Пуассона Больцмана для сферических частиц

Диффузный электрический слой вблизи искривленных поверхностей раздела. Представления о плоском двойном слое применимы только в том случае, когда радиус кривизны частиц гораздо больше толщины двойного слоя. Для сферически симметричных частиц уравнение Пуассона — Больцмана в приближении Гуи и Чепмена принимает вид [26] [c.19]

Первое исследование этого тина было выполнено одновременно Алфреем и др. [786] и Фуоссом и др. [787] с помощью модели, в которой полиион рассматривался в виде жесткого стержня бесконечной длины с однородным поверхностным зарядом в системе, содержащей только полиионы и их одновалентные противоионы и не содержащей обычной соли. Противоионы располагаются в цилиндрическом пространстве, окружающем исходный полиион принималось, что на границе этого пространства электростатические силы окружающего электролита уравновешиваются силами, обусловленными частицами, находящимися в пространстве, предназначенном для исходного полииона и его противоионов. Тогда распределение электростатического потенциала определяется уравнением Пуассона — Больцмана, которое для сферически симметричного распределения заряда имеет вид [c.283]

Приближенное решение уравнения Пуассона — Больцмана для сферических частиц радиуса г было проведено Дебаем и Хюккелем для слабозаряженных частиц, когда гефо/кТс и зЬ(2ефо/кТ) 2ефо/кТ. Для этого случая уравнение Пуассона—Больцмана принимает вид [c.186]

Распределение потенциала ДЭС по нормали к поверхности капли можно получить решением уравнения Пуассона — Больцмана, что, однако, связано с принципиальными математическими трудностями [И]. Воспользуемся частным решением этого уравнения для сферических частиц при сравнительно небольшом потенциале поверхности частицы [фо — слабозаряженные частицы (решение Гюккеля — Дебая)] [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология