Течения идеального газа

В частности, полагая здесь m—n=i, получим формулу для комплексной скорости течения идеального газа в камере с одной перегородкой [c.178]

ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА В КАНАЛАХ ЦЕНТРОБЕЖНОГО КОЛЕСА [c.51]

Характеристики уравнений установившегося течения идеального газа [c.173]

Установившиеся плоские течения идеального газа описываются системой уравнений (92) —(94) гл. И. Уравнение неразрывности (93) может быть приведено к виду (98), и после подстановки соотношений (99) получаем уравнение [c.173]

Линия тока (96) гл. II является еще одной характеристикой с -характеристикой или характеристикой нулевого семейства) двумерного установившегося течения идеального газа. [c.176]

Течение идеального газа в геометрическом сопле (рис. 4.1) цри отсутствии трения является изоэнтропическим. В критическом сечении (М = 1) сопла воздействие проходит через минимум [c.204]

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

Метод сквозного счета для двумерных сверхзвуковых течений идеального газа [c.276]

Система интегральных уравнений (115) —(117) из гл. II для установившегося двумерного (осесимметричного или плоского) течения идеального газа может быть записана в прямоугольной [c.277]

Рассмотрим течение идеального газа с гиперзвуковой скоростью в коническом сужающемся канале, схема которого приве- [c.288]

В заключение следует указать на то, что генерирование акустической энергии в выходном сечении за счет волн энтропии, которые образовались, например, в зоне теплоподвода, а затем сносятся течением к выходному концу, предполагает, что возникшие волны энтропии не исчезают и не сглаживаются за время движения от области теплоподвода до выходного конца трубы. Это полностью соответствует свойствам одномерного течения идеального газа. Однако в действительности при течении вязкого и теплопроводного газа волны энтропии будут сглаживаться и исчезать по мере перемещения по трубе. Важно при этом отметить, что если учет вязкости и теплопроводности сравнительно мало сказывается на акустических свойствах течения, то влияние вязкости и теплопроводности на раснространение волн энтропии значительно более существенно. Не исключено поэтому, что если зона теплоподвода сильно удалена от выходного конца трубы, описанный выше эффект возбуждения акустических колебаний за счет взаимодействия волн энтропии с концевым сечением вообще не будет наблюдаться. [c.111]

АДИАБАТНОЕ ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА С ТРЕНИЕМ В ТРУБЕ ПОСТОЯННОГО СЕЧЕНИЯ [c.68]

Для течения без потерь (изэнтропическое течение) идеального газа показатель степени т равен отношению удельных теплоемкостей X = Ср/сю (для одноатомного газа 1,66, для двухатомного газа 1,4). Для течения с потерями величина показателя степени т меньше в зависимости от потерь она колеблется в пределах X > т > 1 и при данном сопротивлении для различных давлений остается примерно постоянной (как и в случае пара). [c.153]

При течении идеального газа скорость во всех точках живого сечения канала постоянна, т. е. средняя расходная скорость ш равна локальной скорости и. С учетом этого уравнение неразрывности, т. е. условие постоянства массовых расходов в двух живых сечениях канала, при условии переменности плотности газа по длине канала, имеет вид [c.124]

ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ И ВИХРЕВЫЕ ТРАНСЗВУКОВЫЕ ТЕЧЕНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА [c.1]

Общие свойства трансзвуковых течений идеального газа [c.9]

Важный класс определенной выше системы соответствует установившимся течениям газа. В нем определены понятия до- и сверхзвуковых течений, выражающие эллиптический или гиперболический тип квазилинейных уравнений Эйлера в соответствующих подобластях, отделенных друг от друга поверхностями перехода — звуковыми поверхностями. (На них скорость потока равна по модулю местной скорости звука — скорости распространения бесконечно малых возмущений при соответствующих значениях термодинамических величин.) Для нестационарных течений идеального газа понятие и предмет трансзвуковой газодинамики четко не определены. [c.10]

Таким образом, в стационарном течении идеального газа энтропия и температура торможения постоянны вдоль линий тока О. [c.13]

Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst ж Е = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh<1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

Расходы для газов, находящихся в идеально-газовом состоянии, определяются по известным зависимостям. Так, в случае течения идеального газа из —1-го в г-й заколечный объем при докрнтическом режиме истечения [c.153]

В случае неравновесного потока необходимо учитывать ряд новых процессов передачи химической энергии, которые не учитываются в равновесных потоках или при течении идеального газа. В частности, при взаимодействии неразрушаемой поверхности с потоком существенными оказываются ее каталитические свойства. Несмотря на то, что о значительном влиянии гетерогенной рекомбинации на теплообмен при гиперзвуковых скоростях полета стало известно еще в 50-е годы [17], проблема описания гетерогенных каталитических процессов в гиперзвуковых потоках остается актуальной и в настоящее время. По сравнению с кинетикой гомогенных реакций механизм и скорости процессов, определяющие взаимодействие газа с поверхностью гораздо менее изучены и выражены количественно. Тем не менее, понимание и контроль за этими процессами имеют решающее значение для разработки и создания теплозащитных систем, применяемых при входе космических аппаратов в атмосферу планет. Так, если отличие в тепловых потоках для различных моделей гомогенных химических реакций достигает 25 %, то тепловые потоки, полученные при различных предположениях о каталитических свойствах поверхности, отличаются значительно больше. Тепловой поток к лобовой поверхности аппарата может быть снижен за счет использования некаталитического покрытия в несколько раз на значительной части траектории спуска, включая область максимальных тепловых нагрузок. [c.7]

Эллиптико-гиперболический тип уравнений стационарных течений идеального газа. Характеристики [c.20]