Волновые взаимодействия колебаний

Волновые взаимодействия колебаний [c.247]

В колебательно-вращательной полосе № С1 измерены волновые числа (см" ) тонкой вращательной структуры 2796,9 2819,6 2841,6 2863,0 (Р-ветвь) и 2904,2 2923,7 2942,7 2961,1 (Р-ветвь). Рассчитайте межъядерное расстояние в молекуле Н С], считая, что взаимодействие колебания с вращением отсутствует. [c.10]

Изменение волнового числа колебания находящейся в растворе молекулы является сложной функцией свойств этой молекулы и растворителя и может быть описано с помощью параметров слабого неспецифического электростатического взаимодействия (диполя с диполем или с индуцированным диполем и т. д.), а также сильного специфического взаимодействия молекул растворителя д растворенного вещества, обычно тида водородных связей [140]. Следует иметь в виду, что по сравнению со временем переориентации молекул растворителя пр> должительность колебательных переходов очень мала (например, частота валентного колебания связи О—Н равна приблизительно 10 С ), поэтому колебательные переходы часто удается наблюдать даже в короткоживущих частицах, например в частицах, образующихся при столкновениях молекул в жидкой фазе (комплексы столкновения) [140]. [c.451]

Другим механизмом, который превращает запрещенные переходы в разрешенные, является электронно-колебательное, или вибронное, взаимодействие. Колебание молекул добавляет к волновой функции основного состояния волновые функции возбужденных состояний соответствующей симметрии (гл. 1, разд. 3). Это в свою очередь делает разрешенными переходы, которые в противном случае запрещены по симметрии состояний. Однако этот механизм как способ обойти ограничения по орбитальной симметрии весьма неэффективен. Причина очень проста энергия должна сохраняться при переходе от одного состояния к другому. [c.146]

СОСТОЯНИИ, наоборот, атомы отталкиваются. Причина двух состояний заключается опять-таки в неоднократно указанной в этой книге двойственности корпускулярных и волновых свойств материальных частиц ( 30). Между атомами происходит такое же взаимодействие колебаний, как между двумя связанными между собой маятниками в последнем случае также возможны два результирующих колебания, которые легко рассчитать обычными приемами классической механики, [c.318]

О волновой природе электрона. У частиц малой массы движение и взаимодействие происходят по законам, отличающимся от законов классической механики. Как было установлено, электромагнитные колебания имеют двойственную природу. Такие явления, как интерференция и дифракция света, свидетельствуют о его волновой природе, а способность оказывать иа освещаемую поверхность механическое давление или вырывать с этой поверхности электроны (фотоэлектрический эффект) указывает иа его корпускулярную природу, т. е. позволяет рассматривать световое излучение как поток частиц, или квантов, названных фотонами. [c.26]

Большие возможности для анализа полимеров представляют методы молекулярной спектроскопии. Ведущее положение среди них занимает ИК-спектроскопия. Этим методом можно проводить исследование структуры как растворов, так и твердых полимеров. В спектре аддитивно проявляются характеристики элементарных звеньев, а не ЗЛ/ — 6N колебаний всей молекулы. Механические и электрические взаимодействия, происходящие в некоторых мономерных звеньях, расширяют полосы полимера. На спектрах полимеров с чередующимся расположением звеньев или со статистическим их распределением часто видны характеристические полосы, отражающие структуру участков их соединений это позволяет отличить сополимер от смеси гомополимеров. Так, волновое число СНа-спинового колебания зависит от окружения СНа-группы [c.417]

Трудно разрешимы. В тех случаях, когда структура в спектре существует, определенные переходы могут быть разрешены или запрещены правилами отбора для вращательных и колебательных переходов. Эти правила также основаны на приближении Борна — Оппенгеймера, предполагающем разделение волновых функций отдельных мод. В асимметричной молекуле не существует ограничений на возможные колебательные переходы, так что ее спектр соответственно достаточно сложен. В симметричной молекуле только колебательные уровни той же колебательной симметрии для частиц на верхнем и нижнем электронных уровнях могут сочетаться друг с другом. Это значит, что, хотя все симметричные колебания сочетаются друг с другом, для антисимметричных колебаний возможны лишь переходы с До = 0, 2, 4 и т. д. Вращательная структура в электронной спектроскопии особенно сложна, поскольку вращательный момент молекулы может взаимодействовать с электронным моментом, причем известно несколько типов и случаев такого взаимодействия. Более того, возможные для молекулы вращения зависят от ее формы (линейная, симметричный волчок и т. д.), так что нет смысла приводить здесь отдельные правила отбора для вращения. Достаточно одного известного примера для перехода линейной молекулы правила отбора записываются в виде АЛ = 0, 1. [c.43]

Из рис. 23 видно, что g(R) проходит через ряд максимумов и минимумов, совершая затухающие колебания около значения g R) = I. При R, равном 4й о. отклонения радиальной функции распределения от 1 обычно находятся в пределах ошибок измерений. Иначе говоря, корреляция атомов жидкости обычно не распространяется далее, чем на расстояния порядка 4—5 диаметров атомов. Отметим, что это как раз такие расстояния, на которых нельзя пренебречь перекрыванием волновых функций атомов при рассмотрении лондоновских межмолекулярных взаимодействий. Максимумы g R) соответствуют тем значениям межатомных расстояний, которые относительно более вероятны, т. е. чаще встречаются. Минимумы g (i ) указывают на те межатомные расстояния, которые встречаются реже, чем соседние с ними. [c.117]

Для объяснения взаимодействия света с веществом используют две модели волновую и корпускулярную. С помощью волновой модели можно объяснить явления, при которых не происходит поглощения света,— отражение, преломление, дифракция. По теории Максвелла, электромагнитные колебания представляют собой изменяющиеся электрическое и магнитное поля, которые колеблются во взаимно перпендикулярных направлениях и перпендикулярно направлению распространения волны. Согласно этой теории взаимодействие света с веществом — это взаимодействие электрического поля волны с электронами атомов. Каждая волна имеет определенную частоту V и длину волны X. Эти величины связаны соотношением [c.116]

Классическая физика основывается на двух понятиях — частица и волна. Частицы характеризовались координатой и траекторией. Эта траектория движения частицы в каком-либо поле с учетом взаимодействия между частицами может быть вычислена на основе решения уравнений классической механики, например уравнений Ньютона. Колебания (волны) в отличие от частиц не сосредоточены, а распределены в некотором объеме, где происходят периодические изменения во времени какой-либо характеристики. В звуковых колебаниях в жидкостях и газах меняется плотность, в электромагнитных — электрическое и магнитное напряжение. Критериями принадлежности данного явления к понятиям частицы или волны служили исследования процессов интерференции и дифракции. Их наличие считалось доказательством волнового характера процесса. [c.298]

Рассмотрение взаимодействия электрических зарядов и их магнитных явлений убеждает нас в органическом единстве электрического и магнитного полей. Поэтому принято, что энергия переносится электромагнитным полем и рассмотрение электрического и магнитного полей каждого раздельно имеет лишь относительный смысл. В электромагнитном поле энергия сосредоточена то в электрическом поле, то в магнитном, аналогично тому как при колебании маятника, энергия которого перераспределяется между кинетической и потенциальной. Поэтому энергия частиц связана с частотой волны и постоянной Планка, характеризующей импульс частицы и волновой вектор, а, как известно, волна обладает корпускулярными свойствами. [c.45]

Волновое число линии в колебательно-вращательном спектре, если пренебречь взаимодействием между вращением и колебанием, дается уравнением [c.492]

Исследования спектров поглощения воды в системе пиридин — вода — иодистая соль показали, что в присутствии соли появляются новые очень широкие и интенсивные полосы, смещенные к низким частотам по сравнению с полосами поглощения воды, растворенной в пиридине (рис. 44). Значения волновых чисел этих полос приведены в табл. 16 (колонки 3 и 4). Их поведение в спектре в зависимости от концентрации соли аналогично тому, что мы наблюдали для полос поглощения воды в системе ацетонитрил — вода — иодистая соль, что позволяет отнести их также к колебаниям молекул воды, вступивших во взаимодействие с ионами. Положение максимумов полос поглощения воды, связанной с ионами, в пиридине не зависит от концентрации соли, но в значительной степени зависит от природы катиона. Смещение их в область низких частот растет в том же самом ряду Ыа+<Ь1+ Ba2+< a +[c.94]

Обусловленный повышением полярности среды переход от структуры полиенового типа а (с равномерно распределенной л-электронной плотностью) к полиметиновой структуре б (с регулярно чередующимися центрами пониженной и повышенной л-электронной плотности в полиметиновой цепи) можно легко обнаружить по химическим сдвигам резонансных сигналов и N, выравниванию констант спин-спинового взаимодействия (Н,Н), а также по уменьшению волнового числа валентного колебания связи С=0. Показано, кроме того, что и электронная поляризуемость этого мероцианина сильно зависит от полярности растворителя [79, 83]. В неполярных растворителях поляризуемость мероцианина близка к поляризуемости полиенов, а в полярных средах она почти равна поляризуемости идеальных полиметинов [79]. [c.424]

Дифференцировать эффекты, обусловленные специфическими взаимодействиями растворителя с растворенным веществом и неспецифическими электростатическими взаимодействиями между ними, непросто и часто эта проблема не решается однозначно [367]. Экспериментальные данные показывают, что зависимость волнового числа валентных колебаний vx=o от растворителя является сложной функцией многих переменных. [c.453]

Рис. 2.9. Схема взаимодействия волновых колебаний двух атомных волновых функций, находящихся в одинаковых (а) и противоположных (б) фазах колебаний

Рис. 2.9. Схема взаимодействия волновых колебаний <a href="/info/1696521">двух</a> <a href="/info/742606">атомных волновых функций</a>, находящихся в одинаковых (а) и противоположных (б) фазах колебаний

Использование инфракрасной спектроскопии позволяет охарактеризовать катализатор (колебания его решетки и поверхностной группы) и выяснить структуру адсорбированных молекул. Так, например, максимум поглощения газообразного СО лежит при 2140 см . Взаимодействия адсорбированных молекул с поверхностными атомами N1 ослабляют связь С—О и сдвигают полосу поглощения в область более низких волновых чисел. По аналогии с карбонилами области поглощения при >2000 см и <2000 см приписывают линейной и мостиковой формам связи СО [c.687]

Следовательно, необходимо найти для молекулы Н2 новые значения энергий стационарных состояний и волновые функции Сближение атомов приводит к взаимопроникновению (перекрыванию) электронных орбиталей, в результате из атомных орбиталей (АО) образуется новая общая молекулярная орбиталь (МО) Физическая аналогия — наложение колебаний, при этом наблюдается общее свойство волн, называемое резонансом В механике известно, что взаимодействие двз с стоячих волн из дв)ос разных систем приводит к единой системе дв)ос новых стоячих волн, одна из которых имеет уменьшенную, а другая — увеличенную частоту Это явление известно как интерференция волн [c.42]

Резонансное взаимодействие возможно только в тех случаях, когда колебательные состояния с близкими энергиями описываются волновыми функциями одинаковой симметрии, или, иначе говоря, если соответствующие колебания имеют одинаковый тип симметрии. [c.63]

Разрушение струй и пленок. Струя жидкости механически неустойчива, и чем меньше ее диаметр, тем выше чувствительность к малым разрушающим силам. Она разрушается при возникновении местных утолщений и сужений (из утолщений образуются первичные капли, а затем вторичные), при волнообразовании (гребни волны становятся нестабильными и разрушаются). В момент образования струи возможны оба механизма ее разрушения, но при низких скоростях истечения разрушение, вероятно, вызывается местными расширениями и сужениями. При увеличении скорости и быстром росте сопротивления воздуха становится более вероятным волновое разрушение. При очень высоких скоростях инерция струи становится слишком значительной, чтобы на ее поверхности появились колебания того или иного типа В отличие от взаимодействия двух смешивающихся жидкостей, газ образует в жидкости пузыри, а жидкость в газе—капли, которые отрываются от поверхности жидкости. [c.73]

Измеряемыми величинами являются частота (вернее волновое число > = —) полос поглощения, относящихся к различным колебаниям их интегральная интенсивность где К у — коэффициент поглощения) реже полуширина или распределение интенсивности в полосе и еще реже-состояние поляризации. Все эти величины так или иначе характеризуют силовые взаимодействия молекул друг с другом. Заключения о геометрическом порядке в жидкости являются вторичными. Так же, как и при рентгеноструктурных исследованиях, они нуждаются в привлечении других данных. [c.252]

Имеется существенное отличив между циркуляционными ячейками (в том числе релаксационными колебаниями), о одной стороны, и незатзрсвющими колебаниями-с другой. В отличив от ячеечных систем, колебательные системы ведут себя как волны на поверхности. Авторы наблвдали распространящиеся волновые фронты колебаний, которые,подобно волнам отражались от плоских или вогнутых стенок [8]. Заметим, что стоячие колебания могут рассматриваться как суперпозиция распространяющихся колебательных систем.Бы-ли найдены синхронизированные периодические в пространстве и во времени диссипативные структуры, которые взаимодействовали со стенками особой геометрической формы подобно волнам. При этом колебания характеризуются распространением движений внутри пограничного слоя, а не распространением последнего как целого. Напомним, что циркуляционные ячейки, напротив, дрейфуют вместе с пограничным слоем, образуя крупномасштабные ячейки. [c.98]

Поэтому, строго говоря, надо брать интегралы столкновений заряженных частиц друг с другом в форме Леннарда—Балеску, а не Ландау. Такой подход использовался в [57] применяя метод Чепмена—Энскога, автор получил формулы для коэффициентов переноса. При этом оказалось, что результаты обычной теории весьма точны (для типичных плазм поправки составляют около 5%), причем величины коэффициентов переноса, вычисленные с учетом коллективных эффектов, оказываются меньще, чем без учета. Это вполне естественно, поскольку различные шумы и колебания в плазме способствуют установлению равновесия. Влияние коллективных свойств плазмы на время выравнивания температур между тяжелой и легкой. компонентами оценено в [58], вклад далеких взаимодействий (т. е. волн) в этом случае оказывается лшлым, около 10—15%. Весьма существенно влияние волновых взаимодействий на скорость изотронизации анизотропной температуры электронного газа при T . Полученная величина скорости выравнивания про- [c.136]

В эксперименте наблюдается распределение рассеянных электронов под определенным углом по отнощению к направлению падающего пучка. Направление наблюдения определяет направление вектора к рассеянных нейтронов. В сочетании с известными значениями энергий падающих и рассеянных нейтронов определяются частота и волновой вектор колебания, с которым произощло взаимодействие. [c.93]

Линейное приближение, используемое для описания начального этапа процесса перехода к турбулентности в условиях низкой возмущенности набегающего потока, теряет применимость с ростом амплитуды колебаний в направлении течения. За областью их линейного усиления следует нелинейная стадия, где компоненту возмущения ламинарного течения нельзя более рассматривать как суперпозицию линейно независимых колебаний и ее характеристики определяются нелинейными эффектами — волновыми взаимодействиями. В спектральном представлении процесса перехода в зоне отрыва пограничного слоя (рис. 6.15) его нелинейный этап начинается с разрушения пакета колебаний в частотном спектре пульсаций, сформированного в области линейной неустойчивости. На участке протяженностью порядка длины [c.247]

Примечание колебательное движение соответственно вверх и вниз относительно плоскости чертежа. Два значения волнового числа объясняются взаимодействием основного колебания с частотой V с первым обертоном частоты 26 (резвнанс Ферми [44]). [c.222]

Оптические свойства аэрозолей подчиняются тем же закономерностям, что и оптические свойства лиозолей, но в аэрозолях они щюявляются более ярко за счет большой разности в плотностях, а значит — в показателях преломления аэрозольной частицы и газовой среды. Характер взаимодействия света с аэрозольной частицей зависит от соотношения между размером частицы й и длиной волны света X. Если ё X, то взаимодействие можно рассматривать с позиции геометрической оптики, если с1 X или ё <Х, то необходимо основываться на теории электромагнитных колебаний, т. е. учитывать волновую природу света. Для аэрозолей характерны рассеяние и поглощение света. [c.292]

От природы растворителя в очень большой степени зависит не только положение длинноволновой полосы поглощения N-фeнoк ипиpидиниeвoгo бетаинового красителя, но и ее ширина и форма. Не так давно [431] опубликованы результаты тщательного изучения формы полосы поглощения бетаинового красителя, содержащего гр г-бутильные группы вместо фенильных заместителей в о- и о -положениях по отношению к фенольному атому кислорода. Детали формы полосы поглощения определяются электронно-колебательными параметрами взаимодействия, в том числе энергией Гиббса реорганизации растворителя, смещениями ядер в молекуле и колебательными частотами. В растворителях-НДВС отмечена характерная асимметричность полосы поглощения (отвечающей переходу с переносом заряда), а именно менее резкое падение интенсивности со стороны больших волновых чисел, что указывает на существенное взаимодействие с молекулярным колебанием с волновым числом около 1600 см . Последняя величина близка к вероятным волновым числам валентного колебания связей С—С, С—N и С—О при фотовозбуждении. В протонных растворителях наблюдается другая форма полосы поглощения, что, по-видимому, связано со специфическими взаимодействиями между бетаином и растворителем, например образованием водородных связей [431]. [c.409]

Колебательный спектр молекулы А—В определяется не только прочностью связи между А и В на характер спектра оказывают заметное влияние также различные факторы окружения молекулы. Межмолекулярные взаимодействия влияют на различные характеристики ИК-спектров, индуцируя изменение волнового числа, интенсивности и полуширины полос поглощения. Типичным примером могут служить два участка ИК- пектра 1,1-дихлорэтена, представленные на рис. 6.8. При повышении полярности среды одна полоса поглощения [vas( H2)] смещается в сторону меньших, а другая [у(СНг)] — в сторону больших волновых чисел. Вместе с тем усиление взаимодействий растворителя с растворенным веществом сопровождается повышением интенсивности поглощения и увеличением полуширины обеих полос. Очевидно, специфическое и неспецифическое взаимодействия растворителя с растворенным веществом по-разному влияют на два типа колебаний в молекуле 1,1-дихлорэтена. [c.448]

ЛИЧНЫХ дримера [145—150, 368]. Во всех трех случаях при повышении полярности среды валентные колебания С=0, О—D и С—С1 сдвигаются в сторону меньших волновых чисел. Особенно большие сдвиги характерны для v =o в растворите-лях-ДВС (например, в НгО) и v -d в растворителях-АВС (например, EtsN), что обусловлено образованием водородных связей. Если между растворителем и растворенным веществом реализуются только неспецифические взаимодействия (как это имеет место в растворителях-НДВС и НАВС), то соответствующие полосы поглощения монотонно смещаются от одного экстремального положения к другому. [c.451]

В связи с необходимостью изучения как объемных, так и но верхностпых свойств жидкостей волновые и вибрационные методы исследования поверхностей раздела подвижных фаз получают все большее распространение [1—3, 7]. При этом используются разнообразные методы возбуждения и регистрации колебаний, в том числе и по изменению механического и. электрического импеданса вибратора [2, 3]. В то же время физика взаимодействия поверхностной волны и пробного тела-зонда (механизм переноса энергии) еще недостаточно изучена. В предлагаемой работе рассматривается выходное напряжение резонансного вибрационного датчика вязкости, зонд которого касается поверхности раздела фаз маловязких жидкостей. Взаимодействие капиллярных волн с источником аналогично таковому для плоских волн сдвига в вязкоупругой среде и является причиной избыточного затухания. [c.14]

Поскольку в работе [1428] наблюдалась только прогрессия v" = О, колебательные постоянные и постоянная взаимодействия вращения и колебания в основном состоянии не могли быть определены. Принятые в Справочнике значения Вд п Dq в состоянии ХЧ1 были вычислены Дьюри и Рамзи из анализа полосы 12 — О, свободной от перекрывания другими полосами. На основании теоретического анализа и полученных данных авторы работы [1428] прищли к выводу, что оба наблюдавшихся состояния СЮ являются обращенными состояниями Ш и определили значения постоянной дублетного расщепления СЮ для двух колебательных уровней (о = 5 и и = 10) верхнего состояния. Постоянную дублетного расщепления основного состояния определить не удалось. Для колебательных постоянных СЮ в состоянии ХЩ в Справочнике принимаются значения, предложенные Портером. Расхождения между значениями AGv- +y,, вычисленными по принятым постоянным и на основании экспериментальных данных Паннетье и Гейдона, не превышают + 20 см , что лежит в пределах точности определения волновых чисел кантов полос СЮ. Экстраполяция колебательных уровней Х П-состояния СЮ по этим постоянным приводит к диссоциационному пределу, удовлетворительно согласующемуся с энергией диссоциации СЮ (см. стр. 264). Погрешность принятых в Справочнике значений (Ое и ЫеХе СЮ в состоянии Х И составляет + 15-и 2,5 см соответственно. [c.254]

Вследствие дисперсии поляризуемость молекулы, так же как и ее молекулярная рефракция, увеличивается с увеличением числа электро-, нов i и их собственных частот Vj. Эта классическая теория дисперсии приводила к неразрешимым противоречиям, которые не могли быть разрешены введением ангармонических колебаний электронов. Наоборот, эти противоречия исчезают при применении как классической, так и современной волново-механической квантовой теории. Согласно старой квантовой гипотезе, из всех движений электрона, возможных по классической механике, происходят только такие, для которых величина действия является целым кратным планковского кванта действия h и которые, согласно Бору (N. Bohr, 1913), в противоположность воззрениям классической механики, происходят без изменения энергии, т. е. стационарно. Изменение энергии вследствие взаимодействия излучения с электронами происходит путем поглощения или испускания энергии при переходе электронов в другие стационарные состояния, которым соответствуют энергии Ej, Eg и т. д. В первом случае излучение с частотой V поглощается по уравнению [c.86]

Очевидно, однако, что этот механизм не применим к неорганическим комплексам, и показано [134], что наблюдаемые интенсивности, имеющие обычно значения / 10 с 8макс 10—10 , по крайней мере в 50—100 раз больше, чем ожидаемые для электрического квадрупольного или магнитного дипольного излучения (или того и другого). Таким образом, эти переходы являются но своему характеру электрическими динольными, а поэтому g — характер возбужденного или основного состояния —должен быть частично устранен. Сказанное выше происходит за счет рассмотренного выше электронноколебательного взаимодействия. Так, предположив, что колебание симметрии и накладывается на электронную волновую функцию основного или возбужденного состояния, можно понять появление перехода. Каким из многих возможных колебаний типа и обусловливается в действительности появление спектра, нельзя установить, пока не известна точная симметрия обоих электронных состояний (основного и возбужденного). Даже при выполнении этого условия сделать окончательные выводы не удается в тех случаях, когда колебание не наблюдается в инфракрасном спектре, поскольку его частота слишком мала (<400 см ). Некоторые другие вопросы, связанные с интенсивностями таких переходов, рассмотрены в разделе III, 7. [c.261]

Де Кантер и др. [25] обнаружили линейную зависимость между сдвигом частот некоторых колебаний решетки и обратной суммой величин ионньк радиусов катиона и кислорода каркаса для ряда гидратированных форУ цеолита А с однозарядными катионами. Эта зависимость проявлялась как в ИК-, так и в КР-спектрах (рис. 2-12). Авторы не приводят подробного описания метода приготовления образцов и методики проведения спектральных измерений. Сдвиги частот решеточных У1(А,), симметричных валентных и деформационных У4(Та) колебаний в тетраэдрах ТО4 указывают, что возмущения вызываются электростатическим взаимодействием катиона с каркасом. При уменьшении ионного радиуса частоты сдвигаются в область больших волновых чисел. [c.128]

V. Для экспериментального подтверждения явления резкого складывания макромолекул могут служить исследования методом регистрации инфракрасных спектров поглощения [43, 45—47]. Учитывая то обстоятельство, что отношение интенсивностей К двух полос метиленовых групп в гош-конформации, которые для полиэтилена наблюдаются при 1304 и 1350 см Для монокристаллов равно 0,62, а для кристаллов с выпрямленными цепями, полученных путем кристаллизации при повышенных давлениях, в которых складки отсутствуют [46], это отношение имеет существенно меньшее значение — 0,46, Кениг с сотр. [43] пришел к выводу о том, что наблюдаемое различие между значениями отношений интенсивностей объясняется наложением колебаний большого числа непрерывных гош-го1й-последовательностей, которое характерно для плотных складок. Поскольку в случае рыхлых петель существование гош-гош-по-следовательностей практически исключено, данный результат может рассматриваться как п одтверждение гипотезы резкого складывания. Разумеется, остается еще много неясных вопросов, в том числе вопросы о том, действительно ли взаимодействие гогя-гош-последова-тельностей ответственно за наблюдаемые значения волновых чисел, почему положение характеристических полос (т. е. волновое число) изменяется в результате этого взаимодействия и т. п. Эти вопросы ждут экспериментальной проверки. [c.229]

Кримм с сотр. [46, 47] проанализировали зависимость вида решеточных колебаний в области малых волновых чисел (при 71 см ) от межплоскостных расстояний кристаллической решетки полиэтилена, соответствующих различному характеру упаковки складок [нанример, для случаев, когда складки находятся в плоскости (110) или в плоскости (100)]. Поскольку в этих работах рассматривалась модель плотных складок, обнаруженное в них влияние типа упаковки складок на взаимодействие между макромолекулами в кристаллической решетке прямо свидетельствует в пользу гипотезы резкого складывания цепей. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология