Рабочие процессы малого холодильного компрессора

Эжекторные холодильные установки объединяют процессы расширения пара в паровой машине или турбине и сжатия его в компрессоре. Энергетические показатели этих установок ниже, чем компрессионных и абсорбционных, вследствие больших необратимых потерь в эжекторе. Степень их термодинамического совершенства в зависимости от условий работы и конструкций 0,14-0,18. Эжекторные холодильные установки характеризуются простотой конструкции и обслуживания, малой массой и первоначальной стоимостью. В качестве рабочего тела можно использовать воду, аммиак, фреоны и др. Однако практическое применение нашли пароводяные установки, в которых рабочим телом и одновременно хладоносителем служит вода. Схема эжекторной холодильной установки приведена па рис. 46. [c.74]

Глава II. РАБОЧИЕ ПРОЦЕССЫ МАЛОГО холодильного КОМПРЕССОРА [c.29]

Обширные исследования рабочих процессов малых холодильных компрессоров рассмотрены в предшествующей главе. Здесь будут изложены результаты проведенных под руководством автора исследовании С целью определения рациональной области применения фреонов-12, -22 и -50 2 в герметичных компрессорах. [c.115]

Эффективность охлаждающей рубашки в условиях холодильного цикла со всасыванием немного перегретых паров в значительной степени зависит от рабочего тела. Рабочие тела с большим значением критерия К характеризуются малой величиной дроссельных потерь и сравнительно большим перегреванием пара в процессе его сжатия компрессором. По этой причине, например, в аммиачном компрессоре охлаждающая рубашка эффективней, чем во фреоновом (ф-12). Влияние охлаждения цилиндров на конечную температуру сжатия в современном У-образном аммиачном компрессоре отражено на рис. 69. Таким образом, исходя из величины конечной температуры конца сжатия, решается [c.190]

Сжимая пары в компрессоре в адиабатном процессе 1—а до температуры, превышающей Т окружающей среды на бесконечно малую величину, и затем осуществляя дальнейшее сжатие в бесконечно большом числе компрессоров с промежуточным охлаждением водой, можно приблизить цикл к обратимому —3—4—5. Такая система работы исчерпывала бы результаты термодинамического анализа рассматриваемого цикла, если бы рабочим телом в нем был бы газ. Однако в паровой холодильной машине, используя промежуточный отбор жидкости в каждой из ступеней, можно осуществить цикл со сжатием сухого насыщенного пара. [c.211]

Формула (29) показывает, что характер потерь цикла холодильной машины при использовании различных рабочих тел неодинаковый. Исходя из теории холодильных циклов можно уменьшить потери в регулирующем вентиле и в компрессоре. В зависимости от характера потерь каждого рабочего тела теоретический цикл холодильной машины должен состоять из различных процессов. Для рабочих тел, которые дают большую величину ] и малые значения должны быть включены процессы, уменьшающие дроссельные потери, для рабочих тел с большими потерями перегревания — процессы, сокращающие эти потери. [c.133]

Нормальные температуры кипения нефти и фреона-22 значительно отличаются, поэтому ректификационные устройства не нужны. При температуре кипения ниже 0° С и обычной температуре охлаждающей абсорбер и конденсатор воды зона дегазации настолько мала, что осуществление цикла абсорбционной холодильной мащины становится невозможным. Поэтому Селлерио предлагает устанавливать компрессор между испарителем и абсорбером. Рабочий процесс этой абсорбционно-компрессионной холодильной машины при to = —20° С (ро = 2,51 ата) и /к = 30° С (рк = 12,26 ата) показан на рис. 33, а. Давление абсорбции 5,5 ата. При этом давлении и конечной температуре абсорбции 20° С gr = 0,30. Температура, уходящего из генератора слабого раствора, 124° С, концентрация а = 0,10. Отношение давления в абсорбере к давлению в испарителе равно 2,2. При тех же температурах конденсации и кипения и одинаковой холодопроизводительности расход энергии в компрессионной холодильной машине, работающей на чистом фреоне-22, увеличился бы более чем в 2 раза. [c.83]

Холодопроизводительность. При заданных основных размерах компрессора (ход 5 поршня, О—диаметр цилиндра, число п оборотов в минуту) часовой объем описанный поршнем, постоянен. Следовательно, холодопроизводительность Со холодильной машины зависит от величин д и к в соответствии с формулой (V—6). Выше отмечалось, что объемная д холодопроизводительность зависит от температурного режима цикла. Компрессор холодильной машины всасывает насыщенный или слегка перегретый пар, а удельный объем насыщенного пара с понижением температуры возрастает очень сильно. Так, например, удельный объем насыщенного аммиачного пара при 0° составляет 0,2885 м /кг, а при температуре минус 30°—0,9635 м /кг. По этой причине, несмотря на сравнительно малое изменение удельной холодопроизводительности рабочего тела с температурой кипения, д , (отношение д к 1) изменяется значительно. При неизменной температуре кипения на величину будет влиять только температура перед регулирующим ентилем от которой зависит д ,. С понижением г , <7о и вместе с ним будут увеличиваться. Таким образом, в условиях, одинаковых по характеру своих процессов циклов холодильной машины, д есть функция при этом понижение и увеличение приводят к умень- [c.178]

Диаграммы состоят из двух частей верхняя часть для газовой фазы раствора, нижняя — для жидкой. В газовой фазе находится практически чистый перегретый пар холодильного агента, так как давление паров масел мало. С помощью диаграммы по известным р ч Т определяют состав жидкой фазы кипящего раствора и энтальпию жидкой фазы. По диаграмме можно рассчитать и построить практически все рабочие процессы, происходящие в маслозаполненных винтовых и ротационных компрессорах и в теплообменных аппаратах холодильных машин. При использовании диаграммы I — I для расчетов необходимо учитывать, что они построены для равновесных состояний растворов, которые не достигаются в реальных процессах. [c.238]

В момент, когда ротор прижимает лопасть (верхнее положение), серповидная полость заполняется газом или парами рабочего тела. Как только ротор пройдет всасывающее отверстие, цилиндр разделяется на две изолированные друг от друга полости, разграниченные лопастью, плотно прижатой пружиной к ротору. Объем серповидной полости, находящейся за ротором, увеличивается по мере его перемещения, и когда давление в этой полости становится ниже, чем во всасывающем трубопроводе (соединенном в холодильной машине с испарителем), начинается процесс всасывания пара. К моменту окончания процесса всасывания объем всасывающей полости максимальный. По мере обратного перемещения ротора объехМ полости сжатия сокращается, в результате чего осуществляется процесс сжатия до тех пор, пока давление внутри полости станет равным давлению в нагнетательном трубопроводе (конденсаторе в холодильной машине), после чего нагнетательный клапан открывается и начинается выталкивание пара из цилиндра. Принципиально рабочий процесс компрессора с катящимся поршнем мало отличается от процесса обычного поршневого компрессора с возвратнопоступательным движением поршня. Отсутствие кривошипно-шатунного механизма и всасывающих клапанов является достоинством ротационного компрессора, К его недостаткам относятся перетекание пара из одной полости в другую и трение лопасти о поршень. [c.346]

Изготовление малой расширительной машины, в которой рабочим телом является насытценная жидкость, сложно, поэтому применяют дроссельный, или регулирующий вентиль. Процесс дросселирования необратим, и регулирующий вентиль вносит потери в цикл холодильной машины. Необратимость цикла с регулирующим вентилем можно установить сопоставлением цикла Карно с циклом 1—2—3—4 (рис. 21, а). Этот цикл характеризуется всасыванием сухого насыщенного пара (сухой ход компрессора) и обратимым процессом сжатия от 7 до 2 по адиабате и от 2 до 2 по изотерме при постоянных температурах источ- [c.34]

Процесс сжатия в ступени в s—Т-Диаграм-ме показан на рис. I1I-3. Точка Н соответствует начальному состоянию холодильного агента перед входом в компрессор. Процесс расширения протекает по политропе Я—/ вследствие возрастания скорости потока холодильного агента и наличия потерь на пути от входа в компрессор до входа на лопатки рабочего колеса. При малых потерях этот процесс приближенно можно считать протекающим по изоэнтропе (тогда полное давление входа ро1 = Рн)- Процессы сжатия в рабочем колесе (процесс 1—2), в диффузоре и улитке (процесс 2—К) протекают по политропам с увеличением энтропии вследствие потерь. Потери в проточной части, а также от трения дисков и перетеканий характеризуются площадкой под линией процесса сжатия /—2—к. Политропная работа /пол представлена площадью Г — 1—2—К—3—3. Затрате работы по статическим параметрам I = = г к — 1 соответствует площадь под отрезком изобары —3, а работе по полным параметрам = jj — н — под отрезком изобары Ко — 3q. [c.98]