Уравнения процессов переноса

Все три процесса переноса энергии, компонента и количества движения (импульса) протекают во времени, причем каждый имеет собственную кинетику. Независимо от формы кинетических законов в уравнении процесса переноса пе появляется новых переменных, не являющихся функцией основных величин, характеризующих состояние системы и, V, Скорость приращения энтропии, например, согласно уравнению (3-20), при 7 = О и = О выразится следующим образом [c.31]

УРАВНЕНИЯ ПРОЦЕССОВ ПЕРЕНОСА [c.241]

Уравнения процессов переноса [c.243]

Доля объема слоя, занимаемого одной частицей, очень мала. Поэтому слой можно представить в виде гомогенного реактора, в котором протекает химическая реакция, описываемая формальным кинетическим уравнением. Процессы переноса тепла и вещества через слой могут быть охарактеризованы эффективными коэффициентами диффузии, теплопровод- [c.59]

В первом разделе этой главы выведены обычные общие уравнения процесса переноса в жидкостях — уравнения (2.1.1) — (2.1.4) и (2.1.8). Они являются следствием законов сохранения массы, количества движения, энергии и закона диффузии различных химических компонентов при малых разностях концентраций. В следующих разделах определены характерные величины для вертикальных ламинарных течений, что дает основу для оценки достаточно точных упрощений полных уравнений. Будет показано, что имеется целый ряд благоприятных случаев для упрощения уравнений. Они сведены в табл. 2.7.1. Существует много других допустимых упрощающих аппроксимаций, но большинство [c.55]

Характерной чертой метода математического моделирования является принцип изоморфности математических моделей, г. е. одинаковое по форме математическое описание для разных по физической природе явлений. Например, дифференциальные уравнения процессов переноса теплоты Q, вещества О и электричества / одинаковы по своему виду [c.31]

Дифференциальное уравнение процесса переноса массы внутри неподвижного объемчика - это уравнение (5.12), упрощенное применительно к сформулированным условиям процесса. Задача снова считается одномерной, следовательно, все производные концентрации по осям у и г равны нулю. Среда внутри объемчика неподвижна, поэтому все конвективные слагаемые дифференциального уравнения также равны нулю. Таким образом, в уравнении (5.12) остаются нестационарное слагаемое и слагаемое со второй производной концентрации по координате х. [c.353]