Элементарная ячейка

Рис. 4. Схема решетки гексагональной системы комплекса мочевины. Показаны тол).ко кислородные атомы молекул мочевины. Шесть атомов элементарной ячейки изобр >жены залитыми кружками.

Рис. 61. Элементарная ячейка кубической решетки

Если размер элементарной ячейки известен (скажем, а=р = у = 90°, а = 10А, Ь = 15 Аис = 20 А), то рассчитать плотность кристалла р из объема [c.361]

Рис. 8.2. Строение цеолитов типа фожази— та а— тетраэдр б— содалитовая клетка в— суперклетка г— элементарная ячейка

Энтропия изотермического процесса, в котором вследствие флуктуаций изменяется относительное расположение молекул в элементарной ячейке макротела, равна [c.34]

Чтобы получить ответ на этот вопрос, приходится обратиться к рассмотрению кристаллического строения алюминия, железа и их оксидов. Структура элементарной ячейки, или межатомные расстояния, в кристаллах алюминия и его оксида приблизительно одинакова поэтому оксид алюминия, образующийся на поверхности металла, крепко пристает к находящемуся под ним некорродированному алюминию. Окисленная поверхность образует защитный слой, препятствующий проникновению кислорода к металлу. Анодированная алюминиевая кухонная утварь имеет оксидный слой повышенной толщины, который получают, помещая алюминиевый предмет в условия, особенно благоприятные для протекания коррозии для этого его превращают в анод, на котором проводится электрохимическая реакция. [c.190]

Следовательно, количество атомов, приходящихся на одну элементарную ячейку, будет зависеть от типа решетки. На рис. 60 и 61, а показано, что в простой решетке на одну элементарную ячейку приходится только один атом, так как каждый атом в вершине куба относится одновременно к восьми соседним ячейкам (см. рис. 60). Поэтому данной элементарной ячейке будет принадлежать только один атом (или узел), а остальные семь атомов — соответственно семи соседним [c.110]

В отличие от алюминия и его оксида параметры элементарной ячейки кристаллов железа и FeO значительно отличаются, и поэтому слой оксида железа плохо пристает к металлическому железу. Беда заключается не в том, что ржавчина образуется, а в том, что она постоянно отслаивается и открывает свежую поверхность железа воздействию коррозии (рис. [c.191]

Микродефекты (т. е. нарушения структуры, размеры которых имеют величину того же порядка, что и размеры элементарной ячейки) обладают некоторой подвижностью, тем большей, чем выше температура, и могут воздействовать друг на друга, соединяться и, следовательно, образовывать новые дефекты с другими свойствами. На появление дефектов или увеличение их числа значительное влияние оказывает способ получения твердой фазы, ее степень измельчения и биография . [c.258]

Винтовая ось второго порядка на рис. 17.2 лежит вдоль ребра а при у = 1/2 и 2 = 1/2. Она обозначается символом 2j. Общим обозначением операции, соответствующей винтовой оси, является N , где N — порядок собственной оси вращения, а т (которое может принимать целочисленные значения 1, 2,. .., N - I) указывает на трансляцию на m/N периода элементарной ячейки параллельно оси вращения. Плоскость скольжения на рис. 17.2 называется а-скольжением перпендикулярно b при [c.362]

Число молекул в элементарной ячейке [c.215]

Стандартные элементарные ячейки. [c.368]

Мочевина (Н.2 —СО—N 12) р= 1,323 кристаллы в виде тетрагональных призм (ао=5,661 А 0=4,712 А) 2 молекулы в элементарной ячейке Каналы (гексагональные призмы) 0 4,9А Оо—8,230 А Со=11,005 А 6 молекул в элементарной ячейке [c.86]

Тиомочевина (H2N—С5—ЫН2> кристаллы в виде орторомбических призм (ао=5,50 А 6о=7,68 А Сд—8,57 А) 4 молекулы в элементарной ячейке Каналы (ромбоэдрические призмы) 0=5,8—6,8 А Оо—10,1 А а—104,5°) 6 молекул в элементарной ячейке [c.86]

Много полезной информации часто можно получить, используя рентгеноструктурные методы, не предназначенные для исследования монокристаллов. Например, симметрия элементарной ячейки может быть установлена с помощью методов, исследующих пленки вещества, а для идентификации соединений могут быть использованы результаты, полученные при изучении порошкообразных веществ или веществ, нанесенных на поверхность путем разбрызгивания или осаждения. Химик-экспериментатор должен разбираться по крайней мере в этих менее сложных методах. [c.360]

На всех диаграммах отсчет ведется относительно начала координат, находящегося в верхнем левом углу. Точка, к которой смещается ось от начала координат, находится на грани элементарной ячейки, перпендикулярной проходящей через нее оси. [c.363]

Рис. 17.14. Соотношение между реальной и обратной элементарными ячейками МОНОКЛИННОЙ системы.

На практике чаще встречаются нецентрированные элементарные ячейки, которые называют примитивными решетками. Следует подчеркнуть, что определение операции центрирования требует, чтобы группы находились в центре (например, в центре грани) только в том случае, если другая группа находится в начале координат. [c.367]

Единственным элементом группы 1ПА с неметаллическими свойствами является бор, атомы которого имеют валентную конфигурацию 2з 2р . У элементарного бора существуют три основные аллотропные модификации, у каждой из них каркасная структура построена из групп 812- Такая элементарная ячейка В,2 имеет икосаэдричсскую форму, изображенную на рис. 14-6. В различных аллотропных модификациях бора икосаэдры В , связаны между собой по-разному, но во всех трех случаях связи между индивидуальными икосаэдрами слабее, чем связи в пределах одного икосаэдра, где каждый атом связан с пятью другими. [c.604]

Собственная ось второго порядка. Рис. 17.3,Л демонстрирует собственную ось второго порядка, параллельную Ь при л =1/4 и 2 = 0, месторасположение которой обычно обозначают символом (1/4, О, 0). В случае решеток все операции симметрии описываются произведением операций точечной группы по отношению к осям элементарной ячейки а, Ь, с и операции трансляции. Например, операция симметрии второго порядка над точкой 5 (рис. 17.3,Л) описывается символом 2 [1/2, О, 0], где 2 подразумевает операцию вращения второго порядка вокруг оси Ь, а квадратные скобки обозначают трансляцию в направлениях а, Ь и с соответственно. Операторы второго порядка, если поворот осуществляется вокруг осей, параллельных а и с, будут обозначаться символами 2а и 2с. Дробные обозначения координат даны в круглых скобках. [c.363]

У = 1/2. Все дробные обозначения относятся к частям длины элементарной ячейки в этом направлении (т. е. измерение х, у и г проводится в направлениях а, Ь и с соответственно). [c.363]

На левом рисунке знак 1/4 отмечает положение элемента 1/4 длины элементарной ячейки за плоскостью бумаги. Правый рисунок представляет собой вид слева левого рисунка. [c.365]

Координаты этих точек получаются путем подстановки у = 1/4 в общие уравнения, приведенные выше.) Эти точки носят название особых при симметрии т. Они могут существовать (см. разд. 17.7в), если только молекулярная точечная группа включает в качестве элемента симметрии зеркальную плоскость и если последняя совпадает с такой же плоскостью элементарной ячейки. [c.372]

Общие и особые точки и их точечная симметрия перечислены для всех пространственных групп в первом томе Интернациональных таблиц для рентгеновской кристаллографии [7]. При наличии данных относительно элементарной ячейки можно непосредственно установить возможные молекулярные симметрии (в том и только в том случае, если молекулы находятся в особых точках, а пространственная группа определена однозначно). [c.372]

Отметим, что х, у и z в кристаллографической записи означают соответственно — X, — у и — Z.) Помещение атома в любую точку (х, у, z) в элементарной ячейке приводит к появлению атомов в семи других перечисленных точках. Аналогично для любой молекулы в элементарной ячейке существует семь других молекул, которые симметрично расположены по отношению к этим семи точкам. Для определения полного содержимого ячейки необходимо только перечислить одну восьмую часть точек. [c.371]

Рассмотрим плоскость, где у = 1/4 (а х и г имеют произвольные значения). Видно, что для восьми операций Рпта в этой плоскости находятся только четыре связанные по симметрии точки. Если бы существовали лишь четыре молекулы в каждой элементарной ячейке симметрии Рпта, то они могли бы иметь следующие координаты [c.372]

Из символа пространственной группы Рпта (читается как Р—п—ш—а ) следует, что решетка этого типа относится к примитивной решетке элементами симметрии этой группы являются и-скольже-ние, перпендикулярное оси а, зеркальная плоскость, перпендикулярная оси Ь, и а-скольжение, перпендикулярное оси с. Условия, используемые при записи символов такого вида, и вытекающая из них информация сведены в табл. 17.1. В первом столбце приведены семь различных кристаллических систем наряду с симметриями точечных групп элементарной ячейки (т. е. симметрией, которой они обладали бы, если бы не было трансляции). В столбце характеристическая симметрия приведены те существенные элементы симметрии, которые делают кристалл единственным в своем роде по отношению к приведенным точечным группам. В столбце положение в символе точечной группы описаны условия записи этого символа и указан порядок (первичный, вторичный, третичный), в котором элементы симметрии перечислены в символе. В приведенном выше примере Рпта Р—символ решетки, а п, т и а соответственно первичный, вторичный и третичный символы. [c.367]

В отношении внутреннего строения различие между кристаллическим и аморфным состояниями вещества состоит в следую1И,ем. Упорядоченное расположение частиц в кристалле, отражаемое элементарной ячейкой, сохраняется на больших участках кристаллов, а в случае хорошо образованных кристаллов — во всем их объеме. В аморфных телах упорядоченность н раеположеиии частиц наблюдается только на очень малых участках. Кроме того, в ряде амор(()иых тел даже эта местная упорядоченность носит лишь приблизительный характер. Это различие можно коротко сформулировать следующим образом структура кристаллов характеризуется дальним порядком, структура аморфных 1СЛ — бли ж н и м. [c.164]

Как описать этот набор плоскостей, используя параметры элементарной ячейки Можно рассматривать их как определяемые точками равной электронной плотности в ячейке в этом случае решетка задается симметрией распределения электронной плотности, аналогичным образом плоскости могут задаваться решеткой. Рассмотрим двумерные решетки и наборы плоскостей, показанных на рис. 17.10. Все возможные наборы плоскостей могут быть заданы с помощью так называемых ин- [c.375]

Рис. 17.11. Участки плоскостей (2, 1, 2) в произвольной элементарной ячейке.

Рис. 14-6. Структура икосаэдрической элементарной ячейки бора, В12- В различных аллотропных формах кристаллического бора такие етейки соеди нены друг с другом различными способами.

Химические обменные процессы заметно изменяют ширину линий. Этот эффект также можно ослабить путем разведения. Если в обмене участвуют эквивалентные парамагнитные частицы, то линии уширяются у основания и становятся уже у центра. Если в обмене участвуют различные ионы, то отдельные линии сливаются и дают один сигнал, который может быть широким или узким в зависимости от скорости обмена. Такой эффект наблюдается для uS04-5H20, в элементарной ячейке которого имеются два различных центра меди [2]. [c.205]

В качестве примера рассмотрим молекулу титаноцена ( jHj)2Ti. Было много споров относительно предложенной геометрической структуры этого соединения, поскольку теоретические соображения говорят в пользу изогнутой структуры, тогда как вполне возможна структура, аналогичная структуре ферроцена. Обнаружено, что ( 5115)2X1 существует только в димерной форме, и, таким образом, этот вопрос имеет смысл только для недавно синтезированной молекулы ( 5M 5)2Ti, в которой все атомы водорода замещены на метильные группы. Это соединение в растворе представляет собой мономер если его выделить в виде твердого кристалла, то в элементарной ячейке симметрии P2i/ содержатся две молекулы [5]. В этой группе общая точка порождает четыре молекулы на элементарную ячейку, в то время как особых точек всего две с симметрией Т. Очевидно, для того чтобы молекула ( 5Me5)2Ti находилась в центре симметрии 1, ее структура должна иметь центр инверсии, и поэтому одно циклопентадиенильное кольцо будет порождать другое, параллельное первому. Поскольку при воздействии рентгеновских лучей кристаллы этого вещества при комнатной температуре медленно разлагаются, точные данные по интенсивности рентгеновского излучения получить трудно однако ограниченный набор данных согласуется со сделанным предположением о наличии только центровой симметрии. [c.372]

Для пространственной группы Рпта можно построить диаграмму симметрии из набора приведенных ранее операторов. Наряду с тремя зеркальными плоскостями и тремя осями второго порядка имеется еще и центр инверсии. К трем операторам, включающим зеркальные плоскости, относятся п-скольжение при х = 1/4, зеркальная плоскость при у= 1/4 и й-скольжение при 2= 1/4. Осями являются 2 вдоль а при у = = 2 = 1/4, 21 вдоль Ь в начале координат и 21 вдоль с при х = 1/4 и у = = 0. Рис. 17.7 демонстрирует все элементы симметрии элементарной ячейки, порожденные данными восемью операторами. Штрихпунктир-ная линия изображает плоскость -скольжения, движущуюся по диагонали (направление делит пополам угол между осями Ь и с), а все центры инверсии проецируются на переднюю грань ячейки, хотя можно видеть, что один центр, возникающий при (1/2, О, 0), связан с центром инверсии, находящимся в начале координат, винтовой осью (при х = 1/4, Ь = 0) и поэтому находится при 2= 1/2. [c.374]

Химия (1986) -- [ c.100 ]

Химия (1979) -- [ c.104 ]

Химия (1978) -- [ c.33 ]

Симметрия глазами химика (1989) -- [ c.383 , c.385 , c.425 ]

Химическая связь (0) -- [ c.216 ]

Общая химия (1979) -- [ c.169 ]

Физическая химия (1978) -- [ c.566 ]

Структурная неорганическая химия Том3 (1988) -- [ c.22 ]

Химия твердого тела Теория и приложения Ч.2 (1988) -- [ c.164 ]

Физико-химические основы производства радиоэлектронной аппаратуры (1979) -- [ c.22 ]

Структурная неорганическая химия Т3 (1988) -- [ c.22 ]

Высокомолекулярные соединения (1981) -- [ c.426 , c.429 ]

Физическая механика реальных кристаллов (1981) -- [ c.9 ]

Общая химия (1964) -- [ c.29 ]

Перекись водорода (1958) -- [ c.289 ]

Успехи стереохимии (1961) -- [ c.54 , c.55 ]

Рентгеноструктурный анализ Том 1 Издание 2 (1964) -- [ c.10 ]

Теоретическая неорганическая химия Издание 3 (1976) -- [ c.216 , c.245 , c.253 ]

Очерки кристаллохимии (1974) -- [ c.18 , c.19 , c.33 , c.36 , c.279 ]

Вода в полимерах (1984) -- [ c.257 , c.259 , c.260 , c.263 , c.265 , c.266 , c.268 , c.270 , c.271 ]

Строение неорганических веществ (1948) -- [ c.181 , c.224 ]

Общая и неорганическая химия (1959) -- [ c.112 ]

Неорганическая химия (1987) -- [ c.55 , c.56 ]

Кристаллизация каучуков и резин (1973) -- [ c.14 , c.15 ]

Химия (1975) -- [ c.102 ]

Физическая и коллоидная химия (1974) -- [ c.32 ]

Физико-химический анализ гомогенных и гетерогенных систем (1978) -- [ c.259 ]

Химия и физика каучука (1947) -- [ c.0 ]

Химия и технология ферритов (1983) -- [ c.0 ]

Химическая связь (1980) -- [ c.216 ]

Стереохимия (1949) -- [ c.74 , c.326 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников (1968) -- [ c.62 , c.65 , c.67 , c.69 , c.74 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников Издание 2 (1973) -- [ c.71 , c.80 , c.85 , c.88 , c.91 , c.92 , c.94 , c.99 , c.111 , c.116 , c.120 , c.146 , c.164 , c.203 , c.217 , c.221 , c.222 , c.414 , c.417 ]

Строение материи и химическая связь (1974) -- [ c.130 ]

Структура и симметрия кристаллов (0) -- [ c.10 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.653 , c.666 ]

Высокомолекулярные соединения Издание 3 (1981) -- [ c.426 , c.429 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология