Отражение и преломление УЗК на границе раздела двух сред

Рассмотрим теперь свойства преломления и отраженного на границе раздела сред I и II света для случая, когда показатель преломления среды I меньше, чем показатель преломления среды И, и плоская электромагнитная волна выходит из среды I в среду II под углом 0]. Поскольку электрический вектор плоской электромагнитной волны может быть разделен на два независимых вектора, расположенных под прямым углом, мы будем рассматривать компоненту Ез перпендикулярной плоскости падения, а Ёр — параллельной, ей (рис. 9-5). Если плоскость [c.304]

В рефрактометрических детекторах обычно используется два принципа измерения закон отражения Френеля или же закон отклонения Снелла. В детекторах первого типа часть светового потока, отраженная или прошедшая через границу раздела жидкость— стекло, пропорциональна углу падения и показателям преломления этих двух сред. Вследствие этого отношение интенсивностей пучков света определяется уравнением [c.89]

При прохождении пучка света через взвеси мельчайших твердых частиц в растворителе, т. е. через дисперсную систему, наблюдается боковое рассеяние света, благодаря чему свет, проходяш,ий через среду, имеет вид мутной полосы. Мутность ее объясняется рассеянием светового луча вследствие различных причин и зависит от размеров взвешенных частиц. Если линейные размеры частиц больше длины падающей световой волны, то рассеяние света обусловлено преломлением света на границе раздела частица — растворитель и отражением света частицами. Если длина волны падающего света сравнительно с линейными размерами частицы велика, то наблюдается дифракция световой волны, огибание ею частицы. Такое светорассеяние является причиной известного эффекта Тиндаля. На том факте, что интенсивность рассеянного света с увеличением числа рассеивающих частиц возрастает, основаны два родственных аналитических метода опреде ления концентрации вещества нефелометрия и турбидиметрия. [c.88]

Б котором имеются два вещества / и // с разными показателями преломления, причем я, < Граница раздела сред / и II расположена вертикально. Препарат освещен снизу симметричным пучком лучей а, Ь, 62. 2. Лучи Я1 и 61, переходя из среды / в более высокопрелом-ляющую среду //, отклоняются к перпендикуляру кк и по выходе из препарата (лучи а и Ь ) и.меют больший наклон к оси микроскопа, чем при входе. Луч аг. переходя из среды // в низ-копреломляющую среду /, отклоняется от перпендикуляра кк и приближается к оси микроскопа (Оо). Луч Ь . для которого угол падения больше предельного, испытает на границе полное внутреннее отражение и выйдет из препарата на стороне среды//. Таким образом, выходящий из препарата пучок лучей оказывается несимметричным — на стороне более высокопреломляю-щей среды образуется избыток света. [c.254]

При к>( требуй гея два провода (прямой и обратный) и передача происходит по обычной двухпроводной схеме. При Х<й не требуется двухпроводной системы и передача происходит за счет многократного отражения волны от границ раздела сред с различными покавателями преломления. [c.29]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология