Частота плазменная

Полученные здесь результаты еще не полны, ибо в действительности возможно затухание плазменных колебаний. Для того чтобы выявить такую возможность, обратим внимание на тот факт, что в силу использования преобразования Лапласа по времени формула (29.11) определена для комплексных значений частоты UJ с положительной мнимой частью. В нашем решении дисперсионного уравнения при пренебрежении тепловым движением частота плазменных колебаний оказалась чисто действительной. Поэтому можно предполагать, что для достаточно больших фазовых скоростей затухание плазменных воли может быть лишь малым. [c.110]

Здесь быстрая зависимость отделена, а функция ф и частота являются медленными функциями времени. Заметим, что зависимость от времени собственной частоты плазменных колебаний, определяемой уравнением (58.20), обусловлена зависимостью от времени диэлектрической проницаемости (58.19), которая теперь определяется медленно изменяющимися во времени распределениями частиц. [c.256]

V — частота. Плазменную струю считаем цилиндром с диаметром б и длиной /. [c.41]

Резонансные частоты плазменного конденсатора определяются из условия [c.102]

Вь ра,кение (56.3) представляет собой интеграл столкновений Ландау п отвечает учету лишь парных соударений заряженных частиц. Формула (56,4) содержит вклад, обусловливаемый плазменными колебаниями. Поскольку частота плазменных волн определяется из условия oбpau oния в нуль действительной части диэлектрической ироницаемости, то в условиях малости затухания плаз.меп-ных колебаний в окрестности е = О, можно воспользоваться следующим соотношение.м [c.241]

В целом ряде случаев записимость частоты плазмепиых колебаний значительно мепее существенна, чем соответствующая зависимость инкремента. Такое положение обусловлено тем, что частоты плазменных колебаний определяются сравнительно медленно изменяющимися параметрами, определяющими распределения частиц, Так, в случае электронных ленгмюровских и в случае ионнозвуковых колебаний частоты плазменных ко.леблпий являются плавными функциями плотности числа частиц и их температуры. Напротив, инкременты (так же как и декременты) колебаний часто определяются малыми группами резонансных частиц, перераспределение которых, возникающее в результате взаимодействия с [c.259]

ПЛАЗМА (в физике) — ионизованный газ, содержащий заряженные частицы (свобод шо электроны и газовые ионы). Газовая П. отличается от системы свободно движущихся заряженных частиц свойством квазипейтральпости положительный заряд ионов и отрицательный заряд электронов в среднем взаимно нейтрализуются. Заметное разделение зарядов в II, возможно лишь на малых длинах или за малые промежутки времени. Длина, на к-рой возможно за-мотпоо разделение зарядов за счет теплового движения, наз. дебаевской длиной, а частота плазменных колебаний, возникающих вследствие разделения зарядов,— плазменной или лэнгмюровской частотой. Система заряженных частиц может именоваться Н. лишь нри условии, что размеры ее велики в сравнении с дебаевской длиной, а время существования — в сравнении с периодом плазменных колебаний. [c.20]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология