Координата с точки зрения кристаллических

С точки зрения геометрического расположения частиц всевозможные кристаллические решетки были сведены Е. С. Федоровым в 1891 г. к 230 типам и их комбинациям, число которых ограничено требованиями симметрии. Эти 230 типов решеток по своим элементам симметрии распадаются на 32 класса, которые в свою очередь можно разбить на 7 систем в соответствии с данными кристаллографии. В основе каждой системы лежит элементарная ячейка, последовательное повторение которой по трем пространственным координатам и образует пространственную решетку. Например, в основе кубической системы лежит кубическая элементарная ячейка, в основе гексагональной — ячейка с тремя осями а, й и с, образующими углы 90, 90 и 120° соответственно между осями а и Ь, Ь и с, а и с и т. д. Элементарная ячейка кристалла содержит целое число молекул. Это число обычно мало и ограничивается симметрией кристалла. Так, число молекул в элементарной ячейке ромбического кристалла обычно бывает 4, 8 или 16, моноклинного 2, 4 или 8 и т. д. [c.40]

Подобно тому, как частицы одноатомного газа могут обладать движениями, разлагаемыми в трех направлениях (три оси координат), и частицы, образующие кристаллическую решетку, также могут обладать колебаниями в трех направлениях. В отличие от простого поступательного движения атомов газа здесь имеют место именно колебания, и движущаяся частица как бы упругими силами каждый раз возвращается в исходное положение. Каждому колебанию отвечает следовательно, не только энергия движения, но и равная ей энергия положения, т. е. потенциальная энергия. Поэтому затрачиваемая теплота расходуется на три степени свободы энергии движения (так же как для одноатомного газа) и на три степени свободы потенциальной энергии. В сумме это составит шесть степеней свободы, и следовательно = 5,95 кал. С точки зрения этой теории химическая природа здесь не должна играть роли. [c.30]

Новая форма зависимости энергии от частоты, содержащая /а, означает, что при п = 0 энергия ЕпфО, а равна йо1/2 (нулевая энергия). Это значит, что даже в условиях, когда, казалось бы, всякое движение должно прекратиться, например в кристаллическом теле при 7 = 0 К, колеблющуюся частицу нельзя считать абсолютно неподвижной. Если бы при 7 = 0 К частица была неподвижна, можно было бы одновременно определить ее координату и импульс, что привело бы к противоречию с принципом неопределенности поэтому полученный результат вполне закономерен с точки зрения соотношений Гейзенберга. [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология