Ядерный магнетон Бора

Магнитный момент связан с ядерным магнетоном Бора /3jv через ядерный Ланде фактор gjf [c.99]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

Опыты Штерна — Герлаха с молекулами водорода, а также другие опыты показывают, что спин имеется и у протона, причем квантовое число спина 5 = /2. Соответствующий магнитный момент не равен У 3/2 ядерного магнетона Бора [ядерный магнетон Бора, 6,347-10 Вб-м, дается уравнением (3.18) при подстановке в него значения массы протона], он не равен также этой величине, умноженной на 2 ( г-фактор 2) согласно наблюдениям, он должен быть равен 2,79275 V3 ядерных магнетонов, а это соответствует -фактору 5,5855. Столь неожиданное значение служит одним из подтверждений того, что протон не является простой частицей, а имеет сложное строение. [c.79]

Здесь [,1д- ядерный магнетон Бора, определяемый уравнением [c.745]

Первый член описывает расшепление в нулевом поле, следующие два члена — влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остаюшуюся после расшепления в нулевом поле члены А и являются мерой сверхтонкого расщепления соответственно параллельно и перпендикулярно главной оси, Q — мерой небольших изменений в спектре, обусловленных квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты были обсуждены выше. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может взаимодействовать непосредственно с внешним полем livЯo=YPlvЯo /, где V — ядерное гиромагнитное отношение и p v — ядерный магнетон Бора. Это взаимодействие сказывается на парамагнитном резонансе только в том случае, когда неспаренные электроны связаны с ядром ядерным сверхтонким или квадрупольным взаимодействием. Но даже при наличии такого взаимодействия эффект обычно пренебрежимо мал по сравнению с другими членами. [c.376]

Ядерный магнетон Бора определяется точно так же, как электронный магнетон Бора [уравнение (3.18)], только вместо массы элёктрона т берут м (ссу протона Мр. Магнитный момент ц определяется способом, который является обычным при рассмотрении магнитных свойств веществ (приложение XIV). Однако специалисты в области ядерной физики, как правило, используют величину р. — максимальное значение составляющей ядерного магнитного момента в направлении поля как магнитного момента ядра, и в таблицах магнитных моментов ядер, приводимых в справочниках, чаще даются значения р,, а не р. [c.745]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология