Ядерная пионная физика ядерное пионное поле

Физика пион-ядерной многочастичной системы богаче по содержанию. Например, при низкой энергии спектр ядерных возбуждений содержит состояния, которые несут квантовые числа пиона и, следовательно, прямо связаны с виртуальным пионным полем. [c.170]

Рассматриваемая ситуация уже знакома из физики конденсированных сред. Например, фононный спектр в жидкости имеет оптическую (высокочастотную) и акустическую (низкочастотную) части. Аналогичная терминология также может быть использована для двух областей ядерного пионного спектра. В перспективе желательно развить подходы, дающие единое описание оптической и акустической ветвей. Характерные особенности связанной пион-ядерной многочастичной задачи могут быть проиллюстрированы уже на примере взаимодействия пионного поля с ядерным ферми-газом, которое мы сейчас и будем исследовать более детально. [c.170]

Обсуждение схематической модели в предьщущем разделе привело нас к заключению, что ядерное пионное поле тесно связано с ядерными спин-изоспиновыми модами [5, 1]. Следовательно, такие возбуждения являются центральными в понимании пионной ядерной физики, и поэтому желательно иметь количественное описание их свойств. Однако в этой главе мы неоднократно находили и, в частности, при обсуждении в рамках модели ферми-газа (раздел 5.7), что ядерный отклик на пионное поле при рассмотрении одного только однопионного обмена имеет тенденцию быть нереалистически сильным. На самом деле, отклик достаточно [c.181]

Во-вторых, соотношение Гольдбергера—Треймана, т.е. соотношение между аксиальным током нуклона и выражением для NN-связи, находит естественное обобщение в случае ядер и пространственная, и временная компоненты ядерного аксиального тока, включающего обменные эффекты, могут рассматриваться как явно связанные с ядерным пионным полем. Именно в этом смысле явления, включающие ядерный аксиальный ток, составляют ветвь пионной ядерной физики. В такой интерпретации киральная симметрия обладает возможностью давать количественные предсказания и в ядерном контексте. [c.393]

Отрицательные пионы останавливаются в среде за счет чисто электромагнитных взаимодействий с протонами и ядрами. Пионы сначала захватываются на высоковозбужденные молекулярные орбиты, заменяя электроны, которые выбрасываются. Постепенно пионы левозбуждаются на более глубокосвязанные орбиты за счет испускания электронов Оже и эмиссии рентгеновского излучения в итоге они садятся на отдельные ядра. Когда размер орбит становится меньше, чем размер самой глубокой электронной орбиты вокруг ядра, пион начинает находиться в неэкранированном кулоновском поле ядра. В этом случае физика совпадает с физикой атома Бора в той степени, в какой можно пренебречь ядерными эффектами. Пионный боровский атом в состоянии с главным кванто- [c.203]

Систематическое сопоставление соответствующих диэлектрических и аксиальных величин проведено в табл. 9.1. Такие аналогии дают важные указания при исследовании аксиальных явлений в ядерной среде. Через киральную симметрию и соотношение Гольдбергера—Треймана их можно тесно связать с пионной физикой. Фактически мы уже широко пользовались подобной аналогией в разделе 5.2 для объяснения перенормировки эффективного поля в пион-ядерной физике. Рассмотрим для иллюстрации еще один пример. [c.384]

Для пион-ядерной физики прекрасным приближением служит рассмотрение только легчайших кварков (и- и d-кварков). Странный кварк (s-кварк) примерно на 200 МэВ тяжелее, и им можно пренебречь так же, как и другими тяжелыми кварками, и- и d-кварки описываются как точечные дираковские поля д(х) (со спином 1/2), которые образуют SU (2)-дублет (изоспиновый) по аромату, [c.359]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология