких ее значениях можно получить из уравнения Эйнштейна с = ЗЛ (йу/А Г)2 ехр (йу/А Г)/(ехр к 1кТ) — 1]2, где Л — газовая постоянная к — постоянная Планка [c.516]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология