Параметры, определяющие положение области перехода

Так как свойства вещества — механические, электрические, оптические, химические — определяются энергетическим состоянием валентных электронов, то в первую очередь нас интересует соответствующий участок энергетического спектра. Параметры последнего — значения ширины валентной, запрещенной зон, зоны проводимости и положение различных локализованных уровней — могут быть определены путем изучения оптических спектров, электропроводности и других свойств твердого вещества (см. гл. IX). Зная эти параметры, можно решать обратную задачу определять по ним неизвестные нам свойства вещества. Не случайно общепринятое деление твердых веществ на изоляторы, проводники, полуметаллы и металлы основывается на значениях ширины запрещенной зоны. Возьмем, например, ряд простых веществ алмаз, кремний, германий, олово, свинец. Каждое из этих вещёств по-своему замечательно и каждое используется как незаменимый материал, но в совершенно различных областях техники, а кремний и германии находят применение в полупроводниковой технике. Природа данных веществ изменяется скачками, как атомные номера соответствующих элементов. Скачками изменяется и ширина запрещенной зоны при переходе от одного аналога к другому. Для алмаза эта величина составляет 5,6 эВ. Это — изолятор, самое твердое из веществ. Для кремния она равна 1,21 эВ. Такой энергетический барьер уже много доступнее для валентных элек- тронов отсюда полупроводниковые свойства данного вещества. Ширина запрещенной зоны германия 0,78 эВ — он полупроводник с высокой подвижностью носителей тока — электронов и дырок. Наконец, серое олово по ширине запрещенной зоны, равной всего 0,08 эВ, занимает последнее место в данном ряду и относится скорее к металлам, чем к полупроводникам, а белое олово — настоящий металл. Так с изменением ширины запрещенной зоны закономерно изменяется природа твердого вещества. [c.105]

Результаты измерения характеристик турбулентного переноса в воде [153] показывают, что, используя только одно число Ра = Ог Рг, нельзя обобщить экспериментальные данные о положении начала области перехода. В первом экспериментальном исследовании [54], специально посвященном этому вопросу и проведенном при тех же самых условиях течения около вертикальной поверхности, нагреваемой в воде тепловым потоком постоянной плотности, определялась с помощью термопар при разных уровнях д" продольная координата х, соответствующая началу перехода к турбулентности в тепловом пограничном слое. Результаты измерений недвусмысленно подтвердили вывод о том, что полученные данные нельзя обобщить с помощью только числа Грасгофа Ог или С. Было установлено, что дополнительным параметром является величина д". Переходу к турбулентности в тепловом пограничном слое, который определялся по отклонению от ламинарного профиля средней температуры, соответствовало приблизительно одно и то же значение О 1x 1 [c.50]

Показано, что по одной только величине С нельзя определить положение начала и конца области перехода необходимо дополнительно учитывать влияние таких величин, как расстояние по потоку X и коэффициент кинематической вязкости V. При этом положение границ области перехода зависит от двух разных определяющих параметров. Явления, которые свидетельствуют о начале процесса перехода, такие, как возникновение заметных пульсаций или отклонение от ламинарного профиля пограничного, слоя, хорошо описываются с помощью определяемого уравнением (11.5.2) параметра, характеризующего поток кинетической [c.55]

И, наконец, можно рассмотреть энергию возбуждения, необходимую для перехода электрона с верхнего, занятого уровня на нижний, незанятый. Эта энергия перехода определяет положение длинноволновой полосы спектра поглощения. Как видно из рис. 1, энергия перехода для кольцевой системы больше, чем для линейной, так что для кольца соответствующая полоса поглощения должна лежать в более коротковолновой области. Отношение значений длин волн макс (кольцо) к Амакс (ящик) для соответствующей кольцевой и линейной модели с данным параметром п дается выражением (9) [c.185]

Таким образом, результаты измерений [8] в факеле над источником тепла длиной L == 25,4 и 15,3 см показывают, что переход происходит, если это выразить в числах Грасгофа Огд при 6,4-10 и 2,95-10 соответственно. Точно определить положение конца области перехода позволяет сравнение характера изменения температуры на осевой линии факела с зависимостью, рассчитанной для ламинарного течения. После полного разрушения свободного пограничного слоя параметры течения приближаются к значениям, соответствующим турбулентному течению при этом температура на осевой линии факела повсюду становится ниже, чем при ламинарном режиме течения. ПоД действием нелинейных механизмов энергия возмущений передается высокочастотным колебаниям. Затем происходит снижение интенсивности турбулентных пульсаций и размера вихрей. [c.96]

Температура или время Показанный на рис. 1.1 характер изменения модуля упругости полимеров при растяжении и сдвиге по мере перехода из одного состояния в другое не зависит от переменного параметра температуры, времени или частоты. Наклон кривой температурной зависимости модуля упругости полимеров в высокоэластическом состоянии слегка положителен. Положения точек перехода из одного физического состояния в другое как по температурной, так и по временной шкале зависят от типа полимера. Снижение модуля при переходе полимера из твердого состояния определяется его температурой плавления или стеклования это явление наблюдается также при наличии растворителя или пластификатора. Длина участка кривой, соответствующая высокоэластическому состоянию, зависит от молекулярной массы полимера. Низкомолекулярные линейные полимеры, у которых длина цепи недостаточна для образования механических зацеплений, не имеют области высокоэластичности. Чем больше молекулярная масса, тем шире интервал времени и температуры, в котором полимер находится в высокоэластическом состоянии. Исключение составляют, естественно, сетчатые полимеры, так как они никогда не проявляют реологических свойств, характерных для расплавленного состояния, если не произошло разрыва поперечных связей. На рис. 1.1 переходная зона между состояниями показана широкой. В действительности полимер, находящийся в расплавленном состоянии, в той или иной степени должен проявлять высокоэластические свойства (т. е. упругость), что и является причиной химических превращений под действием механических сил. [c.14]

На основе анализа процесса появления и развития пятен Эммонса приведем физическое обоснование [4.80] наблюдаемого в опытах возникновения низкочастотных пульсаций большой амплитуды, их роста и последующего затухания с наличием максимума в их распределении вдоль области перехода. Необходимо установить соответствие между последовательными стадиями развития пятен Эммонса и распределением пульсационных и осредненных параметров потока, что будет способствовать получению количественной оценки положения точки перехода , которая определяется опытным путем. [c.285]

Рассмотрение кривых 1 и 3 показывает, что часть плоскости, ограниченная осями координат W и V, разделена этими кривыми на три характерные области. Сочетание параметров и V, отвечающее области, расположенной над кривой 1, соответствует условиям возникновения горячего заедания. Область, заключенная между осью абсцисс и кривыми 1 я 3, соответствует таким режимам трения, когда действуют неизвестные нам пока факторы, способствующие при высоких скоростях, судя по омическому сопротивлению, разобщению трущихся поверхностей пленкой смазочного материала или иными поверхностными пленками. Наконец, область, ограниченная кривыми 5 и / и осью ординат, представляет область собственно граничного трения. В зависимости от изменения скорости скольжения трение в этой области может приводить к холодному или горячему заеданию. Естественно, что положение границ между рассмотренными областями определяется геометрией и условиями контактирования тел трения, а также многими другими факторами. Это, в частности, иллюстрируется изменением положения кривой при переходе от опытов на воздухе к опытам в вакууме. [c.118]

В малопротяженных областях, характерных для лабораторных и полевых индикаторных опытов с песчаными грунтами, ширина переходной зоны обычно соизмерима с размерами самой области фильтрации. В прогнозных же оценках для однородных песчаных пластов величина Л/ пренебрежимо мала по сравнению с областью фильтрации, а положение фронта вытеснения вполне определяется конвективной составляющей. Поэтому для таких пластов в прогнозных оценках целесообразно переходить к более простой расчетной схеме поршневого вытеснения, и, следовательно, параметры продольной дисперсии для прогнозов не столь важны. Исключение составляют случаи 1фатковременного поступления в пласт ограниченных оот емов высокотоксичного загрязнения. [c.88]