Порог реакции

Подобные расчеты обычно выполняются методом анализа (т. е. классификации по различным состояниям) классических траекторий (см. 9) [213, 456, 464, 554]. Квантовые расчеты сечений имеются только для простейших реакций (см., например, [363, 570, 571] для реакции И -Ь Нз). Сравнение классических и квантовых расчетов для таких реакций, а также исследование многочисленных модельных линейных столкновений (см. [7, 382]) показывает, что квантовые эффекты существенны толы о вблизи порога реакции, где возможно туннелирование. Поскольку для реакций с участием более тяжелых атомов эти эффекты значительно меньше, можно полагать, что классический расчет сечений дает удовлетворительные результаты [456, 554]. [c.139]

В константу равновесия входит лишь разность пороговых значений энергии, но не сами пороговые значения. Это легко понять исходя из того, что уравнение Больцмана не содержит явно времени, а Н-теорема определяет лишь условия равновесия, но не время его достижения. Изменение порогов реакций и 2 (с сохранением неизменной их разницы Д ) приведет лишь к увеличению или уменьшению скоростей процессов, но никак не скажется на конечном состоянии, которое определяется, вообще говоря, энергетическим равновесием подсистем. Величина АЕ определяется энергией состояний реагентов и продуктов и выступает в качестве "фундаментальной" характеристики системы, определяющей ее состав в [c.30]

II) в виде а -v -е),е - порог реакции, О -функ- [c.99]

Более высокие температуры ведут к разложению. Скорость реакции замещения различных олефинов зависит и от их молекулярного веса—с повышением его термический порог реакции снижается. [c.770]

Наиболее полно исследованы как в теоретическом, так и в экспериментальном отношении мономолекулярные реакции распада. Нарушение равновесного распределения в этих реакциях связано с тем, что скорость релаксации для колебательных уровней вблизи энергетического порога реакции меньше скорости реакции распада для этих уровней. [c.64]

Мэе, для этого превращения фактически необходима большая энергия. Чтобы не нарушить закона сохранения количества движения. Vis части кинетической энергии бомбардирующей альфа-частицы должны превратиться в кинетическую энергию продуктов. Это значит, что будет необходимо (18/14)-Ц, 18 Мэе) = = 1,49 Мэе для того, чтобы удовлетворить энергетическое требование и не нарушить закона сохранения количества движения. Таким образом, альфа-частица должна обладать, по крайней мере, этим количеством энергии до того, как произойдет превращение. Такое количество энергии называют энергетическим порогом реакции J N(a, р). Другими словами, это кинетическая энергия, необходимая для того, чтобы превращение стало энергетически возможным. I [c.414]

Так, для альфа-частиц высота кулоновского барьера в углероде составляет около 3 Мэе, в меди —10 Мэе и в свинце— 22 Мэе. Нейтроны не имеют заряда, и поэтому для них не существует кулоновского барьера ядра. Они могут проникать в него при любых малых энергиях. Этим фактом объясняется большая эффективность ядерных реакций с нейтронами. Та минимальная энергия бомбардирующей частицы, ниже которой ядерная реакция уже не может протекать, называется порогом реакции. Обычно порог ядерных реакций с заряженными частицами составляет несколько мегаэлектронвольт. [c.29]

Ядра некоторых радионуклидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радионуклидами ( °Ро, Чс, Ст), обычно равна 5. .. 6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, п) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. [c.48]

Вблизи порога реакции важную роль играют правила отбора из-за сохранения углового момента. Они наиболее просто видны при рассмотрении канала поглощения лй - NN. Около порога этот процесс определяется 8-волной лгё-взаимодействия (/ = 0). Поэтому конечная пара имеет полный угловой момент / = 1, отрицательную четность и изоспин 1=1. Это выделяет единственное конечное [c.129]

С = ( 1 + 2 — " 3 — Отй), где с — скорость света в вакууме. Если Q — отрицательная величина, то в лабораторной системе координат ( -система), где частица А г покоится, реакция протекает лишь тогда, когда кинетическая энергия падающей частицы Аг больше энергии порога реакции Е [c.883]

Если энергия нейтрона на несколько мегаэлектронвольт превышает порог реакции (л, 2л), то эта реакция, как правило, идет с большой вероятностью. Сечение реакции (л, 2л) может быть оценено по формуле [4] [c.887]

Таблица 39.6 Пороги реакции (я, 2п) для различных изотопов [2]

Реакции р, п) широко используются для получения моноэнергетических нейтронов. Этому способствуют низкие значения порога реакции Е и большие выходы нейтронов. Наиболее распространенные реакции (р, п) [7] [c.893]

Порог деления, вызванного 7-квантами (т. е. энергия наиболее мягких -квантов, еще способных вызнать деление), является непосредственной мерой минимальной энергии возбуждения ядра, необходимой для деления. Порог реакции деления под действием нейтронов меньше порога фотоделения составного ядра иа величину энергии связи нейтрона с ядром мишени. Поэтому [c.929]

Рассмотрим вначале вероятность реакции для (V 0). Из рис. 67 видно, что вместо ступенчатой функции получается плавное нарастание вероятности в области кинетической энергии от 0,2 до 0,3 эв. Полученный в работе [1611] эффективный порог реакции Е1 = 0,2 эв превышает энергетический порог 0,153 эв (равный высоте барьера Е за вычетом энергии нулевых колебаний молекулы Нз). С другой стороны, этот эффектив- [c.275]

Причина несоответствия порога реакции Е и энергии активации заключается в следующем. Энергия активации содержит энергию нулевых колебаний Е переходного комплекса. Однако об определенном значении энергии любой квантово-механической системы можно говорить лишь в том [c.276]

ИЛИ перераспределение внутренней, т. е. колебательной или вращательной, энергии между партнерами, или переход поступательной энергии относительного движения молекул во внутреннюю энергию, или обратный процесс. Очень часто молекула при одном соударении незначительно увеличивает свою внутреннюю энергию. Обычно, прежде чем ею достигается энергетический порог реакции, внутренняя энергия молекулы меняется много раз. Это обстоятельство иллюстрируется рис. 1.13. На нем изображено изменение внутренней энергии Е одной молекулы в зависимости от времени Вертикальные отрезки соответствуют порциям энергии, передаваемым в столк- [c.57]

До сих пор считалось, что диссоциация молекул происходит тогда, когда их колебательная энергия превышает величину Ед при этом вращение молекул А не учитывалось. Вращательная энергия молекул может ускорять диссоциацию за счет центробежных сил, и ее необходимо принимать во внимание. Полный анализ, описывающий совместную передачу колебательной и вращательной энергий, очень сложен эффективный энергетический порог реакции будет зависеть от отдельных уровней вращательной энергии. Вклад в реакцию со стороны вращательных степеней свободы будет простейшим образом учтен ниже. [c.63]

Зависимость сечений активации для реакций О (у, )0 и С12(у. п)С - от энергии у-квантов представлена на рис. 36. Из сравнения кривых видно, что максимумы сечений активации обеих реакций лежат в области 23—29 Мэе, и ход кривых приблизительно одинаков, за исключением начальных участков. В общем использование участка от 15,6 до 18,6 Мэе, т. е. облучение образцов у-квантами с энергией ниже порога реакции С 2(у, п)С невыгодно, так как сечение активации и образования кислорода-15 [c.126]

На рис. 42 приведены кривые зависимости от температуры скорости образования продуктов окисления реактивных и дизельных топлив и моторного масла, иллюстрирующие указанную выше закономерность. Значение предельной температуры, за которым скорость реакции резко возрастает — температурного порога реакции, — различно для продуктов разного молекулярного веса (оно частично зависит также от условий метода). Не отвергая возможности иных толкований этого явления, мы объясняем его доминирующей при высоких температурах ролью физико-химических процессов изменения фазового состояния образующихся продуктов окисления по сравнению с чисто химическими реакциями. [c.131]

Температурный порог реакции, особенно в пределах второй группы,. лежит значительно ниже для каталитического окисления СО, чем для разложения NjO (рис. 13). [c.528]

Существенную роль играет 1 акже энергия бомбардирующих частиц. Если реакция идет на заряженных частицах или заряженные частицы либо нейтроны образуются в результате реакции, то для преодоления потенциального барьера ядра бомбардирующая частица должна обладать определенным минимумом энергии (порог реакции) такие реакции называются пороговыми. Реакции, которые идут при любых, даже самых малых, энергиях бомбардирующих частиц, носят название беспороговых] такова, например, реакция ( , Т)- [c.38]

Реакция ( , 2п). Реакция типа (л, 2л) всегда является эндоэнергетической, так как для освобождения из ядра дополнительного нейтрона нужно затратить энергию, превышающую энергию связи нейтрона в ядре. Для большинства ядер порог реакции (л, 2л) лежит в области 6—12 Мэе. [c.31]

Изотопы с наименьшей величиной порога реакции (- , п) [c.88]

Однако имеется несколько элементов, изотопы которых имеют небольшую величину энергии связи нейтрона. Список этих элементов и пороги реакции (у, п) приведены в табл, 8. [c.88]

Рис. 8.9. Зависимости отношения ffl/fn от параметра Ец/кТ (tj, — энергип порога реакции. Т — температура)

Фотоактивационный анализ основан на использовании в качестве источника излучения жесткого у-излуче-ния. Прн взаимодействии с у-излучением ядер атомов возможно протекание ядерных реакций различных типов— с выделением нейтронов (, п), протонов (у,р), а-частиц (7, ). Особенностью фотоядерных реакций является их пороговый характер — они происходят только при вполне определенной для ядра каждого элемента энергии у-излучения. Так, порог реакций с выделением нейтронов составляет для бериллия 1,67 МэВ, для кислорода Ю — 4,14 МэВ, для углерода — С — 4,95 МэВ н т. д. [c.794]

При определении кислорода в натрии по реакции 0( Не, pn) F радионуклид F может образоваться также по реакции Na(a, 2n) F, порог которой 20,9 мэВ. Поэтому при определении кислорода энергия ионов Не должна быть ниже порога реакции на изотопе Na [145]. Определению кислорода по реакции 0(у, п) 0 мешают радиоизотопы Na и F, образующиеся по реакциям 2 Na(v, n)22Na и 23Na(v,an)i F. [c.195]

Фазовые сдвиги в общем случае являются комплексными величинами. Их мнимые части отвечают неупругим процессам, которые ведут к выбыванию частиц из упругого канала. В пион-нуклонном рассеянии неупругости появляются выше порога реакции rN - лл М. Поэтому фазовый сдвиг в яN-pa eянии является вещественным для значений кинетической энергии пиона ниже 170 МэВ в лабораторной системе. По-другому удобно записать в виде [c.26]

Ожидается, что интегральное сечение для s-волнового рождения в реакции рр л°рр ведет себя около порога реакции, как сгрр г0рр = onst где — максимально разрешенная [c.144]

Роль внутренней энергии существенно падает при энергиях много выше порога реакции. Так, при энергии относительного движения 5,9 ае увеличение энергии СзВг на 1,34 жкал повышает сечение реакции только на 23%. [c.215]

Для спиноворазрешенных реакций диссоциации измеренные с помощью термохимических методов величины Do точно соответствуют энергетическому барьеру реакции. Для спиново-запрещенных реакций это не так. Если наименьший по энергии переход между рассматриваемыми потенциальными поверхностями происходит при значениях энергии Ео, больших теплоты реакции Do, то значение Eq выступает в роли энергетического порога реакции. Для распада N2O, в котором реализуется именно такая ситуация, соответствующее значение Ео в настоящее время можно определить только на основе полученных при диссоциации данных. В иных спиновозапрещенных реакциях энергетически наиболее выгодный переход между потенциальными поверхностями происходит при энергиях, меньших Do-При таких условиях реализуется усложненный механизм распада типа (1.18) с участием процессов столкновения в обоих электронных состояниях. В подобном случае следует ожидать необычной зависимости константы скорости диссоциации от давления и температуры (см. ниже). [c.36]

Сопоставление экспериментальных результатов с различными возможными выражениями для константы скорости диссоциации, полученными с помощью простой модели, позволяет сделать несколько фундаментальных выводов. Квазистационарный режим реакции, как правило, достигается за время, меньшее времени разрешения экспериментальной установки. Предквази-стационарный режим наблюдается только при очень высоких температурах для нескольких двухатомных молекул. Во всех других случаях распад происходит с не зависящей от времени константой скорости ее не следует путать с константой, характерной для окончательного приближения к химическому равновесию, когда с диссоциацией начинает конкурировать рекомбинация. В области малых давлений переходы между низкими колебательными уровнями несущественны и скорость реакции определяется переходами между уровнями, лежащими вблизи энергетического порога реакции. В противном случае надо было бы ожидать совершенно иных температурных зависимостей констант скоростей по сравнению с теми, которые фактически наблюдались в эксперименте. Эффективное узкое горло диссоциации может смещаться в пределах нескольких колебательных уровней, лежащих неподалеку от энергетического порога реакции, но должно располагаться вблизи энергии диссоциации Ео. Установлено, что в области высоких давлений иногда лимитирующими являются медленные внутримолекулярные процессы, например запрещенные электронные переходы. Однако чаще всего скорость реакции определяется процессом перехода через конфигурацию активированного комплекса при значительных удлинениях разрываемой связи. Более полное рассмотрение этого вопроса дано в разд. 1.8. [c.61]

Первая сумма 2, описывающая увеличение заселенности, ограничивается набором дискретных уровней, лежащих ниже Ео. Пороговая энергия Ео определяется из тех соображений, что все состояния с > о в области низких давлений заселены пренебрежимо мало, поскольку их диссо-циативные времена меньше времени между столкновениями. Вторая сумма включает также переходы с дискретных уровней с < Ео на уровни, лежащие выше энергетического порога реакции. [c.62]

Практическое применение для фотоактивационного анализа получили преимущественно реакция (7, п) и реакция возбуждения ядер с образованием метастабильных состояний (изомеров). Для возбуждения метастабильных состояний обычно используются у-кванты с энергией 1—3 А1эв порог реакции (у, п), кроме и Ве , колеблется в пределах 4—16 Мзв и по абсолютной величине практически равен энергии связи нейтрона в ядре. [c.76]

Таким образом, Ве и Н имеют самое маленькое значение порога (у, )-реакции. По этой причине фотонейтронному методу определения бериллия и дейтерия при использовании источника с энергией у-иглучения в области 2—4 Мэе не мешает присутствие в пробе любых других элементов, и метод ЯГ4-ляется для них исключительно специфичным. С другой стороны, низкий порог реакции позволяет использовать радиоактивные элементы, испускающие жесткое у-излучение. [c.88]