Динамический модуль упругости дисперсия

Эти модели можно применять лишь для описания одного релаксационного процесса, в котором распределение времен релаксации может быть в первом (весьма грубом) приближении заменено одним усредненным, эффективным временем релаксации. Выражения (118)—(129) качественно правильно описывают акустические свойства полимеров они учитывают дисперсию (частотную зависимость) динамического модуля упругости (или дисперсию скорости звука), приводят к конечным значениям динамического модуля как в случае малых частот (ш 0), так и в случае высоких частот (со оо) и указывают, что для [c.39]

Последовательное определение роли электронов в распространении звука связано с выводом уравнений теории упругости для металлов или, что тоже самое, с определением временной и пространственной дисперсии упругих модулей, обусловленных динамическими свойствами электронов. Так как динамика электронов проводимости существенно зависит от магнитного поля, то, естественно, динамические модули упругости будут также зависеть от магнитного поля. Мы не будем излагать здесь вывод уравнений теории упругости для металла (с.м., например, работу [2]) и следствий из них при различных соотношениях параметров. Это потребовало бы не меньше места, чем рассмотрение высокочастотных свойств металлов (часть IV). Мы изложим только основные результаты, относящиеся к распространению звука в металлах, и разъясним их физическую природу. [c.374]

В этой главе освещается современное состояние знаний о механической релаксации в органических твердых телах. Под механической релаксацией подразумевается главным образом неупругий процесс, в котором напряжение и деформация зависят не только друг от друга, но и от времени. Эти процессы, по определению Зенера [295], проявляются как в переходных, так и в динамических режимах деформации. Наиболее общими примерами переходных процессов являются релаксация напряжения, при которой напряжение, требуемое для поддержания образца при постоянной деформации, оказывается монотонно убывающей функцией времени, и ползучесть, при которой деформация образца при постоянном напряжении (или постоянной нагрузке) является монотонно возрастающей функцией времени. Примером динамических процессов является деформация образца при приложении напряжения, меняющегося синусоидально со временем. Обнаружено, что такое напряжение вызывает синусоидально меняющуюся деформацию, которая изменяется не в фазе с напряжением. Это в свою очередь приводит как к диссипации энергии (внутреннее трение), так и к связанной с ней дисперсии модуля упругости. [c.329]

Первая часть силы 8 обусловлена различными динамическими механизмами диссипации энергии движущейся дислокации. Во-первых, это микроскопические процессы взаимодействия дислокации с фононами и другими элементарными возбуждениями кристалла. Во-вторых, это макроскопические процессы потери энергии динамического упругого поля дислокации вследствие дисперсии упругих модулей реального кристалла. Одна из причин поглощения упругих волн (наличие примесей в кристалле) обсуждалась в 13. [c.282]

В заключение заметим, что очень часто предпринимаются попытки использовать простые модели Максвелла или Кельвина — Фойхта для описания динамических вязкоупругих свойств полимерных материалов. Из изложенного выше следует, что такой подход является прин ишиально неверным, так как формулы (7.45) и (7.49) даже качественно не могут описать динамические вязкоупругие свойства полимеров. Для качественной оценки вязкоупругого поведения полимеров в некоторых случаях молено использовать модель линейного стандартного вязкоупругого тела или модель, приведенную на рис. 57. Две последние модели можно применять лишь для описания одного релаксационного процесса, в котором распределение времен релаксации может быть в первом (весьма грубом) приближении заменено одннм усредненным, эффективным временем релаксации. Выражения (7.50) — (7.59) качественно правильно описывают динамические вязкоупругие и акустические свойства полимеров они указывают на дисперсию (частотную зависимость) динамического модуля упругости (или дисперсию скорости звука) приводят к конечным значениям динамического модуля как в случае низких частот (со—>О), так и в случае высоких (со—иоо) указывают, что для каждого релаксационного процесса должен существовать максимум на частотной зависимости tgo. [c.248]

Развитый подход может быть сопоставлен с феноменологической теорией Косевича и Нацика [19], связывающей фононное торможение дислокаций с дисперсией упругих модулей, если интерпретировать коэффициенты при Оде , Ри в выражении (18), отвечающие поглощению отдельных волн из пакета (4), как мнимые части динамических упругих модулей (Од, д,) вычисленные с учетом временной и пространственной дисперсии. Получив феноменологические формулы для торможения краевых и винтовых дислокаций, Косевич и Нацик исследовали их в предположении отсутствия пространственной дисперсии С1 ы. Приведенные выше оценки показывают, однако, что учет только временной дисперсии упругих модулей оказывается недостаточным. При расчете фононного торможения дислокаций необходимо принимать во внимание пространственную дисперсию, поскольку основной вклад в эффект дают не длинные, а короткие волны, соответствующие асимптотике упругих модулей при больших значениях г/. [c.224]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология