Геометрическое расхождение

Нормальные волны в трубах. Трубы являются волноводами для акустических волн, распространяющихся в содержащихся в трубах средах - жидкостях и газах, благодаря чему волны могут распространяться без геометрического расхождения, часто на большие расстояния, определяемые поглощением звуковых волн. При этом распространяются только нормальные волны, характерные для данного волновода (трубы), причем могут распространяться несколько нормальных волн одновременно. Разные нормальные волны различаются [c.57]

Анализ. Как отмечено в главе 8, длительность импульсов АЭ в неограниченной среде увеличивается по мере распространения импульса. В ограниченной среде, например звукопроводе, где фактор геометрического расхождения волны отсутствует, будет проявляться затухание волны. Поскольку затухание растет с частотой, неизбежно в первую очередь будут ослабляться высокочастотные составляющие спектра импульса, что будет приводить к [c.290]

По мере удаления от излучателя амплитуда колебаний частиц постепенно убывает. Это обусловлено геометрическим расхождением лучей, что приводит к увеличению площади фронта волны, а также наличием потерь в среде, приводящих к постепенному затуханию колебаний при их распространении. [c.58]

Если пользоваться амплитудами, исправленными за геометрическое расхождение и влияние коры, то формула примет вид [c.324]

С (й>) — Фурье-иреобразованне функции д (О О (г), С (Л) — геометрическое расхождение по амплитуде Л — глубина, глубина очага, лгощность слоя к (/) — импульсная реакция фильтра И (ш) — передаточная функция фильтра (Я ( ) - — энергетическая передаточная функция [c.9]

Коэффициент G = G (г) — G (Д) учитывает изменение амплитуды с расстоянием благодаря геометрическому расхождению сейслшческнх лучей (расширение фронта волны). Для объемных воли геометрическое расхождение или коэффициент дивергенции ампл1 туды можио вычислить по формуле [c.262]

Следует отметить, что затухание и геометрическое расхождение во аде ист вуют только на амплитуду, а не на фазу. Кроме этого, ипуханне зависит от частоты, а геометрическое расхождение нет. [c.262]

Разрешение кажущегося противоречия, вызванного одновре-мещ ым незнанием поглощения и точной < рмы геометрического расхождения волн в коре, предложен в [909]. Дифференцируя (47) по W и полагая i ( ) == onst С> (о>), а Q — ие зависящим от О), получим [c.326]

Г (л, (о) гг изображение скорости движения частиц в волнах Р и S в виде изолиний в прямоугольной системе координат, где по оси абсцисс откладывалось расстояние л , а по оси ординат — частота to. При таком трех компонентном ) Зображении любая вертикальная линия дает спектр скорости для соответствующего расстояния, а горизонтальная линия — зависимость поглощения от расстояния на задан1юн частоте. Минимизируя путем подбора раз ЮСТЬ между наблюден г jofi и теоретическими скоростными диаграммами, можно определить наиболее вероятные коэффициенты гюглощення и геометрического расхождения. [c.327]

Внешняя граница земного ядра. Способ сравнения станций успешно применяются также для изучения объемных воли, дифрагированных на внешней границе ядра. Используя профиль станций, расположенных приблизительно в одном азимуте относительно источника, можно исключить влиян1 я источника и пути пробега в мантии вплоть до ядра. Далее, подбирая станции, на которых регистрируются похожие характеристики коры и мантии, можно исключить ( >акторы, действующие на восходящем участке сейсмического луча при прохождении через мантию и кору. Остаются только факторы, связанные с границей ядра, т. е. геометрическое расхождение на сфере и поглощение на внешней гран[ це ядра. К этому случаю негюсредственно применима формула (47) [c.327]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология