Ядерные спин-изоспиновые корреляции

Мы подчеркивали в разделе 5.9 тесную связь между g и параметром Ландау, определяющим длинноволновые свойства ядерных спин-изоспиновых корреляций при низкой энергии. Необходимо помнить однако, что g в пионных атомах соответствует р-волновому jrN-взаимодействию при о) шл, определяемому системой AN, в то время как параметр Ландау соответствует статическому взаимодействию между нуклонами (при со О). Поэтому совсем не обязательно эти два параметра должны быть одинаковы. [c.227]

Ядерные спин-изоспиновые корреляции [c.181]

Спин-изоспиновые корреляции в контексте ядерной многочастичной задачи рассмотрены в [c.201]

Ситуация совсем другая, если существуют фаза с пионным конденсатом. За критической плотностью ркрит энергия конденсата уменьшает полную величину E/A. Выигрыш в энергаи существенно зависит от конкретного вида ядерных спин-изоспиновых корреляций, описываемых параметром Ландау—Мигдала g. Это показано схематически на рис. 5.10. Для относительно малых значений g (например, g = 0,5) выигрыш в энергии конденсата столь велик, что образуется второй минимум, т.е. метастабильное состояние, при плотностях р > ро- Его часто называют изомером плотности. Вместе с тем для реалистических величин g (например, g > 0,6) этот эффект не столь ярок и приводит только к плавному ослаблению Е(р) при больших плотностях. [c.197]

С темой пионоподобных ядерных состояний тесно связан вопрос о ядерных спин-изоспиновых корреляциях, вызванных механизмами, отличными от однопионного обмена. В гл. 5 мы обнаружили, что такие механизмы приводят к экранированию ядерного пионного поля и препятствуют возникновению пионного конденсата в нормальной ядерной материи. Ключевой величиной в этом явлении оказался параметр взаимодействия в ферми-жидкости g П1 02 Т1 Т2, зависящего от спина и изоспина. От него зависит одно из наиболее интересных коллективных возбуждений в ядерных системах, "гигантский" гамов-теллеровский резонанс. Энергия такого состояния накладывает количественные ограничения на этот важный параметр g. [c.397]

Хотя основной интерес здесь представляют спин-продольные переходы, задаваемые пионоподобным оператором а V Та, поперечные по спину переходы, пропорциональные а х V г а, дают дополнительную информацию о ядерных спин-изоспиновых корреляциях. Такие возбуждения исследуются в изовекторных магнитных дипольных переходах. [c.397]

Для того, чтобы понять природу ядерных спин-изоспиновых корреляций, необходимо связать их со спин-изоспиновой зависимостью свободного нуклон-нуклонного взаимодействия [2]. В гл. 3 мы уже подробно рассматривали NN-взаимодействие с точки зрения выяснения главных механизмов мезонного обмена. В приложениях к ядерной физике часто бывает полезно придерживаться более феноменологического подхода. Тогда NN-амплитуда параметризуется в виде, который непосредственно показывает относительную важность ее различных компонент. С этой целью рассмотрим эффективный NN-потенциал, определенный так, чтобы в борновском приближений с надлежащим образом антисимметризованными волновыми функциями воспроизводилась эмпирическая Т-матрица. Его можно выразить через центральную, спин-орбитальную и тензорную части [c.399]

Гигантский гамов-теллеровский резонанс. Спектры нейтронов под нулевым углом из реакций (р, п) на тяжелых ядрах, показанные на рис. 10.5, обнаруживают заметную резонансную структуру. Эта систематическая особенность отвечает возбуждению высококоллективной спин-изоспиновой моды, называемой "гигантским" гамов-теллеровским (ГТ) резонансом [3]. Его свойства тесно связаны с ядерными спин-изоспиновыми корреляциями его положение и сила налагают жесткие ограничения на эффективное спин-изоспиновое взаимодействие в ядрах. Сейчас мы остановимся именно на этом особом аспекте и его следствиях для пионной ядерной физики. [c.404]

Вопрос о возможности спонтанного появления пионоподобных мод в основном состоянии плотной ядерной материи привлекает большое внимание с тех пор, как он был поставлен Мигдалом (1971). С появлением таких мод возникло бы новое основное состояние со структурой, отличной от структуры нормальной ядерной материи. Возможность возникновения этого состояния заставила обратиться к изучению центральной роли пионоподобных особенностей ядерной физики, таких как спин-изоспиновые возбуждения и корреляции. Вместе с тем было установлено, что короткодействующее отталкивание слишком сильное, чтобы допустить пионную конденсацию при нормальной плотности ядерной материи. Это следует, например, из отсутствия аномалий в спектре состояний с ненатуральной четностью с / = 0 , 1" , 2 ,... Тем не менее кажется удивительным, что относительно умеренное ослабление короткодействующего отталкивания должно приводить к физике ядра, сильно отличающейся от привычной нам физики [1]. [c.193]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология