Число заполнения

Элементы, атомы которых в основном состоянии имеют одно и то же число заполненных оболочек, стоят в одном и том же периоде. Характеристики периода [c.41]

Число заполнен- = Обозначение внеш- = Помер ных оболочек ней оболочки периода [c.41]

Для изучения колебательной, вращательной релаксации, ионизации и т. п. следует наряду со скоростями частиц хранить в машинной памяти числа заполнения координат внутренних степеней свободы. [c.204]

Выбирают вместимость мерника, исходя из вместимости поверяемой ТПУ, чтобы при измерении объема воды получить наименьшее целое число заполнений мерника. Допускается применять мерники различной вместимости. Если мерник имеет шкалу на горловине, то предварительно определяют объем воды, который нужно наливать, чтобы при всех измерениях уровень воды находился в пределах шкалы. Наливают в мерник из накопительной емкости определенный ранее объем воды. Если мерник не имеет шкалы, то его [c.160]

Числа названные числами заполнения, будут играть роль динамических переменных. По самому смыслу используемых обозначений число электронов Л в системе равно [c.105]

Введем понятие о вакуумном векторе состояния, определяя последний как вектор состояния с равными нулю числами заполнения [c.110]

Среди орбиталей симметрии имеется три связывающих и три разрыхляющих. Естественно предположить, что минимум полной энергии достигается при таком расселении электронов, когда числа заполнения связывающих орбиталей будут максимально возможными. Не следует, однако, забывать, что в методе Хартри - Фока полная энергия не равна сумме орбитальных энергий. Молекуле метана в основном состоянии приписывается конфигурация и терм [c.214]

Полностью завершенная электронная оболочка атомов (5 р , а у гелия 5 приводит к чрезвычайной инертности этих веществ. В газообразном состоянии инертные газы состоят из атомов. В гипотетических молекулах (Нег, Neг,...) число заполненных связывающих молекулярных орбиталей было бы равным числу заполненных разрыхляющих молекулярных орбита-лей, так что такие молекулы не существуют (разд. 6.2.4). [c.491]

При увеличении номера энергетического уровня увеличивается среднее расстояние между ядром и электронами, относящимися к этому уровню. Причем при переходе к уровнями с большими номерами, увеличение расстояния становится все менее значительным. Поэтому с увеличением числа заполненных уровней увеличивается радиус атома. В нашем случае расстояние между зарядами по порядку величины совпадает с радиусом атома, поскольку мы рассматриваем электроны внешнего уровня. Отсюда непосредственно следует, что чем больше радиус атома, тем слабее удерживаются электроны внешнего уровня. Тем меньше энергии требуется затратить для отрыва электрона. А поскольку номер периода отражает номер внешнего уровня, то [c.49]

При увеличении номера энергетического уровня увеличивается среднее расстояние между ядром и электронами, относящимися к этому уровню. Причем при переходе к уровням с большими номерами, увеличение расстояния становится все менее значительным. Поэтому с увеличением номера периода (числа заполненных уровней) увеличивается радиус атома. [c.53]

Число заполненных адсорбционных мест [c.266]

В этой формуле gi — числа заполнения, в данном случае для основного состояния молекулы = 2. Если нам известна симметрия отдельных молекулярных орбита- [c.58]

Задача, таким образом, сводится к решению секулярного уравнения (4.63) десятого порядка и соответствующей системы 10 алгебраических уравнений (4.55). В результате будут получены 10 (по числу базисных АО) различных МО молекулы. Число заполненных МО определяется числом электронов в молекуле. Расчеты [c.122]

Молекулярные системы вдали от абсолютного нуля ведут себя практически одинаковым образом, составлены ли они из бозонов или фермионов. Число доступных частицам квантовых состояний ( ячеек ) для таких систем огромно, во много раз больше числа частиц, так что для бозонов реализуются лишь числа заполнения О и 1, как и для фермионов особенности фермионов и бозонов в распределении по квантовым состояниям не проявляются. [c.80]

Рис. U.S. Области а подпространстве координат ЛГ и У стиц, отвечающие следующим числам заполнения iV и Л 2 частей сосуда 2 0(I)i О, 2(11) 1 1(111). Точка А обозначает конфигурацию, представленную на левом рисунке.

Числа заполнения ячеек [c.110]

Числа заполнения Числа состояний [c.159]

В заключение дадим качественное объяснение тому факту, что при высоких температурах и малых плотностях (для молекулярных систем во всей области газообразных состояний) различие между статистикой фермионов и статистикой бозонов исчезает квантовая статистика сводится к классической. Причина этого состоит в следующем. Число допустимых квантовых состояний газа, занимающего достаточно большой объем V и имеющего достаточно большую энергию (пусть это средняя энергия при температуре Т), настолько велико, что во много раз превышает общее число частиц газа N. В результате средние числа заполнения Ni для всех состояний много меньше единицы Ni<. I) и большинство ячеек оказывается пустыми. Хотя возможно нахождение двух и более бозонов в одной и той же ячейке, вероятность такого состояния исчезающе мала. Практически будут осуществляться только такие состояния, когда ячейка либо пустая, либо занята одним бозоном,— иначе говоря, для бозонов практически наблюдается такое же распределение, как и для фермионов. [c.177]

Так как р - положительно определенный оператор, то > 0. Спин-орбитали назьшают натуральными (естественными) спинюрбиталями, а XJt - натуральными числами заполнения. Из (2.84) следует, что точную РМП-1 можно представить в виде [c.91]

Это означает, что точная РМП-1 является смешанной, в которую чистая матрица плотности Л-го натурального одночастичного состояния входит с весом Поэтому Х ь назьшают натуральными числами заполнения. Можно доказать [19], что если взять конечное число некоторых спинюрбиталей и построить из них всевозможные слейтеровские определители, то линейная комбинация этих определителей будет иметь наименьшее квадратичное отклонение от точной волновой функции тогда, когда в качестве спинюрбиталей взяты натуральные спин-орбитали с наибольшими натуральными числами заполнения. [c.92]

Обсудам перестановочные соотношения для операторов Числа заполнения являются независимыми переменными, и позтому [c.107]

Напомним, что конфигурация была определена как множество линейных комбинаций детерминантов Слейтера, структура которых задана распределением электронов по оболочкам, а каждая оболочка представлена набором функций )- Поэтому совокупность таких детерминантов образует базис конфигурации. Как уже отмечалось, в качестве строительного материала для определителей не обязательно использовать функции Так, представляет интерес базисная система одноэлектронных функций (3.12). Поскольку в этом представлении оболочка распадается на две подоболочки, отвечающие двум возможным значениям / /= / + /г и— /2, все определители, построенные из одноэлектронных функций ф / >г .(г, а) и образующие конфигурацию, можно разбить на непересекающиеся классы, относя к одному классу определители, имеющие одинаковые числа заполнения подоболочек. Совокупность линейных комбинаций определителей, принадлежащих одному классу, образует некоторое подпространство конфигурации, которое называется подконфигурацией. При этом вся конфигурация разлагается в прямую сумму подконфигураций [c.125]

Задать конфигурацию в представлении индивидуальных квантовых чисел, это значит перечислить образующие ее определители. Осуществляя перечисление следует пользоваться как можно более сокращенной записью определителей, так как их количество в большинстве практически интересных конфигураций велико. Прежде всего, нет никакой необходимости выписывать одноэлектронные состояния, принадлежащие заполненным оболочкам. Список таких состояний будет повторяться в каждом определителе, и его можно опустить. Далее, определители одной конфигурации могут отличаться друг от друга только квантовыми числами mu . Поэтому можно не указьтать квантовые числа п, 1 принадлежность состояний к той или иной оболочке однозначно определяется его положением в списке и числами заполнения оболочек. Наконец, можно воспользоваться тем, что спиновая проекция принимает только два значения, [л = /г, и вместо квантового числа указывает только знак, приписывая его к т как верхний индекс [c.126]

Сопоставление структур жидких аммиака, воды и фтороводорода показывает, что тип структуры — плоскостная, объемная нли линейная — зависит как от числа атомов водорода в молекуле, так и от числа заполненных парами электронов 5р -гиб-рндных орбиталей, способных участвовать в донорно-акцептор-ном взаимодействии с атомами водорода других молекул [c.76]

Число Число заполнен- Число атомов ных р -орбвталей связей (.труктура [c.76]

TOB активного центра [2]. По мнению Тома, последовательное заполнение сайтов приводит к понижению активационного барьера реакции, тем самым увеличивая скорость расщепления реакционных связей субстрата. Соответственно с увеличением степени полимеризации олигосахаридных субстратов растет число заполненных сайтов в фермент-субстратном комплексе, что должно приводить к увеличению гидролитического коэффициента ио сравнению с гидролизом малых олигосахарндов, занимающих лишь несколько сайтов в активном центре фермента. Эти результаты, полученные Тома, представляются серьезным критическим замечанием в адрес основного положения концепции Хироми. [c.69]

Задача, таким образом, сводится к решению секулярного уравнения (4.70) десятого порядка и соответствующей системы 10 алгебраических уравнений (4.62). В результате будут получены 10 (по числу базисных АО) различных МО молекулы. Число заполненных МО определяется числом электронов в молекуле. Расчеты показывают, что в каждой МО гомоядерной двухатомной молекулы несколько (обычно два) коэффициентов велики, остальные или равны нулю, или практически неотличимы от него. Для того чтобы атомные орбитали входили в МО с больщим вкладом, необходимо выполнение следующих условий 1) энергии, соответствующие АО, должны быть сравнимы по величине 2) АО должны иметь отличное от нуля перекрывание, т. е. они должны обладать одинаковыми свойсгвами симметрии относительно оси молекулы. [c.139]

Найдем статистическое распределение частиц идеального газа по квантовым состояниям, учитывая принадлежность частиц к одному из двух классов — к фермионам или бозойам. Предположим, что все частицы газа одного сорта Л/ — общее число частиц. Как мы отметили ранее (гл. VH, 4), квантовое состояние идеального газа можно определить, задав числа заполнения одночастичных квантовых состояний. Обозначим число частиц, находящихся в г-м квантовом состоянии, через Ni. Очевидно, [c.170]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология