Структура течения в открытой угловой конфигурации

Нельзя не отметить, что известные исследования, в той или иной степени имеющие отношение к предмету рассматриваемого вопроса, выполнены преимущественно в поворотных каналах, а не в открытой угловой конфигурации. При этом их основной целью было, по-видимому, выявление общих свойств течения преимущественно в окрестности средней линии плоской или криволинейной стенок. Должного внимания изучению структуры пристенных течений непосредственно в областях сопряжений выпуклой или вогнутой стенки с плоской не уделялось. Поэтому весьма важная область сдвигового потока, обусловленная взаимодействием пограничных слоев на пересекающихся поверхностях разной геометрии, в результате чего реализуется пространственное течение, сопровождающееся возникновением вторичных потоков и осложненное, при прочих равных условиях, влиянием центробежных сил, остается пока еще относительно слабо изученной. Можно сослаться лишь па работы [42—44], которые в определенной степени восполняют указанный пробел. [c.168]

Учитывая вышеизложенное, начальная часть главы охватывает круг вопросов, связанных с изучением структуры пространственного турбулентного пограничного слоя в открытой продольно обтекаемой угловой конфигурации в условиях взаимодействия с падающим извне косым скачком уплотнения варьируемой интенсивности, а также в его отсутствие. Под открытой конфигурацией здесь подразумевается прямой двугранный угол, образованный двумя пересекающимися плоскими поверхностями, поперечный размер которых (в направлении размаха) выбран настолько большим, что позволяет избежать влияния концевых эффектов на параметры течения вблизи ребра угла. Заметим, что большинство исследований, посвященных изучению структуры течения в сходных конфигурациях, выполнено в условиях воздействия скачка уплотнения, инициированного или генератором простой геометрии, расположенного непосредственно на обтекаемой поверхности [33], или двумерным углом сжатия [34], где характер течения имеет принципиальные отличия. Поэтому изложение материала не распространяется на известные случаи обтекания угловых конфигураций типа киль — плоская пластина и, кроме того, ограничивается в основном освещением только наиболее важных сторон исследуемого явления. [c.308]

Структура течения в открытой угловой конфигурации [c.322]

Итак, при общем качественном сходстве структуры течения в открытой угловой конфигурации и в прямоугмьном полукаиале, содержащем элементы двугранных углов, имеется ряд принципиальных отличий, усиливающихся при увеличении интенсивности скачка и обусловленных главным образом отсутствием в последнем случае эффекта бокового растекания потока. Как следствие, это приводит в исследуемых условиях к более чем трехкратному увеличению протяженности отрывной области, достигающей значений порядка 80(3, появлению ряда особенностей типа угловых вихрей, особых точек и линий, областей крупномасштабной трехмерности и формированию ниже линии присоединения оторвавшегося потока продольных вихревых структур, имеющих признаки вихрей Тейлора — Гертлера. При увеличении ширины полуканала Ь нормированная длина зоны влияния вверх по потоку уменьшается, постепенно приближаясь к соответствующему значению, характерному для плоской пластины. Однако полностью двумерный характер течения в исследованном диапазоне Ь не достигается. Зависимость нормированной длины зоны влияния вверх по потоку от величины угла наклона генератора скачка в прямоугольном полукаиале вполне удовлетворительно ап- [c.352]

Тем не менее, следует признать, что пока не создано универсального подхода для решения задачи об обтекании двугранного угла в самом общем случае. Имеющиеся экспериментальные данные пока еще не дают исчерпывающей информации о целом ряде важных особенностей изучаемого явления. Результаты отдельных работ, как правило, не поддаются количественному сопоставлению, многие характерные черты взаимодействия еще не поняты и не объяснены, а некоторые высказанные предположения противоречивы. Это существенно затрудняет обобщение и систематизацию результатов и их использование для практических целей и для построения соответствующих расчетных методов. В частности, слабо изучено влияние таких параметров, как число Рейнольдса, продольный градиент давления, плавное сопряжение между пересекающимися поверхностями на характеристики течения в области взаимодействия пограничных слоев. Нуждается в серьезном количествен1Юм анализе случай взаимодействия несимметрично развивающихся пограничных слоев. По существу, остается полностью открытым вопрос об аналогии между течениями в неограниченном двугранном угле и в каналах некруглого поперечного сечения. Наконец, необходимы дальнейшие уточнения структуры сдвигового потока в области течения, когда по длине угла реализуется ламинарно-турбулентный переход. Сам по себе этот вопрос не имеет прямого отношения к предмету настоящей книги, однако он дает возможность получить важную информацию об этапе развития течения, предшествующего стадии формирования развитого турбулентного режима движения в угловой конфигурации. [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология