Адамара Рыбчинского о массопередаче в сферическую

Дальнейшее увеличение размера капли и ее скорости приводит к возрастанию инерционных сил при движении жидкости вдоль линии тока. Следствием этого является искривление линий тока Адамара — Рыбчинского и возникновение конвективного переноса массы между линиями тока. Форма капли при этом отклоняется от сферической, и в ряде случаев капля начинает осциллировать, что еще увеличивает роль конвективного переноса в общем балансе массопередачи в капле. Прп (X 1 и Др с 0,2 г/см эти явления начинают проявляться при Ке >250- 300. [c.205]

Реальная картина движения жидкости около газового пузырька также оказывает сильное влияние на скорость массопередачи. Циркуляционная модель ограничена "снизу" размерами пузырьков ( г 0,1 мм), когда циркуляция заторможена. Ограничение модели "сверху" связано с возрастанием скорости подъема воздушных пузырьков до таких величин, когда линеаризация уравнения Навье—Стокса методом Адамара—Рыбчинского становится некорректной. Как было показано в предыдущем пункте, с увеличением размера пузырьков они отклоняются от стабильной сферической формы и принимают нестабильную форму эллипсоидов вращения, характер их подъема в слое жидкости становится сложным. [c.20]

Модель массопередачи, учитывающая наличие циркуляции жидкости внутри капли была разработана Кронигом и Бринком [41]. Авторы исходили из решения уравнения Навье — Стокса для жидкой капли, движущейся в среде инородной жидкости с отличающимся удельным весом, которое получили Адамар [25] и Рыб-чинский [42]. Адамар и Рыбчинский пренебрегли членами, содержавшими высшие степени производных и предположили, что движение капли продолжается достаточно долго и циркуляция внутри капли к начальному моменту времени уже установилась. Для стоксовой функции тока было получено выражение в сферических координатах [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология