Центральная и тензорная части потенциала ОПО

Центральная и тензорная части потенциала ОПО [c.56]

Этот потенциал имеет центральное спин-спиновое взаимодействие и тензорную часть. Удобно разложить спиновый множитель в (3.9), используя равенство [c.56]

Она не обладает сферической симметрией. В случае химической системы ато равносильно утверждению о направленности химической связи, которая и определяет положение различных атомов в молекуле. При ядерном взаимодействии эта направленность характеризуется углами между направлениями спинов нуклонов и соединяющим их радиусом-вектором. Несомненным свидетельством отсутствия сферической симметрии для основного состояния дейтрона является наличие у него квадрупольного момента это означает, что потенциал не может быть чисто центральным. Сферически симметричная часть потенциала называется центральным потенциалом асимметричная часть описывает так называемое тензорное взаимодействие. [c.273]

В этом выражении центральный юкавский потенциал представлен слагаемым, пропорциональным т (я + Шж). Тензорная часть, пропорциальная 512 (ф, для малых переданных импульсов ведет себя, как q /и становится равной нулю в пределе = 0. [c.59]

Для того, чтобы понять природу ядерных спин-изоспиновых корреляций, необходимо связать их со спин-изоспиновой зависимостью свободного нуклон-нуклонного взаимодействия [2]. В гл. 3 мы уже подробно рассматривали NN-взаимодействие с точки зрения выяснения главных механизмов мезонного обмена. В приложениях к ядерной физике часто бывает полезно придерживаться более феноменологического подхода. Тогда NN-амплитуда параметризуется в виде, который непосредственно показывает относительную важность ее различных компонент. С этой целью рассмотрим эффективный NN-потенциал, определенный так, чтобы в борновском приближений с надлежащим образом антисимметризованными волновыми функциями воспроизводилась эмпирическая Т-матрица. Его можно выразить через центральную, спин-орбитальную и тензорную части [c.399]

Типичные результаты, разделенные на вклады кс от центрального потенциала Уех и кт от тензорного потенциала Fex a = k + a t, приведены в табл. 8.7. Как и ожидалось, полное значение определяется в сущности тензорными корреляциями. В дополнение к этому, результаты, полученные с ядерной материей, свидетельствуют о том, что основная часть возникает от однопионного обмена. Значение к в ядрах больше, чем в дейтроне, из-за возросшей вероятности нахождения нейтрон-протонной пары на относительных расстояниях около 1 Фм. [c.338]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология