Внутренняя энергия потока

Принцип работы поршневого детандера— машины объемного типа, заключающийся в преобразованки внутренней энергии потока рабочего тела в работу, сопровождающемся понижением температуры, был впервые предложен для получения холода еще в XIX в. Сименсом и Сольвеем. Дальнейшее развитие поршневые детандеры получили в работах Клода, Гейландта, Капицы, Коллинза. [c.90]

В соответствии с законом сохранения энергии удельные работа внешних сил и подведенная теплота должны привести к изменению удельных механической и внутренней энергий потока жидкости. Удельную внутреннюю энергию массы жидкости обозначим через и. Тогда, если принять, что потенциальная энергия обусловливается только поле.м сил тяжести gZ), содержание энергии в массе элемента жидкости йт, прошедшего через сечение 1—I, будет равно [c.11]

Внутренняя энергия потока Ег кг-м /с 2 1 —2 [c.22]

Будем считать условно течение газа в канале однопроводной горелки среднего давления адиабатическим (т. е. без теплообмена с окружающей средой). Тогда, если пренебречь потерями энергии на трение, здесь применима полная формула, выражающая закон Бернулли с учетом изменения внутренней энергии. потока газов при их расширении [c.39]

Считывают как изобарические. Зависимость внутренней энергии потока от температуры при изобарическом процессе представляется выражением [c.46]

В соответствии с законом сохранения энергии удельная работа внешних сил и подведенная теплота обусловливают изменение удельной механической и внутренней энергии потока жидкости или газа. [c.38]

Эти уравнения показывают, что энергия, сообщаемая машиной потоку, расходуется на совершение внешней работы, изменение внутренней энергии потока и восполнение теплообмена. [c.36]

Эффективны предварительная ранжировка параметров в рамках принятой модели вихревого эффекта и выбор переменных, наиболее существенных для процесса. В работе Б. Н. Калашникова такими переменными приняты расход сжатого газа Ос, момент количества движения потока ЛГь внутренняя, энергия потока расход охлажденного газа Сх, плотность газа перед диафрагмой дг, диаметр вихревой трубы в сопловом сечении [c.20]

Введем масштабы геометрических и газодинамических параметров. Момент количества движения потока Мх и внутренняя энергия потока Е характеризуют энергию, вводимую в камеру энергетического разделения с рабочим телом. Зависимой переменной, к определению которой сводится анализ, является разность энтальпии Ых. В качестве характеристики охлажденного потока примем плотность р2 газа в вихревой трубе перед диафрагмой. Поскольку перепады давлений и температур на диафрагме невелики, можно принять А1х 1с Ср Тс х) Ср(7 с Г 2) — А12-в рез ультате получена система, связывающая шесть величин (А 2, М, Ех, 0, Ос и рг), существенных для характеристики вихревого эффекта. Размерности этих шести величин представляют собой произведения размерностей трех основных величин — длины, массы и Времени (табл. 1). [c.21]

Эффективны предварительная ранжировка параметров в рамках принятой модели вихревого эффекта и выбор переменных, наиболее существенных для процесса. В работе Б. Н. Калашникова такими переменными приняты расход сжатого газа Ос, момент количества движения потока М, внутренняя, энергия потока Е, расход охлажденного газа Сх, плотность газа перед диафрагмой дг, диаметр вихревой трубы в сопловом сечении /)о, удельные теплоемкости при постоянном давлении Ср и при постоянном объеме с . Из этих восьми переменных составлено четыре независимых безразмерных комплекса [и,= Сх/Сс м = д2ЛГ1/)о/С2с т = ЛГ1/ЛоУ 10с) М = Ср1 Си. [c.20]

Введем масштабы геометрических и газодинамических Сс = С1 параметров. Момент количества движения потока М1 и внутренняя энергия потока 1 характеризуют энергию, вводимую в камеру энергетического разделения с рабочим телом. Зависимой перемен-1Н0Й, к определению которой сводится анализ, является разность энтальпии Асх. В качестве характеристики охлажденного потока примем плотность дг газа в вихревой трубе перед диафрагмой. Поскольку перепады давлений и температур на диафрагме невелики, можно принять А1х = 1с — 1х=Ср(Тс — Т х) =Ср(Гс—Т г) =А 2. [c.21]

При малой разности плотностей фаз внутренняя энергия потоков, как было показано ранее, оказывается недостаточной для диспергирования одной жидкости в другой поэтому при экстракции в контактирующие жидкости вводится дополнительная энергия в результате их механического перемешивания. Тем не менее в обычных экстракторах (с механическим перемешиванием) противоточное движение жидкостей обусловлено разностью плотностей фаз, и в таких аппаратах невозможно достичь больших скоростей потоков. Замена разности плотностей фаз как движущей силы ПРОТИВОТОЧ1НОГО движения жидкостей центробежной силой (в несколько тысяч раз превышающей силу тяжести) В быстро вращающихся машинах обеспечивает высокие скорости движения жидкостей через аппарат и соответственно уменьшает необходимый объем экстрактора. [c.597]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология