Заполнение на малых расстояниях

Жидкое состояние. Структура жидкости. Жидкость имеет много общего с твердым состоянием. Компактное расположение частиц обусловливает высокую плотность и малую сжимаемость по сравнению с газами. Структура и внутреннее строение жидкостей и твердых тел во многом схожи и характеризуются упорядоченным расположением частиц. У кристаллических твердых тел упорядочение распространяется на огромное количество межатомных расстояний, т. е. ближний порядок переходит в дальний. В жидкости вследствие относительно высокой подвижности частиц упорядоченность ограничивается небольшими островками (агрегатами, или кластерами ), причем последние ориентированы друг относительно друга беспорядочно и часть пространства между ними остается не заполненной веществом. Эти образования нестабильны, связи в них постоянно разрушаются и вновь возникают. При этом происходит обмен частицами между соседними кластерами. Таким образом, в структурном отношении для жидкости характерно наличие лабильного (подвижного) равновесия, обусловленного относительной сво- [c.238]

Очевидно, что на жидкой поверхности раствора все места равноценны для адсорбции, так что Ns соответствует заполнению всей поверхности адсорбированными молекулами. В случае твердых поверхностей среднее расстояние между молекулами, адсорбированными на активных центрах (особенно если последние малочисленны), велико даже при Ма = Поэтому здесь можно пренебречь взаимодействием между адсорбированными молекулами и принять, как это было сделано выше, что энергия адсорбции не зависит от степени заполнения 0. Однако при адсорбции на жидкой поверхности с повышением поверхностной концентрации среднее расстояние между адсорбированными молекулами беспрепятственно уменьшается до тех пор, пока не будет достигнута плотная упаковка. Отсюда следует, что, применяя изотерму Ленгмюра к этому случаю, мы, с одной стороны, пренебрегаем силами взаимодействия между адсорбированными молекулами и в этом отношении рассматриваем адсорбционный слой как идеальный, а с другой — учитываем собственный объем молекул, так как полагаем, что величина адсорбции Ма = Ms соответствует заполнению всей поверхности. Такое компромиссное решение вопроса может дать правильный результат, если поправка на собственный объем молекул, учитывающая силы отталкивания, значительно превосходит поправку на силы притяжения. Вообще говоря, это маловероятно, поскольку силы отталкивания между молекулами спадают с расстоянием быстрее, чем силы притяжения. Поэтому пока адсорбция мала, приближение, основанное на пренебрежении силами притяжения, допустимо, но с ростом концентрации оно приводит к отклонениям от эксперимента, которые можно устранить, введя соответствующим образом подобранную зависимость ц> от 9, учитывающую силы притяжения. Далее мы увидим, что иногда таким путем можно достигнуть удовлетворительных результатов. Есть и еще одно осложняющее обстоятельство, которое почти никогда не принимается во внимание. Оно заключается в том, что Ms само может зависеть от 9. [c.108]

Бериллий представляет собой более сложный пример металла, чем литий. В изолированном атоме бериллия имеется ровно столько электронов, чтобы полностью заполнить его Ь- и 2 -орбитали. Поэтому в металлическом бериллии такое количество электронов, что они полностью заполняют его 25-зону делокализованных орбиталей. Если бы 2р-зона не перекрывалась с 2 -зоной (рис. 14-26), бериллий не обладал бы хорошей электропроводностью, потому что для перемещения электронов в кристалле такого металла потребовалась бы энергия их возбуждения в 2р-зону, равная интервалу между 25- и 2р-зонами. Однако эти две зоны в кристалле бериллия перекрываются, и, таким образом, у него появляются незанятые делокализованные орбитали, расположенные на бесконечно малом расстоянии над высшими заполненными орбиталями. Благодаря этому бериллий является металлическим проводником. [c.628]

Задача о взаимодействии тел с искривленной поверхностью на малых расстояниях была решена одним из авторов в 1934 г. [1]. Решение этой задачи позволило представить силу взаимодействия как произведение двух множителей, один из которых зависит от природы обоих тел и среды, заполняющей прослойку, а также от толщины прослойки в наиболее узком месте, а второй — только от кривизны обеих поверхностей и взаимной ориентации главных нормальных сечений одной поверхности относительно другой. В простейшем случае контакта двух сфер этот множитель зависит только от их радиусов. Полученная формула позволяет, определив силу взаимодействия для одного случая, находить ее путем простого пересчета для частиц иной формы и других размеров, что имеет большое практическое значение. В то же время полученная формула сводит задачу о взаимодействии любых частиц к расчету свободной энергии взаимодействия, отнесенной к единице площади двух плоских параллельных поверхностей, разделенных зазором, заполненным той же средой. [c.45]

Расчеты показали, что по мере уменьшения толщины слоя разлитой нефти резко сокращается скорость движения нефтяной пленки, особенно при ее толщине 1-0,1 мм. Так, при толщине слоя нефти 50 30 10 5 1 0,1 мм скорость растекания составляет 0,99 0,76 0,44 0,31 0,14 0,044 м/с соответствеино. Эти данные являются предельными с учетом вязкости нефти реальная скорость ее растекания при толщине иленки 1-0,1 мм составит менее 1 см/с. Естественно, что при малой толщине пленки и значительном расстоянии между матами при недостаточно плотном заполнении поверхности акватории не используется весь сорбционный потенциал матов (значительная часть сорбента в объеме мата не участвует в процессе поглощения нефти) и в связи с. этим невысокую величину нефтеемкости матов в ряде опытов (табл. 3.3) на уровне 1,2-2,2 г/г следует отнести не к плохой работе сор-беи га, а к неудовлетворительным условиям подвода нефти к сорбенту. [c.99]

Таким способом нами рассчитана зависимость плотности заполнения от расстояния до границ упаковок равных и распределенных по размерам сфер. Для плотных упаковок (р = 0,45 -н- 0,60) имеет место некоторое увеличение (на 10—12%) плотности заполнения на расстоянии радиуса сферы, от границы для упаковок с малой плотностью (р 0,20) этот эффект не обнаружен. Однако в том и другом случае около границы наблюдается значительное уменьшение плотности заполнения (непосредственно на границе — до нуля). Это приводит к зависимости плотности заполнения как от размера и формы зерна, так и от размеров и формы составляющих его элементов. [c.73]

В случае малого расстояния между ступенями (г/о 0) очевидно, что скорость роста зависит только от Ар и, следовательно, не зависит от кривизны спирали в центре. Это положение можно пояснить следующим рассуждением. Пусть и — линейная скорость движения ступени, г/д — расстояние между ступенями 9 о — число молекул в 1 заполненного поверхностного слоя. Тогда в общем [c.175]

Пфанна (1952) можно провести следующие рассуждения. Представьте горизонтальный контейнер шириной Ь, заполненный до высоты ко твердым веществом, и предположите, что жидкая зона постоянной длины I перемещается через образец (рис. 12). Пусть отношение плотности твердой фазы к плотности жидкой фазы равно а таким образом, а для вещества, объем которого уменьшается при плавлении, будет меньше единицы. Когда в такой системе образуется первая жидкая зона, высота жидкости будет равняться аЛо и первое твердое выкристаллизовавшееся вещество будет иметь ту же высоту. Предположим, что, когда зона передвинется на расстояние у от начала образца, высота жидкости станет равна к. Вообразите теперь, что зона перемещается на очень малое расстояние йу. Тогда объем расплавившейся фазы будет Ьк(4у, а объем закристаллизовавшейся фазы — ЬМу. Так как объем жидкой фазы представляет собой отношение а, умноженное на объем твер- [c.43]

Процесс заполнения формы в регулярном режиме вследствие значительной вязкости расплава композиций в пристенном слое н малого расстояния можно считать ламинарным. [c.326]

Заполнение на малых расстояниях [c.138]

Тогда на основании (4.98) для вероятности заполнения пор Уоо ) на малых расстояниях получаем разложение в ряд [c.142]

В предыдущей главе мы рассмотрели строение электронных оболочек в атомах и последовательность их заполнения. Все расчёты этой последовательности основаны на известном характере сил взаимодействия между электронами и атомными ядрами Эти силы являются электростатическими силами притяжения разноимённых зарядов и описываются законом Кулона. При расчёте последовательности заполнения ядерных оболочек возникает существенная трудность, связанная с отсутствием определённых сведений о характере ядерных сил, действующих между нуклонами. Известно только, что эти силы действуют на очень малом расстоянии (называемом [c.42]

Остановимся еще раз на значении принципа Паули как закона, определяющего сам факт существования молекул как устойчивых систем, состоящих из положительно и отрицательно заряженных частиц Прежде всего отметим, что правило заполнения уровней энергии в квантовой системе, подчиняющейся принципу Паули, действует не для любых отрицательных зарядов, а лишь для таких, которые обладают полуцелым спином Так что использование природой для построения молекул именно электронов не является случайным Правда, могут существовать атомы и молекулы, содержащие антиядра (антипротоны) и антюлектроны (позитроны) Это, однако, экзотика, и в обычной химии с такими обьектами не встречаются Представим себе теперь, что в пространстве в положениях, отвечающих положениям атомов в молекуле бензола, размещены соответствующие ядра или наборы кулоновских потенциальных ловушек Пусть в это пространство по одному впрыскиваются электроны Если бы они вели себя как классические частицы, не подчиняющиеся специальной квантовой статистике Ферми—Дирака и следующему из нее принципу Паули, то вполне могло бы случиться, что попавшие в ловушку атома углерода 6 электронов, даже с учетом их взаимного отталкивания, разместились бы в глубине потенциальной ямы в непосредственной близости от ядра Тогда такое образование повело бы себя как электрически нейтральное уже на малых расстояниях от центра Ловушка просто исчезла бы, и молекула не могла бы образоваться То обстоятельство, что электроны подчиняются принципу Паули и вынуждены располагаться на уровнях энергии атомов, постепенно приблЕжающихся к верхней части кулоновской потенциальной ловушкю>, приводит, во-первых, к характерному для изолированных атомов заполнению всех ловушек и, следовательно, к возникновению распределенного в пространстве всей [c.137]

Площадка для выдачи нефтепродуктов в бочки, установленные в кузове автомобиля, должна располагаться от резервуарного парка на расстоянии в соответствии с требованиями техники безопасности и иметь твердое покрытие. Во время заполнения бочек двигатель автомобиля должен работать на малых оборотах. [c.105]

Исследуемая нефтяная эмульсия подогревается до температуры обработки. Затем берется рабочая и контрольная проба нефти 200 мл, в которые дозируется реагент, после чего эмульсия перемешивается. После этого контрольная проба ставится в термостат, а рабочая проба эмульсии через трубку в малом фланце заливается в стеклянный цилиндр. В термостате и в рабочем цилиндре-электродегидраторе установки поддерживается заданная температура. При заливе эмульсии в дегидратор электроды находятся в крайнем верхнем положении. По окончании заполнения на электроды подается высокое напряжение и осуществляется ступенчатое перемещение электродов вниз с выдержкой времени на каждой ступени. Величина перемещения электродов контролируется по делениям сменной шкалы 16 (рис. 2), установленной на неподвижных штангах. Продолжительность обработки эмульсии током промышленной частоты на каждой ступени, величина перемещения, расстояние между электродами и напряжение выбираются такими, чтобы можно было смоделировать условия обработки нефти в промышленных электродегидратора , где нефть обрабатывается в потоке. [c.88]

Допущение о постоянстве толщины пристенного слоя затвердевшего полимера. Берри , изучавший литье под давлением образцов с большой площадью поверхности, установил, что течение расплава при заполнении формы можно рассматривать как изотермическое течение в зазоре между двумя пластинами. При этом величина зазора не равна фактическому значению расстояния между пластинами h, а равна h — 2Ax, где Ах — толщина затвердевшего слоя. Правомерность этого предположения подтверждается тем, что жесткий поверхностный слой литьевых образцов из поропластов имеет малую толщину. Эмпирическая оценка толщины застывшего слоя приводит к соотношению Лх где т = Ah/Q. Здесь А — площадь растекания расплава при заполнении формы, а Q — объемная скорость заполнения. При расчете теплопередачи используют соотношение Дх Докажите последнее соотношение. [c.558]

Объем кристалла т велик по сравнению с размерами одной ячейки, поэтому расстояния между соседними энергетическими уровнями очень малы и дискретность энергии неощутима в эксперименте. В то же время, согласно принципу Паули, на каждом энергетическом уровне может быть не более одного электрона. Поскольку вследствие дискретности уровней и наличия максимального значения энергии количество энергетических уровней в зоне ограничено, можно ставить вопрос о заполненности энергетических зон, что весьма существенно. . [c.161]

В отличие от дальнодействующих сил о силах, возникающих на малых расстояниях, имеется сравнительно мало данных. Несмотря на то что природа этих сил более или менее ясна, теоретические расчеты оказываются либо неточными, либо слищком сложными для их практического использования. В случае когда два атома или две молекулы находятся настолько близко друг к другу, что их электронные оболочки перекрываются, в соответствии с принципом Паули происходит их искажение. Аналогичный эффект вызывается и кулоновскими силами, однако он принадлежит к числу вторичных эффектов. Если атомы первоначально имели заполненные электронные оболочки, то после сближения электроны препятствуют сближению атомов друг с другом, что приводит к увеличению плотности заряда в области, расположенг ной между атомами. В результате заряды ядер экранируются, вследствие чего будет происходить взаимное отталкивание атомов. Если атомы не имели заполненной электронной оболочки, то увеличение плотности заряда между ними может происходить за счет спаривания электронов, приводящего к образованию химической связи. Таким образом, короткодействующее силы отталкивания атомов и молекул имеют ту же природу, что и химическая связь. Короткодействующие силы часто называют перекрывающимися или валентными силами. Они называются также обменными силами из-за применяемого обычно математического метода, в соответствии с которым строится приближенная волновая [c.205]

В кристаллических твердых телах каждый атом или каждая группа атомов имеет определенное место как это схематически показано на рис. 24, в кристаллической решетке существует упорядоченное расположение атомов или групп атомов. При подводе тепла колебания молекул около положения равновесия увеличиваются (рис. 25). Расположение молекул на значительном расстоянии друг от друга, наблюдаемое в кристаллической решетке, переходит в жидкости в расположение с малым расстоянием между молекулами. Благодаря максимальному пространственному заполнению (74%), следствием которого является незначительная сжимаемость, мы можем считать химически однородные жидкости как бы самой плотной упаковкой из шариков одинакового разкгера [c.48]

Существенное улучшение теории достигается в рамках обо-лочечной модели [164]. В своей самой простой форме она исходит из следующих предпосылок если рассмотреть в кристалле два иона, располагающихся в непосредственной близости друг от друга, то, как известно, взаимное проникновение их электронных оболочек приводит к их отталкиванию. Если эти ионы поместить в электрическое поле, то их электронные оболочки будут деформироваться (эффект поляризации) и деформация изменит силу отталкивания ионов. В то же время — и это очень важно — взаимное отталкивание между соприкасающимися атомами, проявляющееся на малых расстояниях, может привести к поляризации другого рода — деформационной поляризации, которая в свою очередь приведет к эффектам большого радиуса действия. Оболочечная модель позволяет учесть эти эффекты. Каждый нон или атом с заполненными внутренними электронными слоями схематически можно представить в виде остова . [c.94]

Световые импульсы в лампах получаются при разряде конденсатора через промежуток между электродами. Существуют два основных типа импульсных ламп шаровые лампы с малыми расстояниями между электродами, заполненные инертным газом до давления в несколько атмосфер, и трубчатые лампы с большим расстоянием между электродами с инертным газом при давлении 50—100 мм рт. ст. Большинство трубчатых ламп с ксеноновым или криптоновым наполнением дает вспышки, имеющие непрерывный спектр в ультрафиоле- [c.107]

I. Схема термов щелочных элементов. Электронные оболочки атомов ш.елочных металлов Ы, Ма, К, КЬ, Сз и Рг имеют одинаковое строение — вне заполненных оболочек находится один электрон в состоянии П8. Основным термом является терм Заполненные оболочки очень прочны, так как их строение такое же, как и у атомов благородных газов. По этой причине спектры атомов ш,елочных металлов определяются исключительно переходами внешнего, наиболее слабо связанного электрона. Эффективное поле, в котором движется этот электрон, центрально-симметрично, поскольку заполненные оболочки всегда имеют равные нулю полный орбитальный момент и полный спин. На больших расстояниях эффективное поле совпадает с кулоновским полем заряда е, так как электроны замкнутых оболочек экранируют поле ядра. На малых расстояниях (вблизи ядра) экранировка не имеет места, и роль заполненных оболочек сводится к созданию некоторого постоянного потенциала. Таким образом, [c.56]

В следующей главе мы сформулируем задачу движения N электронов в поле ядра и увидим, что существует предел для числа электронов с заданным значением п1, которые могут существовать в атоме. Когда в атоме имеется максимальное число электронов с заданным значением п/, то мы говорим об этом, как об образовании заполненной оболочки (см. раздел 5 гл. VI). Если мы гл г л гг, г с водорово- имеем атом, в котором все элек- .....троны, кроме одного, находятся на заполненных оболочках, то тогда описание взаимодействия электронов значительно упрощается и схема уровней энергии в хорошем приближении оказывается такой же, как у отдельного электрона, движущегося в центральном поле (раздел 10 гл. VI). Это эффективное центральное поле для лишнего электрона снаружи заполненных оболочек есть результирующее поле ядра и остальных электронов. Таким образом, для нейтрального атома эффективное центральное поле на больших расстояниях от ядер имеет вид—e / и равно — Ее 1г)+С на малых расстояниях, где С — постоянный потенциал в начале координат, обязанный электронам в заполненных оболочках. [c.142]

Решетка У2О5 фактически построена из искаженных октаэдрических ячеек УОв, в которых расстояния У—О равны 1,88, 1,88, 1,77 и 2,02 А, и двух лигандов, одному из которых, У=0, стабилизированному я-связью между заполненными р-орбиталями кислорода и свободной -орбиталью иона металла, соответствует очень малое расстояние 1,54 А. Второй лиганд, расположенный напротив первого, связан более длинной связью (2,38 А), и это именно тот кислород-лиганд, который подвижен и участвует в каталитических процессах. При удалении этого кислорода кристаллическая структура У2О5 полностью сохраняется и не переходит в структуру У " , относящуюся к типу рутила, а следовательно, У % остающийся после удаления кислорода, нужно рассматривать как псевдоморфный ион. Прочность связи, длина которой равна 2,38 А, сильно зависит от окружения двоесвязанного У=0. Такую зависимость силы связи от окружения подтверждают данные анализов ИК-спектров частота валентных колебаний У—О V = 1025 смг -сдвигается в длинноволновую сторону при введении таких промоторов, как сульфаты щелочных металлов, активность которых падает в ряду Сз > НЬ > К > На.Увеличение каталитической активности путем ослабления силы связи У=0 наблюдается и при окислении окиси углерода, а также двуокиси серы. Можно считать, что механизм реакции окисления этих соединений также зависит от хемосорбции кислорода на полупроводнике п-типа. Вакантный координационный центр имеется и у иона Сг " , и чтобы ион [c.134]

Негидриды. Чтобы вывести электронные конфигурации линейных трехатомных молекул или радикалов, не содержащих атомов водорода, следует рассмотреть корреляцию с разделенными атомами подобно тому, как это делалось для двухатомных молекул (рис. 16 и 17). На рис. 70 изображена корреляционная диаграмма орбитальных энергий для линейных молекул типа ХУг, показывающая изменение энергии при переходе от больших межъядерных расстояний к малым. Действительному расположению орбиталей, которым следует пользоваться при определении электронных конфигураций этих молекул, соответствует примерно середина диаграммы. В табл. 11 даны электронные конфигурации основных и первых возбужденных состояний ряда важных линейных трехатомных свободных радикалов, а также соответствующие типы симметрии. Наблюдавшиеся состояния подчеркнуты. Из таблицы видно, что обнаружены многие из предсказанных состояний и что наблюдавшиеся основные состояния находятся в согласии с предсказанными. В табл. 12 приведены вращательные постоянные и частоты деформационных колебаний в основных состояниях указанных радикалов. В тех случаях, где это возможно, приводятся также межъядерные расстояния. Интересно отметить, что частота деформационного колебания возрастает от крайне низкого значения 63 см для основного состояния радикала Сз до значения 667 см для молекулы СО2. По-видимому, это возрастание связано с заполнением орбитали 1л . [c.116]

При ВЫСОКИХ давлениях (Ьр > 1, 6 = 1) поверхность, согласно Лэнгмюру, будет полностью заполнена слоем газа толщиной в одну молекулу. Это объясняется тем, что в случае химической адсорбции действие сил валентной связи простирается лишь на очень малые расстояния. Теория Лэнгмюра содержит допущения о том, что поверхность адсорбента однородна, адсорбированная молекула занимает лишь оди1[ адсорбирующий центр и между адсорбированными дюлекулами отсутствует взаимодействие. Изменения в теории, учи-тываюв ие неоднородность поверхности, взаимодействие между адсорбированными молекулами, а также зависимость коэффициента аккомодации от степени заполнения требуют специального рассмотрения см., например, [50, 00, 61, стр. 1-28]. [c.130]

Рассмотренная модель заполнения льдом единичной щелевой поры (рис. 6.5) легко обобщается на другой важный случай, отвечающий массообмену между талой и мерзлой зонами пористого тела (например, грунта). Для перехода к этому случаю достаточно принять для одной из прослоек следующие условия П2 = Р2—Ро = 0 Т2 = То. Этим условиям отвечает реальная ситуация, показанная на рис. 6.6. Здесь температура То отделяет талую зону / от расположенной выше зоны /I, где линзы льда сосуществуют с незамерзающими прослойками при ТсТо. Поскольку толщина линз мала ло сравнению с расстоянием от линзы до талой зоны, можно считать температуру ограничивающих данную линзу прослоек одинаковой. Это позволяет рассчитать процессы массообмена между талой и мерзлой зонами, используя записанное применительно к данному случаю уравнение (6.5) [c.108]

Другие экспериментальные доказательст11а высказанной точки зрения получаются нз фотоэлектрических измерений. Нормальная (неизбирательная) фотоэлектрическая эмиссия с вольфрамовой нити, на которой адсорбирован натрий, ири сравнительно малых заполнениях растет с температурой. Напротив, при более высоких заполнениях фотоэффект с ростом температуры падает. Оба эти эффекта обратимы [253]. Очевидно, что при сравнительно низких значениях О, когда адсорбированный натрий находится на поверхности в виде ионов, повышение температуры приводит к небольшому увеличению среднего расстояния ионов от поверхности, вследствие чего дипольньп" момент слегка увеличивается, а работа выхода слегка уменьшается. Если же натрий адсорбирован в виде атомов, то диполи, образовавшиеся теперь в результате поляризации атомов полем металла, уменьшаются, так как с повышением температуры среднее расстояние атомов натрия от поверхности металла увеличивается. [c.139]

Жидкое состояние. Структура жидкости. Жидкость имеет много общего с твердым состоянием. Компактное расположение частиц обусловливает высокую плотность и малую сжимаемость по сравнению с газами. Структура и внутреннее строение жидкостей и твердых тел во многом схожи и характеризуются упорядоченным расположением частиц. В кристаллических твердых телах упорядочение распространяется на огромное количество межатомных расстояний, т.е. ближний порядок переходит в дальний. В жидкости вследствие относительно высокой подвижности частиц упорядоченность ограничивается небольшими островками (агрегатами или кластерами), причем последние ориентированы друг относительно друга беспорядочно и часть пространства между ними остается не заполненной веществом. Эти образования нестабильны, связи в них постоянно разрушаются и вновь возникают. При этом происходит обмен частиц между соседними кластерами. Таким образом, в структурном отношении для жидкости характерно наличие лабильного (подвижного) равновесия, обусловленного относительной свободой перемещения частиц. Образование лабильных агрегатов в жидкости наблюдается даже при температурах, намного превышающих температуру кристаллизации. С понижением температуры стабильность таких агрегатов увеличивается и вблизи температуры кристаллизации жидкости имеют квазикристалличе-ское строение, т.е, возрастает количество агрегатов, они становятся больше по размерам и начинают определенным образом ориентироваться друг относительно друга. [c.144]

При установке диафрагмы или сопла в конце трубопровода со свободным выходом струи необходимо, чтобы перед дросселирующими устройствами трубопровод был заполнен протекающей средой. Согласно норме ДИН 1952 перепад давления на дроссельном приводе определяется давлением перед дросселирующим устройством и атмосферным давлением. В этом случае давление в трубопроводе рассматривается как положительное. При измерениях выходной диафрагмой или сопло.м необходимо, чтобы на расстоянии 100 против дросселя и 50 в сторону от оси трубы не имелось каких-либо препятствий, искажающих форму струи. Если течение происходит при числе Рейнольдса большем предельного, в расчетах можно применять коэффициенты расхода, приведенные для нормальной диафрагмы или сопла, причем погрешности измерений составят для диафрагмы 1,5% и для сопла 1%. Условия течения при малых числах Ке до сих пор еще достаточно не исследованы. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология