Принцип тождественности микрочастиц

Сказанное позволяет сформулировать следующий постулат, называемый принципом тождественности микрочастиц. [c.62]

При выводе термодинамической вероятности все молекулы считались одинаковыми по своей природе, но все же допускалось, что существуют свойства, при помощи которых их можно отличить (перенумеровать и т. п.). Развитие квантовой механики выдвинуло принцип абсолютной тождественности микрочастиц, в силу которого частицы одной природы неразличимы. Поэтому обмен местами двух частиц, находящихся в разных ячейках фазового пространства, не приведет к новому микросостоянию системы. Следовательно, классический метод подсчета термодинамической вероятности здесь непригоден. [c.213]

Основой К. м. многих частиц является принцип тождественности одинаковых микрочастиц. Если в классич. статистич. физике перестановка мест (координат) двух одинаковых частиц (пли их энергетич. состояний) считается реальным изменением, то в К. м. два таких состояния считаются тождественными, т. е. одним и тем же состоянием. Напр., если в молекуле водорода пара электронов меняется местами, или если в атоме гелия оба электрона обмениваются своими состояниями, то К. м. не рассматривает это как действительное изменение состояния А )-функ-ция системы остается той же (или меняет свой знак, что не приводит к изменению вида — электронного облака). Следовательно, в К. м. важно лпшь число электронов в каждом состоянии (т. наа. числа заполнения), а не то, какие именно электроны в них находятся. [c.260]

Принцип тождественности одинаковых микрочастиц и связанный с ним принцип Паули приводят кряду важнейших результатов в физике и химии. Принцип Па>ли дает возможность понять сущность периодич. закона Д. И. Менделеева (см. Атом). Здесь следует остановиться подробнее на одном применении принципа тождественности — на теории ковалентной химич. связи, необъяснимой с классич. точки зрения. Простейший пример ковалентной связи — соединение двух атомов П в молекулу. Как уже было отмечено, волновая функция обоих электронов молекулы представляет собой сумму или разность произведений одночастичных г]з-функций от координат электронов м от их спинов она должна быть в целом антисимметричной (см. выше). При этом каждую 1 )-функцию мои но представить как произведение двух частей 1-я часть зависит только от координат, 2-я только от спинов. Если спины обоих электронов антипарал-лельны, то спиновая часть волновой функции антисимметрична следовательно, координатная часть ф-функ-ции должна быть симметричной, она имеет вид [c.261]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология