Намагниченность нанокластеров и наноструктур

Намагниченность нанокластеров и наноструктур [c.535]

Проблема наблюдения и изучения магнитных фазовых переходов первого рода для нанокластеров состоит, прежде всего, в их выделении на фоне возможного проявления суперпарамагнетизма. Далее, в большинстве случаев, имеет место разброс кластеров по размерам. Кроме того, для наносистем, если только они не образуют кластерных кристаллов, неизбежен разброс межкластерных взаимодействий. Все это приводит к затруднениям в обнаружении магнитных фазовых переходов первого рода в нанокластерах и наноструктурах с помощью измерений намагниченности, дающей усредненные магнитные характеристики. В этой связи весьма эффективными должны быть спектроскопические методы, позволяющие характеризовать отдельно магнитные и немагнитные фракции в одном образце, в частности мессбауэровская спектроскопия с характеристическими временами 10 Ч-10 с. [c.551]

В Наноструктуре 1.1, 1,2, 2.2, подвергнутой действию давления со сдвигом, наблюдаются магнитные фазовые переходы первого рода, когда намагниченность наноструктуры исчезает скачком при некоторой критической температуре. Это является следствием того, что для изученных наносистем при повыщении температуры измерения от 77 до 300 К наблюдается переход нанокластеров оксидов железа из магнитного состояния, характеризуемого магнитной СТС, [c.575]

В предыдущем пункте рассматривалась намагниченность нанокластеров и наноструктур, включающих кластеры не более 5 нм, кривые намагниченности которых имели непрерывный, как и для массивных материалов, характер. Это связывается с непрерывностью набора ориентаций магнитного момента кластера и термоактивированным переходом через активационный барьер KV. В кластерных молекулярных кристаллах могут осуществляться квантово-туннельные переходы, сопровождаемые дискретным изменением намагниченности нанокластера и всего нанокристалла. Такие эффекты наблюдались для кластерного монокристалла [Мп12(СНзС00) б(Н20)40 2] СНзСООН 4Н2О, который был построен из одинаковых по размеру кластеров Мп с ацетилацетонатными лигандами [15]. Эта наноструктура характеризуется ступенчатым характером кривой намагничивания (рис. 16.13). [c.542]

Магнитные свойства наноструктур облацают большим разнообразием и значительно отличаются от массивного материала. Основной вклад здесь вносят размерные эффекты, влияние поверхности, образующих наноструктуру кластеров, межкластерные взаимодействия или взаимодействия кластера с матрицей и межкластерная организация. Особенности формирования наноструктур и их свойства позволяют синтезировать новые магнитные наноматериалы и магнитные наноустройства на их основе. К числу наиболее характерных и впечатляющих свойств нанокластеров и наноструктур следует отнести прежде всего суперпарамагнетизм, который проявляется при размерах магнитных кластеров 1-10 нм, магнитную однодомен ность нанокластеров и наноструктур вплоть до 20 нм, процессы намагничивания, которые чувствительны не только к характеру магнитного упорядочения кластера, но и к его размеру, форме, магнитной анизотропии, эффекты магнитного квантового туннелирования, при которых намагниченность меняется скачками, подобно эффектам одноэлектронной проводимости, и эффекты гигантского магнетосопротивления. Представляют большой интерес магнитные фазовые переходы первого рода в нанокластерах и наноструктурах, когда магнитное упорядочение в наносистеме исчезает скачком и наносистема переходит в парамагнитное состояние, минуя суперпарамагнитное состояние, для которого характерно сохранение магнитного упорядочения ниже точки Кюри. [c.522]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология