Сопло с криволинейной поверхностью перехода

Сопло с криволинейной поверхностью перехода. Если производная сШ/йх в центре сопла (при х = 0) отлична от нуля, [c.149]

Типичное поле течения в сопле Лаваля с криволинейной поверхностью перехода показано на рис. 4.3. Видно, что при г]) >0,01 течение заметно отличается от одномерного как в до-, так и в [c.149]

Расчет ускорения потока начинается от некоторой начальной характеристики АВ, которая может быть получена как из расчета трансзвукового потока при криволинейной поверхности перехода через скорость звука [329], так и путем разложения решения в ряд по характеристической координате при плоской поверхности перехода [227]. Обычно при расчете сверхзвукового контура сопла используется предположение о плоской поверхности перехода. [c.170]

Выше рассмотрены потери на рассеяние,, возникающие только вследствие укорочения сверхзвуковой части контура сопла, рассчитанного на равномерное и параллельное течение. Однако, кроме неравномерности полей давлений и скоростей, вызванной укорочением сопла, может возникнуть дополнительная неравномерность потока, обусловленная отличием формы звуковой линии в критическом сечении реального сопла от принятой в расчете сверхзвукового контура прямолинейной формы. Неравномерность потока в критическом сечении сопла обусловлена тем, что окрестность критического сечения со стороны дозвуковой части выполняют в виде дуги окружности. Это приводит к появлению криволинейной поверхности перехода через скорость звука. Неравномерность скорости в критическом сечении трансформируется по сверхзвуковой части и в выходном сечении может появиться дополни тельная неравномерность потока. Однако распространение малых возмущений, влияние которых уменьшается с ростом числа М, носит затухающий характер. На примере конических сопел это показано в работе О80]. При, радиусах очертания критического сечения, больших 0,5 г и Мо>1,5 дополнительные потери на рассеяние относительно невелики и не превышают 0,2% [330]. [c.174]

Около оси струи иа участке торможения криволинейный скачок переходит в прямой скачок уплотнения, получивший название диска Маха, за которым скорость течения становится дозвуковой. Периферийные линии тока образуют сверхзвуковое течение, которое, как следует из теоретических расчетов ) и экспериментов ), дважды пересекает криволинейный скачок 1 — 1 й и отраженный скачок й — п. Одна из линий тока 2—2) этой зоны течения изображена на рис. 7.31. Поверхность 1—1 (часть криволинейного скачка) представляет собой так называемый висячий скачок уплотнения, постепенно ослабляющийся с приближением к кромке сопла и полностью вырождающийся, немного не доходя до последней. [c.411]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология