Линия Маха

Здесь величина А1 -, равная расстоянию вдоль линий Маха, определяется выражением А + = +МАт) вдоль линий Ат] = Ч А /]АМ — 1. При М 1 (в атом случае [c.120]

Рис. 5. (а) Параметры, заданные на линиях, не являющихся характеристиками (о) параметры, заданные на линиях тока и линиях Маха ( ) параметры, заданные на пересекающихся линиях Маха. [c.121]

Аналогично вдоль линий Маха, определяемых уравнениями Да = (у 4 Я/) А1, уравнение (81) может быть записано в полных дифференциалах [c.123]

В силу общих свойств течений идеального газа производные от р, вообще говоря, могут претерпевать разрывы первого рода или обращаться в бесконечность (например, в точках бесконечной кривизны скачков). Эти разрывы могут распространяться как вдоль линий Маха, так и вдоль линий тока. Поэтому производные в (1) следует понимать как обобщенные, т.е. предполагать, что они существуют почти всюду в V и что р х,у), 3 х,у) не только непрерывны, но и абсолютно непрерывны по одной переменной почти при всех значениях другой. Кроме того, будем предполагать, что первые производные р, /3 локально суммируемы с квадратом (это обусловлено применением теории квазиконформных отображений, хотя и не имеет ясной физической интерпретации). [c.182]

Для системы (1.82), (1.84), (1.86), (1.91), применяя общий прием, можно получить уравнения характеристик. При сверхзвуковом течении существуют три семейства характеристик — два семейства линий Маха (характеристики и С ) и линии тока (характеристики Со). Уравнения направления характеристик и условия совместности имеют следующий вид для линий Маха [c.29]

Выпишем характеристические соотношения без вывода [26, 189]. На характеристиках С+ (линиях Маха) dy = tg Q a)dx выполняются соотношения [c.30]

Величина П+ остается постоянной вдоль линий Маха первого семейства dy dx = ig Q Л-а), а П- — вдоль линий Маха второго семей- [c.53]

Уравнение (75) является уравнением линий Маха, определенных по заморон енной скорости звука. Подставив вы-ран ение (75) в уравнепие (71) и во второе уравнение (68), [c.119]

Процедура численного решения уравнений (72) - (74) и (76) во многом подобна методу характеристик для нереагируюпщх закрученных течений I ] основное отличие состоит в том, что в данном случае энтропия меняется как вдоль линий тока, так и по нормали к ним. Элементарный шаг числового расчета состоит в следующем. Должны быть заданы значения всех параметров течения в двух соседних точках АшВ (рис. 4), которые пе могут быть связаны линией тока или линией Маха. Затем необходимо построить линии Маха обоих семейств, проходящие через А ж В. Эти линии Маха пересекутся в некоторой точке С — следующей точке, в которой должны быть рассчита- [c.120]

Таким образом, линии тока и линии Маха, как п прен де, имеют особое значение изменения энтропии и состава распространяются только вдоль линий тока, а изменения давления и скорости — только вдоль линий Маха. Исподь- [c.123]

На рис. 77 показаны линии Ма.ха и присоединенный косой скачок на передней кромке пластинки, рассчитанные теоретически при Моо =10 и е—10 3. При удалении от передней кромки направление косого скачка стремится к направлению линий Маха. Косой скачок имеет значительную интенсивность так, по расчетам Го Юн-хуая при давление за скачком в пять раз превы- [c.354]

Рассмотрим еще один важный случай — движепие газа с твердыми частицами одного размера. Стационарное движение двухфазной среды описывается уравнениями (1.22), (1.23), если в них приравнять нулю все частные производные по времени. Эта система служит для определения 11 неизвестных—и, Us, v, v , р, р, ps, Т, Т h, 6s. Скорость звука определяется по формуле (1.90) и равна скорости звука в газе, если пренебречь объемом, занятым частицами. Как и в случае движения однофазной среды, характеристиками системы являются линии Маха и линии тока газа. Кроме, тока, в рассматриваемом случае имеется еще одно семейство характеристик — линии тока частиц. [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология