Колебания возбуждаемые теплоподводом

Приведенная на рис. 32 диаграмма полностью подтверждает полученные в настоящем параграфе результаты. Кроме того, из нее видно, что нри таком сравнительно медленном течении колебательная система возбуждается за счет теплоподвода и потока внутренней энергии, а взаимодействие системы с потоком кинетической энергии ведет к сильному демпфированию колебаний. [c.168]

С точки зрения полученных ранее выводов становится понятным и тот факт, что в описываемых опытах возбуждался основной тон колебаний. Общая длина трубы, в которой ставились опыты, колебалась от 1525 мм до 1780 мм, а длина горячей части имела при этом порядок 350 мм, т. е. была относительно коротка. Казалось бы, в системе должна была возбудиться одна из высших гармоник. Действительно, в опытах, приведенных на рис. 50 и 51, при той же относительной длине горячей части, приблизительно равной 0,2, возбуждались 3-я и 4-я гармоники. Однако в опытах с критическим истечением краевое условие у выходного конца трубы имеет вид и=0, а не />=0, как это было в опытах, результаты которых приведены на рис. 50 и 51. Следовательно, окрестность открытого выходного конца была на этот раз окрестностью пучности, а не узла давленпя. Но тогда возбуждаемые частоты должны быть такими, какие свойственны трубам, в которых теплоподвод осуществляется вблизи [c.470]

Условимся штриховать область неустойчивости. Тогда при выполнении неравенства (19.11) внутренняя часть окружности на рис. 26 будет заштрихована. Такая именно картина наблюдается, например, в тех случаях, когда акустические колебания возбуждаются теплоподводом, сконцентрированным в одной, неподвижной относительно стенок трубы плоскости (труба Рийке и т. п.). [c.153]

Наблюдениями Щ)и относительно малых теплоподводах выяснено, что в разогретой неустойчивой системе колебания возбуждаются с помощью хаотических внешних возмущтш ( шумов ) у открытого конца резонатора. В наша случае таким необходимым "шумом являются флуктуации у выхода из форсунки из-за наличия здесь горения. [c.257]

Располагая всеми указанными данными, можно было бы решить соответствующую краевую задачу, подобно тому, как это делалось в гл. V, VI и других местах. Однако достаточно полное представление о возбуждении звука в трубе Рийке более просто получить путем использования энергетического метода, развитого в гл. III и IV. В рассматриваемом случае применение энергетического метода напрашивается потому, что частоты возбуждаемых колебаний можно считать известными. Все исследователи, наблюдавшие звучание трубы Рийке, всегда указывают, что возбуждаются колебания с частотами, определяемыми обычными акустическими соотношениями (т. е. не требующими для своего определения учета постоянной составляющей скорости течения вдоль трубы и учета свойств зоны теплоподвода). Поскольку единственный важный параметр колебаний — частота,— определение которого из энергетических соображений невозможно, известен, исиользовапие энергетического метода является совершенно естественным. [c.426]

В заключение настоящего параграфа сделаем одно замечание. Во всех предыдущих разделах многократно подчеркивалось, что в конечном итоге причиной возбуждения вибрационного горения является возмущение теплоподвода или эффективной скорости распространения пламени. В случае возбуждения акустических колебаний в жидкостных реактивных двигателях основным является возмущение газообразования (возмущение расхода некоторого источника массы, расположенного в зоне горения). Следовательно, вибрационное горение может иметь самую различную природу. В общем случае оно может возбуждаться за счет любого слагаемого, входящего в систему (15.5) и описывающего процесс внутри области (Т. Это может быть ЬМ (рассмотренный только что случай), (труба Рийке), подвижность фронта пламени, т. е. отличие от нуля входящих во все три уравнения частных производных от интегралов по объему V (случай, рассмотренный в 49), возмущение теплотворной способности смеси 6 1 и полноты сгорания Ьд —Ьд (пример, приведенный в 25). Наконец, возбуждение акустических колебаний может оказаться связанным с отличием от нуля слагаемого ЬР . Этот процесс реализуется, например, в тех случаях, когда в зоне о происходит периодический срыв вихрей (без горения). Тогда взаимодействие вихреобразования с акустическими колебаниями может привести к самовозбуждению колебательной системы. Поскольку этот случай никак не связан с процессом горения, он в книге не рассматривался. [c.497]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология