Свободное пионное поле

Свободное пионное поле [c.20]

Лагранжиан свободного пионного поля имеет вид [c.436]

Гамильтониан, отвечающий свободному пионному полю, имеет вид [c.437]

Рассмотрим классическое пионное поле вне бесконечно тяжелого точечного нуклона, который действует как источник этого поля. Возьмем сначала случай нейтрального пионного поля, для которого уравнение свободного поля (2.7) заменяется на [c.22]

Как было указано в 53, понятие свободного движения частиц является идеализацией. Эта идеализация особенно далека от действительности в случае исследования частиц нулевого спина, так как известные частицы (пионы, каоны) очень сильно взаимодействуют с другими частицами и полями. Однако исследование решений уравнения (54,5), описывающего свободное движение частиц с нулевым спином, представляет большой методический интерес, поэтому мы- рассмотрим здесь эти решения. [c.242]

Это уравнение описывает свободное движение. Оно будет соответствовать пионам, не взаимодействующим между собой. Чтобы описать их взаимодействие, надо ввести еще другое поле, переносящее взаимодействие. [c.387]

Поле свободных пионов удовлетворяет уравнению Клейна— Г ордона [c.20]

Функция источника для пионов, описанная в предыдущем разделе, может быть получена как длинноволновый предел релятивистского пион-нуклонного лагранжиана. Пусть гр обозначает свободное нуклонное поле с массой М, удовлетворяющее уравнению Дирака [c.23]

На первый взгляд может показаться, что пв содержит более высокие производные, чем i n - Однако это не так псевдоскалярное взаимодействие недиагонально по большой и малой компонентам нуклонной дираковской волновой функции эта связь большой и малой компонент вводит производные. Фактически ПС-и ПВ-связи дают одинаковые результаты для нуклонов, удовлетворяющих свободному уравнению Дирака (2.20). Чтоб это увидеть, рассмотрим матричный элемент перехода rN < N для лагранжианов пс и пв (см. подробное изложение в Приложении 6 (г)). Интегрированием по частям можно перенести производную, действующую на пионное поле, на нуклонные поля, а затем воспользоваться уравнением Дирака, чтобы заменить выражение [c.24]

Псевдоскалярно-псевдовекторное соотношение эквивалентноёти. Для свободных дираковских полей, удовлетворяющих уравнению (П6.5) с ] х) = О, матричные элементы псевдоскалярного и псевдовекторного пион-нуклонных лагарнжианов [c.448]

Взаимодействие пиона с ядром в атоме может рассматриваться как экстраполящ1я упругого рассеяния под порог. Предположим, что атомный радиус велик по сравнению с радиусом ядра. Вблизи ядра волновая функция пиона практически совпадает с волновой функцией свободного рассеяния в отсутствие кулоновских взаимодействий. Эта ситуация реализуется, пока для заданного I сильные взаимодействия дают малый сдвиг энергии. Поэтому существует приближенная, не зависящая от модели связь для малых Za между сдвигом атомного состояния за счет сильного взаимодействия дЕп и низкоэнергетической амплитудой пион-ядерного рассеяния в соответствующей парциальной волне. Это соответствует обычной теории эффективного радиуса, обобщенной на случай включения эффектов кулоновского поля. Мы сейчас выведем эту связь в пренебрежении релятивистскими поправками и поправками иа конечный размер ядра [5]. [c.211]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология