Магнитный круговой магнетон Бора

Спектры поглощения подчиняются следующим правилам отбора ДЛ1 = 0, 1. При наблюдении вдоль поля ДЛ1 = 1. Переход для ДЛ1= + 1 обладает круговой поляризацией влево, а для АМ — — 1—вправо (рис. Х1У.6). Нижний уровень соответствует М<0, так как в поле В разность энергий АЕ=ц ВМ (рв — магнетон Бора —единица магнитного момента). Из-за расщепления основного состояния изменяется его заселенность и, следовательно, интенсивность поглощения для компонент различна, [c.254]

Это—атомная единица магнитного момента, называемая магнетоном Бора. Соотношение (Г-5) применимо не только к круговым орбитам. [c.198]

Из анализа уравнений (9.1) — (9.11) мы знаем, что круговая частота прецессии равна ш = —уН, где 7 — гиромагнитное отношение. Параметр 7 определяется как 7 = —gj8 /Й [см. уравнения (9.8.) и (9.10) и их обсуждение]. Нам известно также, что ядерный магнетон более чем на три порядка меньше магнетона Бора электрона. Величина g для свободного электрона составляет 2,00232. Таким образом, для свободного электрона 7 = —1,7 Ю рад Гс с что по абсолютной величине в 10 или более раз превосходит значения 7 для ядер (табл. 9.1). Это означает, что при данном магнитном поле резонансная частота для неспаренного электрона обычно в 10 раз превышает частоты, используемые в ЯМР. Следовательно, если эксперименты по ЯМР проводятся в диапазоне мегагерц, то эксперименты по ЭПР требуют рабочих частот порядка гигагерц (1 ГГц= = 10 колебаний с = 10 МГц). [c.167]

Из экспериментальных значений дипольной силы и силы вращения р-полосы (табл. 1) диантрилов I и И следует, что В-переход (рис. 4), получающийся при j- j возбуждении антрацена с поляризацией вдоль малой оси, должен иметь магнитный момент, равный 0,1 магнетона Бора (м. Б.) и направленный вдоль координаты у молекулы (рис. 1). Для линейного смещения заряда по внутриядерной связи молекулы диантрила необходимо перекрывание я-орбиталей двух ароматических ядер, как это имеет место при электрическом дипольном я — я -переходе, причем перенос заряда равен нулю, когда плоскости ядер ортогональны друг другу. Однако круговое перемещение заряда по внутриядерной связи молекулы диантрила равно нулю, когда два ароматических ядра находятся в одной плоскости. Поэтому, пренебрегая перекрыванием, разумно предположить, что вращательный межъядерный перенос заряда максимален тогда, когда плоскости ядер перпендикулярны друг другу. При таком предположении поляризованный по оси у магнитный момент перехода в молекуле 1, Г-диантрила равен [c.83]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология