Пион-нуклонное рассеяние

Пион-нуклонное рассеяние [c.25]

Рассмотрим процесс пион-нуклонного рассеяния [c.25]

Амплитуды пион-нуклонного рассеяния детально исследованы вплоть до энергий 2,5 ГэВ в с.ц.м. [6]. Для кинетической энергии пиона ниже < 300 МэВ взаимодействие в сильной степени определяется s- и р-волнами. Характерное поведение полного сечения и я р-рассеяния (рис. 2.2) показывает доминирующую роль Д(1232)-резонанса в Рзз-канале при = 180 МэВ. Вторая особенность, не очень заметная на рис. 2.2, заключается в слабости s-волнового взаимодействия цри низких энергиях. Это приводит к тому, что р-волновое яК-рассеяние важно даже у порога. [c.27]

Рис. 2.10. Иллюстрация механизма обмена р-мезоном н пион-нуклонном рассеянии

Резонанс А(1232) в канале Рзз — выдающаяся особенность пион-нуклонного рассеяния. Другие р-волновые каналы менее существенны. [c.50]

Длины пион-нуклонного рассеяния [c.369]

Обсудим s-волновое пион-нуклонное рассеяние на пороге с точки зрения киральной симметрии. Феноменология длин яМ-рас-сеяния а и аз в изоспиновых каналах с 7=1/2 и / = 3/2 была [c.369]

Фазовые сдвиги в общем случае являются комплексными величинами. Их мнимые части отвечают неупругим процессам, которые ведут к выбыванию частиц из упругого канала. В пион-нуклонном рассеянии неупругости появляются выше порога реакции rN - лл М. Поэтому фазовый сдвиг в яN-pa eянии является вещественным для значений кинетической энергии пиона ниже 170 МэВ в лабораторной системе. По-другому удобно записать в виде [c.26]

Рис. 2.9. Иллюстраи,ия механизма обмена эффективным бозоном в пион-нуклонном рассеянии

Удобная основа для обсуждения з-волнового пион-нуклонного рассеяния на пороге представляется ст-моделью, которую можно считать моделью-прототипом, описывающей систему взаимодействующих фермионов и пионов и обладающую киральной симметрией. Ее основные свойства приведены в Приложении 14. Лагранжиан (Г-модели может быть переведен в особенно удобное нелинейное представление, где нужные низшие яN-aмплитyды получаются уже в первом порядке теории возмущений. В нашем случае мы отождествляем фермионы с нуклонами, вспоминая, что в мягкопионном пределе их внутренняя структура остается неразрешенной. Согласно уравнению (П14.26), ст-модель В ее нелинейной форме имеет два следующих вида эффективной пион-нуклонной связи. [c.370]

Предел мягких пионов. Результат (9.68) для длины пион-нуклонного рассеяния, который был выведен на основе киральной симметрии для системы пион—нуклон, может быть обобщен. Например, модель, которая описывает киральную связь пиона с полем, име-юпщм спин 1/2 и изоспин 1/2, никоим образом не определяет детальные свойства этого фермиона он может с тем же успехом быть отождествлен с ядром того же спина и изоспина, которое для пробных частиц с большой длиной волны может рассматриваться как элементарная частица. Следовательно, соответствующая длина пион-ядерного рассеяния в мягкопионном пределе снова дается уравнением (9.68). [c.375]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология