Высокочастотные свойства металлов

В последнее время выяснилось, что в высокочастотных свойствах металлов проявляются поверхностные уровни электронов, возникающие в магнитном поле. Оставляя рассмотрение высокочастотных свойств до части IV ( 46), мы выведем здесь выражения для поверхностных уровней энергии, считая для простоты, что магнитное поле приложено параллельно поверхности. [c.84]

ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ [c.270]

Эта часть книги посвящена исследованию высокочастотных свойств металлов. Свойства, исследуемые здесь, значительно сложнее, чем все рассмотренные выше. Это, во-первых, связано с существованием скин-эффекта — затухания электромагнитного поля на сравнительно небольшой глубине, из-за чего в большинстве случаев нельзя ограничиться изучением пространственно однородного случая. Необходимо поэтому при решении конкретных задач рассматривать (даже в простейших случаях) полуограниченный образец и заниматься выяснением поведения электронов проводимости на границе металла с вакуумом. Во-вторых, при рассмотрении высокочастотных свойств, особенно в магнитном поле, приходится учитывать очень большое число различных случаев. [c.270]

Традиционно высокочастотные свойства металлов делят на две группы — радиочастотные и оптические, хотя, конечно, очень трудно провести четкую грань между ними. Мы будем считать, что граничная частота, отделяющая радиочастотные свойства 01 оптических, порядка е /й и в большей части будем использовать соотношение Й < (радиочастотная область). Это позволит не учитывать непосредственного поглощения фотонов электронами, разрешенного только благодаря зонной структуре электронного энергетического спектра и обладающего порогом по частоте, сравнимым или даже большим (оптическая область). [c.270]

Ч. IV. ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ [c.272]

Ч- V, ВЫСОКОЧАСТОТНЫЕ свойства металлов [c.344]

Приведенные оценки показывают, что поверхностные уровни должны проявляться в высокочастотных свойствах металлов в условиях аномального скин-эффекта. [c.358]

В предыдущих параграфах, посвященных исследованию высокочастотных свойств металлов, главное внимание было уделено предельно аномальному скин-эффекту в указанном в 32 смысле (см. неравенство (32.9)). Так как при оот 1 роль длины свободного пробега играет путь, проходимый электроном за период поля v/(o, а глубина скин-слоя б стремится к константе, равной с/шо (где о)о — плазменная частота электронов металла), то условие предельной аномальности ограничивает область [c.360]

Последовательное определение роли электронов в распространении звука связано с выводом уравнений теории упругости для металлов или, что тоже самое, с определением временной и пространственной дисперсии упругих модулей, обусловленных динамическими свойствами электронов. Так как динамика электронов проводимости существенно зависит от магнитного поля, то, естественно, динамические модули упругости будут также зависеть от магнитного поля. Мы не будем излагать здесь вывод уравнений теории упругости для металла (с.м., например, работу [2]) и следствий из них при различных соотношениях параметров. Это потребовало бы не меньше места, чем рассмотрение высокочастотных свойств металлов (часть IV). Мы изложим только основные результаты, относящиеся к распространению звука в металлах, и разъясним их физическую природу. [c.374]

Поверхностные уровни проявятся в высокочастотных свойствах металла, если окажутся существенны скользящие электроны. Именно это имеет место при аномальном скин-эффекте, когда эффективная глубина скин-слоя 6эфф (б /) = мала по сравнению с ДЛИНОЙ свободного пробега / и в отсутствие магнитного поля существенны электроны, скорость которых составляет с поверхностью угол ф (6//) / ( 33). При низких температурах и на хороших образцах ф может оказаться порядка 10 . В слабом [c.358]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология