Показатель преломления среды

Существует три основных метода световая оптическая микроскопия, трансмиссионная электронная микроскопия (ТЭМ), растровая (или сканирующая) электронная микроскопия (РЭМ или СЭМ). Методы различаются сферами применения, определяемыми разрешением микроскопа. Разрешающая способность микроскопов определяется длиной волны излучения А, показателем преломления среды между образцом и линзой п р и углом приема линзы 6 [c.353]

На основании экспериментальных и литературных данных показано, что в случае отклонения от копланарности заместителей электронодонорной молекулы, стойкость комплексов сложного-состава коррелируется с вязкостью, температурой плавления и показателем преломления среды, а в случае плоских молекул донора — с диэлектрической проницаемостью среды. [c.137]

Проходящий через любую среду свет претерпевает ряд изменений меняется его интенсивность, спектральный состав, состояние поляризации. Изменение скорости, длины и направления светового луча происходит на поверхностях вхождения света в среду н выхода из нее или в самой среде, если она имеет градиент показателя преломления. Среда называется оптически анизотропной, если параметры светового луча зависят от направления распространения света в среде или ориентации плоскости колебаний электрического вектора относительно среды. [c.254]

Известно, что скорость света в среде зависит от ее плотности. Чем плотнее среда, тем меньше скорость распространения света в ней. При падении луча на поверхность раздела двух сред с разной плотностью скорость света изменяется. Пусть луч падает на поверхность раздела двух сред А и В (рис. ХХУП.2), причем среда А (например, стекло) оптически плотнее среды В (жидкости). Тогда sin a/sin Р = i a/ub = пд/пв- Здесь а — угол падения (3 — угол преломления ua, Ув — скорость света в средах А и В Пд, в — показатели преломления сред А и В по отношению к воз-духу. [c.319]

Множитель /г введен, чтобы не учитывать взаимодействие одной частицы дважды.) Эффективное поле можно выразить через диэлектрическую проницаемость е и показатель преломления среды пд, в результате чего получим [c.257]

Из уравнения Рэлея следует ряд выводов. Так, при равенстве показателей преломления среды и частиц в гетерогенной системе может отсутствовать рассеяние света. Светорассеяние пропорционально концентрации частиц, квадрату объема частицы (или шестой степени их радиуса) и обратно пропорционально четвертой степени длины волны падающего света. Отсюда можно заключить, что наиболее интенсивно происходит рассеяние света малых длин волн. В видимой части спектра меньшую длину волны имеют голубые лучи следовательно, они больше подвержены рассеянию, чем желто-красные. Этим объясняются оранжево-красноватая окраска многих бесцветных золей и минералов в прямом проходящем свете (красные лучи слабо рассеиваются) и голубоватая— при наблюдении сбоку. С этими явлениями связаны голубой цвет неба и красные цвета восходов и закатов красный цвет светофора виден издалека и в тумане и т. д. [c.389]

Ультрамикроскопия. Дифракционная теория Аббе показывает, что разрешающая способность оптического микроскопа позволяет различать только те точки, расстояние между которыми не менее Я/(2л sin а) (где Я — длина световой волны, п — показатель преломления среды, а — половина угла, под которым рассматривается частица). Расчеты, проведенные в соответствии с этой теорией, дают предельное значение частиц, видимых в микроскоп, 2,5-10 м, а в случае применения иммерсионных жидкостей — 1,8 Ю" м. Следовательно, коллоидные частицы не наблюдаются с помощью обычного оптического микроскопа. [c.162]

Ультрамикроскопический метод исследования дисперсных систем, основанный на светорассеянии, позволяет наблюдать частицы, не обнаруживаемые обычным микроскопом, значительно расширяя границы области, доступной прямому экспериментальному определению. Коллоидная область принципиально недоступна микроскопическому наблюдению, поскольку разрешающая способность оптического микроскопа d определяется выражением d = k/2ns na/2, где п — показатель преломления среды, в которой находится объектив а — угловая апертура. [c.42]

Чтобы различить две составляющие двулучепреломления и тем самым получить определенные сведения о форме частиц, измеряют зависимость двулучепреломления п,—от показателя преломления среды. При этом при некотором значении показателя преломления среды для палочкообразных частиц обнаруживается минимальное двулучепреломление (рис. VI—10), а для плоских — максимальное. Величина двулучепреломления в точке экстремума обусловлена лишь собственной анизотропией частиц. [c.168]

Измеряя диэлектрическую постоянную как функцию температуры, по уравнению (XXV.8) можно найти поляризуемость и дипольный момент молекулы среды. Возможно также определить поляризуемость и дипольный момент на основе измерения диэлектрической постоянной при одной температуре и показателе преломления среды п. Формула Лоренца — Лоренца [c.674]

Следовательно, показатель преломления среды квадратично зависит от напряженности поля падающей волны. Одним из следствий этого факта является то, что фазовая скорость распространения волны в среде V = с п1 зависит от напряженности волны. [c.439]

Показатель преломления среды относительно вакуума обозначается символом п. Он показывает, во сколько раз скорость света в данной среде меньше скорости его в вакууме, и тоже является функцией длины волны. Для спектральной линии натрия (А =589 нм) п равен 1,00029 в воздухе и 1,33 в воде при 25 °С. [c.7]

При попадании света на любую молекулу в прозрачной среде скорость его прохождения через среду уменьшается из-за взаимодействия с молекулой. В большом масштабе это явление ответственно за преломление света, причем уменьшение скорости пропорционально показателю преломления среды. Степень взаимодействия зависит от поляризуемости молекулы. Плоскополя-ризованный свет можно рассматривать как состоящий из двух видов циркулярно поляризованного света. Последний имеет (или должен иметь, если рассмотреть его как волну) вид спирали, закрученной вокруг оси движения света, причем одна спираль левая, а другая правая. До тех пор пока плоскополяри-зованный свет проходит через симметричную среду, две циркулярно поляризованные составляющие имеют одинаковую скорость. Однако хиральная молекула проявляет различную полярность в зависимости от того, с какой стороны на нее падает свет, с левой или с правой. Одна циркулярно поляризованная составляющая света подходит к молекуле, скажем, слева и встречает иную поляризуемость, чем справа, поэтому замедление происходит в разной степени (в крупных масштабах это выражается в разных показателях преломления). Это означает, что левая и правая составляющие циркулярно поляризованного света должны иметь различную скорость прохождения через среду. Однако две составляющие одного пучка света не могут двигаться с разной скоростью, поэтому в действительности более быстрая составляющая тянет другую к себе, что приводит к вращению плоскости. Такое явление можно описать математическим выражением и в принципе можно рассчитать величину и знак вращения для любой молекулы (что служит еще одним способом определения абсолютной конфигурации). При этом необходимо использовать волновое уравнение и помнить его ограничения, рассмотренные в гл. 1. Практически величина и знак вращения были рассчитаны лишь для нескольких молекул, причем правильных результатов было не меньше, чем ошибочных. На основании данных о рефракции связей и поляризуемости групп были разработаны эмпирические методы прогнозирования величины и знака вращения [60]. Во многих случаях эти методы дают вполне удовлетворительные результаты. [c.151]

В этом уравнении и е — масса и заряд электрона соответственно, с — скорость света, N — число Авогадро, — площадь полосы на графике зависимости е от V в см" Р представляет собой безразмерный поправочный множитель, связанный с показателем преломления среды для водных растворов он очень близок к единице. Если полосу поглощения представить в виде треугольника с высотой етах и основанием, [c.18]

Выше отмечалось, что интенсивность света, рассеянного анизометрической частицей, сильно зависит от ее ориентации. Эффект ориентации наиболее отчетливо выражен в случае стержнеббразных частиц и менее заметен для частиц пластинчатой формы. Например, если стержнеобразная частица ориентирована перпендикулярно плоскости, образуемой падающим лучом и линией наблюдения, то рассеяние будет более интенсивным, чем в отсутствие ее ориентации (т. е. при хаотическом ее вращении). Если же такая частица ориентирована вдоль направления наблюдения, то интенсивность рассеяния света будет намного слабее, чем в отсутствие ее ориентации [см. (2.8) и (2.9) ]. При ориентации частиц возникает в какой-то мере упорядоченная структура, напоминающая кристаллическую. При этом даже если каждая частица, показатель пре ломления которой отличается от показателя преломления среды, в отдельности и не обладает собственной оптической анизотропией, система в целом становится анизотропной и проявляет двойное лучепреломление. Если же, кроме того, вещество частиц само обладает анизотропией, то вызванный этим эффект накладывается на предыдущий. [c.30]

Явлением светорассеяния Рэлей объяснял голубой цвет неба, а индийский ученый Раман — цвет морской воды. Однако рассеяние света в этих случаях происходит не за счет присутствия высокодисперсных примесей (например, пылинок, мельчайших капелек воды и т. п.). В 1907 г. Л. И. Мандельштам показал, что рассеянный свет возникает только в оптически неоднородной среде, так как в этом случае показатель преломления среды меняется от одного участка к другому. Позднее Смолуховский (1908) доказал, что такое нарушение однородности среды может возникнуть в результате теплового движения молекул как местное изменение (флуктуация) плотрюсти, т. е. совершенно самопроизвольно на короткое время могут возникать очень малые участки, отличающиеся от соседних своей плотностью. В силу этого возникает разность показателей преломления между отдельными участками атмосферы (или морской воды) и как следствие — рассеяние света. [c.297]

Разрещаемое расстояние светового микроскопа можно снизить до 1000 А, если увеличить показатель преломления среды между предметом и объективом или проводить измерения в ультрафиолетовом свете. Для дальнейшего снижения разрешаемого расстояния [c.167]

Возникновение двулучепреломления может происходить как вследствие оптической анизотропности самих частиц дисперсной фазы, так и в отсутствие этой исходной анизотропности — лишь за счет достаточно выраженной анизометричности соориентированных частиц — при условии различия показателей преломления частиц дисперсной фазы (п) и дисперсионной среды (по). Эти две составляющие двулучепреломления могут быть выявлены при варьировании показателя преломления дисперсионной среды. Собственное двулучепреломление частиц не зависит от показателя преломления среды оно сохраняется [c.168]

Чтобы различить две составляющие двулучепреломления и тем самым получить отфеделенные сведения о форме частиц, измеряют зависимость двулучепреломления п,—п<и от показателя преломления среды. Для палочкообразных [c.204]

Световой пучок, входящий в щлиру в точке (Xi, г/ , Zjo) и выходящий из нее в точке (х , г/j, гц), проходит оптический путь, равный интегралу всех элементов adz вдоль траектории луча. Распределение плотностей и, следовательно, показателей преломления вдоль траектории луча считается произвольным. По интерферограмме можно определить разность фаз S(xj, уг) в зоне шлиры. Совокупность всех разностей оптических путей 5(х , г/г)-Я можно рассматривать как эйконал шлиры, считая искривления луча пренебрежимо малыми. Зная функцию S x, у) и интеграл / = //4 (х, y)dxdy, можно определить интеграл ///1 з(а., у, z)dxdydz физической величины ijj, прямо пропорциональный показателю преломления среды, образующей шлиру. Интегрирование вдоль оси г выполняется лучом света. Интегрирование по координатам х у ъ пределах шлиры осуществляется при помощи интерферограммы. [c.154]

Смотреть страницы где упоминается термин Показатель преломления среды: [c.55] [c.88] [c.31] [c.35] [c.65] [c.30] [c.30] [c.80] [c.80] [c.392] [c.167] [c.6] [c.55] [c.41] [c.248] [c.204] [c.297] [c.194] [c.80] [c.101] [c.102] [c.86] [c.486] [c.64] [c.14] [c.96] [c.91] [c.179] [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология