Процессы с заряженными пионами

Измеренный зарядовый радиус протона также большой, и поэтому возникают те же вопросы, что и в случае пиона. Информация о размере протона получена из упругого электрон-про-тонного рассеяния. Сечение для этого процесса включает как электрический, так и магнитный формфакторы Се(яЪ и ( 2 — квадрат переданного протону 4-импульса определения и численные величины даны в Приложении 7(a)). Грубо говоря, эти формфакторы представляют собой распределения заряда и магнитного момента протона в системе центра масс электрона и протона при <7 = - q . Измеренные электрический и магнитный среднеквадратичные радиусы протона равны [c.16]

Особый интерес эта реакция представляет по причине того, что является процессом второго порядка. Например, если положительный пион, влетающий в ядро, путем обмена зарядом с нуклонами превращается в отрицательный пион, то процесс должен состоять по меньшей мере из двух стадий с превращением двух различных нейтронов в протоны. [c.277]

Теорема Зигерта утверждает, что плотность обменного заряда рех исчезает в идеализированном пределе точечных статических нуклонов [8]. При этих условиях процесс обмена является мгновенным. Соответственно нет запаздывания и отсутствует плотность заряда, связанная с обменным током. Это может быть явным образом проверено для частного случая пионного обменного тока Рех получается как поправка на отдачу порядка 1к1/М, где к — это импульс, переданный фотону. Подчеркнем еще раз, что "теорема" Зигерта верна только в длинноволновом пределе существенно, что фотон "не чувствует" внутреннюю структуру нуклона и детальную динамику процесса обмена. [c.317]

Отрицательно заряженные частицы (мюон ц", л", К "-мезоны и др.) при торможении в среде образуют мезоатомы, в к-рых эти частицы играют роль тяжелых электронов. Образуясь первоначально в высоковозбужденных состояниях, мезоатомы в результате каскадных переходов при испускании у-квантов или оже-электронов переходят в основное состояние. Орбиты мезоатомов (их размер обратно пропорционален массе частицы) на 2-3 порядка меньше электронных орбит. При этом эффективный заряд ядра Z уменьшается на единицу, в результате чего мезоатом имеет электронную оболочку ядра Z-1. Т. обр., в принципе могут моделироваться атомы любых элементов, напр, при захвате атомом Ne образуется мезоатом [iF. Уникальны мезоатомы, состоящие из ядра водорода (протон, дейтрон, тритон) и отрицательно заряженной частицы, поскольку они являются нейтральными системами малого размера (напр., радиус мюонного атома водорода равен 2.56-10"" см, а радиус пионного атома водорода-1,94- 10" см) и, подобно нейтронам, проникают внутрь электронных оболочек к ядрам, участвуя в разл. процессах. Так, напр., могут образоваться системы ф и Лц, аналогичные мол. ионам водорода, в к-рых ядра вступают в р-ции холодного ядерного синтеза (dd - Не + п или dt -> Не -(- п) с высвобождением ц, осуществляющего послед, акты синтеза (мюонный катализ). Процессы захвата отрицательно заряженных частиц на мезоатомные орбиты и перехвата их др. атомами обусловлены строением электронной оболочки, что позволяет изучать структуру молекул и хим. р-ции мезоатомов. [c.20]

С помощью рассеяния высокоэнергетичных пионов на электронах водородной мишени можно прямо измерить сечение процесса + е - гг + е, основным механизмом которого является обмен фотоном с энергией со и импульсом q между электроном и пионом, как это показано на рис. 1.2. Экспериментальные данные показывают характерное отклонение от моттовского сечения, которое описывает кулоновское рассеяние электрона на точечном заряде. Это отклонение выражается через формфактор пиона Р д ) [c.12]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология