Структура течения в прямоугольном полуканале

Выполненные впоследствии в сходной конфигурации экспериментальные исследования процесса взаимодействия пограничного слоя с падающим извне косым скачком уплотнения 35—38, 641 показали, что практически на всей поверхности модели течение существенно трехмерно и характеризуется рядом особенностей, вызванных интенсивным движением газа из области повышенного давления вблизи ребра угла в направлении свободной боковой кромки горизонтальной грани, удовлетворяя условию неразрывности. Ясно, что в процессе формирования структуры течения в области сопряжения пересекающихся поверхностей боковая граница играет в этом случае важную роль. Однако оставался целый ряд вопросов, связанных, в частности, с выявлением ус.ловий возникновения развитого отрыва, возможностью формирования двумерного характера течения, обобщением данных, характеризующих продольный масштаб отрывной области, и т.д. Поэтому в [39, 40, 65—67 ] задача реп1алась применительно к обтеканию конфигурации типа полуканала с варьируемыми значениями интенсивности скачка и расстояния между его боковыми стенками, более полно моделирующей реальную геометрическую ситуацию. В качестве объекта исследования использовалась универсальная модель, конструктивная схема которой приведена на рис. 6.2. В общем случае она представляет собой два независимых друг от друга устройства собственно прямоугольный полуканал I и расположенный над ним генератор скачка уплотнения 2. Прямоугольный полуканал выполнен в виде конфигурации, образованной пересечением под прямым углом двух вертикальных (У) и горизонтальной (Я) плоских шлифованных пластин (граней) с острыми передними кромками, установленных на съемном корпусе 3. В конструкции модели предусмотрена возможность изменения расстояния Ь между боковыми гранями дискретно в пределах от 100 до 360 мм. Для измерения распределения давления на поверхности сопрягаемые грани полуканала дренированы 133 приемниками давления 5 диаметром 0.45 мм, а для измерения темпер 1туры на поверхности — хромель-копелевыми термопарами. [c.313]

Итак, при общем качественном сходстве структуры течения в открытой угловой конфигурации и в прямоугмьном полукаиале, содержащем элементы двугранных углов, имеется ряд принципиальных отличий, усиливающихся при увеличении интенсивности скачка и обусловленных главным образом отсутствием в последнем случае эффекта бокового растекания потока. Как следствие, это приводит в исследуемых условиях к более чем трехкратному увеличению протяженности отрывной области, достигающей значений порядка 80(3, появлению ряда особенностей типа угловых вихрей, особых точек и линий, областей крупномасштабной трехмерности и формированию ниже линии присоединения оторвавшегося потока продольных вихревых структур, имеющих признаки вихрей Тейлора — Гертлера. При увеличении ширины полуканала Ь нормированная длина зоны влияния вверх по потоку уменьшается, постепенно приближаясь к соответствующему значению, характерному для плоской пластины. Однако полностью двумерный характер течения в исследованном диапазоне Ь не достигается. Зависимость нормированной длины зоны влияния вверх по потоку от величины угла наклона генератора скачка в прямоугольном полукаиале вполне удовлетворительно ап- [c.352]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология