Механизм s-волнового перерассеяния

Естественно ожидать, что аналогичные механизмы работают и в канале AN - NN, и что физика, лежащая в их основе, аналогачна физике тензорных NN-сил. Действительно, модели с изовекторным 2л -обменом и обрезанием на малых расстояниях в потенциале AN - NN имеют более слабое короткодействующее тензорное взаимодействие и дают необходимое уменьшение сечения (т(л (1-> рр). Типичный результат, объединяющий механизм А-пе-рерассеяния с s-волновым перерассеянием и импульсным приближением, представлен на рис. 4.11. Он демонстрирует еще раз, что для понимания глобальных особенностей процесса - рр оказываются достаточными основные s- и р-волновые механизмы. [c.141]

Простое описание поглощения и испускания пиона за счет s-волнового и р-волнового перерассеяний дает качественное понимание этих процессов. В частности, оно обеспечивает физический механизм обхода подавления, связанного с разницей импульсов в импульсном приблжении. Несмотря на расхождение с экспериментом в два раза, описание должно рассматриваться как вполне хорошее даже для пороговой s-волновой реакции. Причина состоит в том, что этот процесс совсем слаб и поэтому чувствителен к малым дополнительным возмущениям. Детальное описание р-волнового перерассеяния чувствительно к динамике на средних и малых расстояниях в канале ДН NN, которая известна плохо. Соответствующая неопределенность переходных тензорных сил влияет на детальное количественное описание в любом таком подходе. [c.142]

В дополнение к 1-состоянию (7г = 0) N волновые пионы могут рождаться также с нуклонной парой в 8о-состоянии и = = 1). Типичный пример — реакция рр я рр, которая имеет малое сечение. Причина малости сечения интересна с точки зрения обсуждавшегося ранее механизма 8-волнового перерассеяния для поглощения из состояний с /я = 0 (раздел 4.6.2). В настоящем случае 8-волновое рассеяние я с последующим поглощением на втором [c.143]

Неудача импульсного приближения наводит на мысль о том, что должен существовать более эффективный механизм балансировки характерной разницы импульсов. Очевидно, следующий шаг состоит в рассмотрении процессов перерассеяния типа процесса, показанного на рис. 4.9, в котором пион рассеивается на первом нуклоне и затем поглощается вторым. Ожидается, что близко у порога доминирующим вкладом будет s-волновое взаимодействие пиона Koltun and Reitan, 1966). [c.137]

За остающиеся 20% разницы между теоретической и эмпирической величинами ( о)эфф, возможно, отвечает малый дисперсный вклад с Re Во - /2 Im Во. Теоретические оценки этих величин основаны, в основном, на s-волновом двухчастичном механизме поглощения, возникающем в процессе jrd- NN (см. раздел 4.6.2). Вычисления, проделанные на основе модели ферми-газа, дают величину Im Ва, которая обычно на 20—30% меньше эмпирической. Улучшенные результаты получаются для конечных ядер в модели гармонического осциллятора. Это значит, что главную часть абсорбтивного s-волнового оптического потенциала можно понять на языке s-волнового механизма перерассеяния вместе с результатом jrd-поглощения. Вещественная часть Вс менее понятна. Вычисления в ферми-газе дают возможность предположить, что Re Во/ т Во мало и даже сравнимо с нулем. Эта малость совместима с эмпирическим наблюдением (Berts h and Riska, 1978). [c.226]

Интересно отметить, что этот киральный вклад обменного тока во временную компоненту при й) О происходит от того же механизма перерассеяния и с похожими одно- и двухчастичными амплитудами, что и в случае поглощения я-волнового пиона на дейтроне я + <1- М + К для физических пионов, которое рассматривалось в разделах 4.6.2 и 9.5.3. [c.386]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология