Работа, теплота и калорическая теория

В 1798 г. Бенджамин Томпсон (граф Румфорд) проводил опыты с трением, которые, будучи полностью осознаны, смогли бы точно так же ниспровергнуть калорическую теорию, как Лавуазье ниспроверг флогистонную теорию. Томпсон осуществлял надзор за сверлением пушечных жерл на военном заводе в Мюнхене. Процесс изготовления пушек включал отливку металлических болванок и сверление в них жерл сверла приводились в движение лошадьми. На Томпсона произвело большое впечатление, что во время сверления происходило вьщеление значительного количества теплоты. При попытке сверлить пушки под водой он установил, что вода всегда закипала по прошествии одного и того же промежутка времени. Кроме того, выделение теплоты, по наблюдениям Томпсона, могло продолжаться, по-видимому, бесконечно. Томпсон дал правильное объяснение наблюдавшимся явлениям работа, выполняемая лошадьми, превращалась в теплоту. Он писал [c.7]

Однако эксперименты Томпсона не смогли убедить других. Те, кто верил в калорическую теорию, имели наготове объяснение, что трение сверла стирало теплоту с атомов металла и выносило ее на поверхность. Они не осознали, какое значение имела установленная Томпсоном возможность бесконечного получения теплоты за счет работы. Согласно калорической теории, после того, как весь запас теплоты в металле окажется вытерт из него, дальнейшее продолжение сверления не должно приводить к выделению теплоты. К сожалению, ученые того времени не привыкли думать о теплоте как о количественно измеряемом свойстве, подобно тому как до распространения идей Лавуазье не имели представления о таком количественно измеряемом свойстве вещества, как его масса. Поэтому работа Томпсона не произвела большого впечатления. [c.7]

РАБОТА, ТЕПЛОТА И КАЛОРИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ [c.6]

Мы уже сказали, что механическая работа может быть вполне превращена в теплоту, а теплота ни в каких условиях вполне не переходит в механическую работу. Нужны особо благоприятные условия, чтобы переход совершился, л сумма этих благоприятных условий видна из того, что Л1Ы приводим далее, как один из важнейших выводов, много-Jк paтнo опытом проверенных, достигнутых механическою теориею теплоты. Оказывается, что та часть тепла, которая может превратиться в механическую работу, относится ко всей потерянной теплоте, как разность (падение) температур относится к сумме начальной температуры с 273°. Эта сумма или величина градусов Цельзия, считаемых от 0°, т. е. от температуры таяния льда, называется абсолютною температурою, потому что холод в —273° Ц называется температурою абсолютного нуля. Пусть действует какая бы то ни была машина, где нагреванием достигается, как в паровой машине, механическая работа. Очевидно, что нечто нагревается и, охлаждаясь, производит работу, причем часть тепла превращается в эквивалентное количество работы, а часть отходит к охлаждающему телу. Как вода, падая из запруды, может давать работу, если встречает колесо или другой соответственный механизм, так падением температуры можно пользоваться для получения механической работы, применяя соответственный механизм, который обыкновенно в теплотных машинах основан на том, что объем тела или давление (упругость) меняется при изменении температуры. Так, в паровых машинах низкого давления для охлаждения (уменьшения давления по другую сторону поршня) применяют холодную воду в особых холодильниках, а в машинах высокого давления — выпускаемый (мятый, или отработавший) пар имеет низшую температуру, чем производимый паровиком, т. е. совершается понижение температуры. Можно было бы думать, имея одно понятие о механическом эквиваленте теплоты (о первом законе термодинамики, или механической теории тепла), что искусство устройства калорической, или теплот- [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология