Магнетон ядерный Бора магнетон

Ядерный магнитный резонанс представляет собой явление поглощения энергии, сопровождаемое изменением спинового состояния атомного ядра, которое так же, как и электрон, имеет магнитный момент. Магнитный дипольный момент — векторная величина и измеряется в ядерных магнетонах lя. Аналогично магнетону Бора (разд. 6.5.3) ядерный магнетон определяется с помощью следующего выражения [c.69]

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

Порядок величин V и можно определить по уравнению (5.4.5) и табл. 5.25. Определяя величину В. , одновременно находят и величину V. Так как значение магнетона Бора в 10 раз больше, чем ядерный магнетон [уравнение (5.4.1)], то при одном и том же порядке величины В резонансные частоты электронов и протонов должны различаться на этот коэффициент. Обычные условия регистрации спектров протонного ( Н-ЯМР) и электронного (ЭПР) резонансов приведены в табл. 5.26. [c.252]

Р часто используется в качестве единицы измерения ядерных магнитных моментов. Отметим, что величина гораздо меньше магнетона Бора, так как Шр > т. Подставив р в выражение (445), получаем [c.240]

Здесь Гл- —ядерный g-фактор, а iv —ядерный магнетон, который, как уже указывалось, примерно в 1840 раз меньше магнетона Бора. По этой причине расстояние между подуровнями расщепления в этом случае во столько же раз меньше, чем в случае электронных спиновых состояний. [c.185]

Опыты Штерна — Герлаха с молекулами водорода, а также другие опыты показывают, что спин имеется и у протона, причем квантовое число спина 5 = /2. Соответствующий магнитный момент не равен У 3/2 ядерного магнетона Бора [ядерный магнетон Бора, 6,347-10 Вб-м, дается уравнением (3.18) при подстановке в него значения массы протона], он не равен также этой величине, умноженной на 2 ( г-фактор 2) согласно наблюдениям, он должен быть равен 2,79275 V3 ядерных магнетонов, а это соответствует -фактору 5,5855. Столь неожиданное значение служит одним из подтверждений того, что протон не является простой частицей, а имеет сложное строение. [c.79]

Здесь [,1д- ядерный магнетон Бора, определяемый уравнением [c.745]

Отношение массы протона к массе электрона Магнетон Бора Ядерный магнетон -Фактор свободного электрона -Фактор протона Отношение магнитного момента [c.10]

Протоны, как и электроны, обладают половиной кванта спинового углового момента и поэтому имеют магнитный момент, ассоциированный со спином и равный ( /2)0/2 + 1) /2" е/2/ПрС (см. стр. 48). В то время как для электрона равно —2,00023 (знак минус указывает на то, что магнитный момент направлен в сторону, противоположную направлению спинового момента), значение g для протона составляет -Ь5,585. Величина ек1АпгПрС называется ядерным магнетоном, и, поскольку протоны приблизительно в 2000 раз тяжелее электронов, ядерный магнетон примерно в 2000 раз меньше магнетона Бора. Поведение ядерных магнитных моментов во внешнем магнитном поле совершенно аналогично поведению электронных спиновых моментов (стр. 49), причем точно также можно определить и ядер ную парамагнитную восприимчивость. Поскольку в выражение для восприимчивости входит квадрат магнитного момента, ядерные парамагнитные восприимчивости более чем в миллион раз меньше обычных парамагнитных восприимчивостей, и поэтохму их не удается измерить с помощью обычных методов. [c.343]

Любопытно также заметить, что в сильном магнитном поле при-месоны Не с различными ориентациями ядерного спина оказываются в разных энергетических зонах. Действительно, ядерный магнитный момент Не в магнитном поле Н имеет энергию (цо — магнетон Бора) [c.185]

Ше (масса электрона) — 9,1091 г 5,48597-10- а. е. м. т (масса нейтрона) — 1,67482-10 г 1,0086654 а. е. м. тр (масса протона) — 1,67239-10 г 1,00727662 а. е. м. ntff (масса атома водорода) — 1,67343-10- г 1,00782522 а. е. м. hel2me (магнетон Бора) — 9,2732- 10 2i эрг гаусс 1 яд (ядерный магнетон) — 5,0505 10 эрг/гаусс Энергия, эквивалентная 1 а. в. м. —931,478 Мэе Энергия, эквивалентная массе электрона — 0,511006 Мэе Энергия, эквивалентная массе нейтрона — 939,550 Мэе Энергия, эквивалентная массе протона — 938,256 Мэе Энергия, эквивалентная массе атома водорода —938,767 Мзв Энергия, эквивалентная 1 эв— 1,60100 10 эрг [c.4]

Первый член описывает расшепление в нулевом поле, следующие два члена — влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остаюшуюся после расшепления в нулевом поле члены А и являются мерой сверхтонкого расщепления соответственно параллельно и перпендикулярно главной оси, Q — мерой небольших изменений в спектре, обусловленных квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты были обсуждены выше. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может взаимодействовать непосредственно с внешним полем livЯo=YPlvЯo /, где V — ядерное гиромагнитное отношение и p v — ядерный магнетон Бора. Это взаимодействие сказывается на парамагнитном резонансе только в том случае, когда неспаренные электроны связаны с ядром ядерным сверхтонким или квадрупольным взаимодействием. Но даже при наличии такого взаимодействия эффект обычно пренебрежимо мал по сравнению с другими членами. [c.376]

Ядерный магнетон Бора определяется точно так же, как электронный магнетон Бора [уравнение (3.18)], только вместо массы элёктрона т берут м (ссу протона Мр. Магнитный момент ц определяется способом, который является обычным при рассмотрении магнитных свойств веществ (приложение XIV). Однако специалисты в области ядерной физики, как правило, используют величину р. — максимальное значение составляющей ядерного магнитного момента в направлении поля как магнитного момента ядра, и в таблицах магнитных моментов ядер, приводимых в справочниках, чаще даются значения р,, а не р. [c.745]

Величина ядерного магнетона в 2000 раз меньше магнетона Бора, поэтому поглощаемая частота имеет порядок 40—100 мггц, т. е. соответствует метровому диапазону радиоволн. [c.64]