Блоха стенка

Рис. 135. К расчету доменной структуры (а) и стенки Блоха (б)

Стенка Блоха. На границе между плоскими доменами векторы намагничения изменяют свое направление на 180° от до —Р (см. рис. 134, б, II). Если этот переход совершается от одной атомной плокости кристалла к соседней, то это, не разрушая условия минимума энергии магнитной анизотропии, приводит к появлению большой положительной энергии обмена. Обменная энергия между двумя соседними спинами (ф,у = 180°), согласно уравнению (572), равна 2AS . Так как у кристалла с постоянной решеткой а на один квадратный сантиметр поверхности границы с каждой стороны приходится 1/а спинов, то общая обменная энергия на границе площадью см [c.319]

Модификация известной модели стенки Блоха для ферромагнетиков (см. гл. VI) с допущением, что полная энергия стенки равна сумме энергии ди- [c.276]

Размеры доменов определим позже, а сейчас рассмотрим вопрос об энергии W переходного слоя (стенки Блоха), отнесенной к единице поверхности в кристалле, а также о его толщине d. [c.319]

Отсюда с помощью соотношений (585а) и (586) можно найти поверхностную энергию стенки Блоха [c.320]

Расчетная ширина доменов у кобальта при толщине кристаллов L = 1 см составляет D 3-10 см, т. е. —10 атомных расстояний. При повышении температуры ширина доменов, согласно уравнё ниям (590) и (587), должна расти, так как уменьшается константа анизотропии. Однако рост ширины доменов D (l/ i) / значительно меньше, чем рост толщины стенки Блоха (586а) d (l/ l) / , поэтому в результате повышения температуры растет d и уменьшается объем доменов. [c.321]

Для аналитического определения резонансной частоты магнитномягких резин была использована формула Сноека [77], выведенная для поликристалла, хаотично ориентированного, при условии, что намагниченность обусловлена вращением вектора намагниченности и движением стенок Блоха [c.141]

Уравнение (16) нанисано в иредноложении, что температура фа-1 0ла Т но длпне камеры постоянна. Ири высоких форсировках процесса горения газа, свойственных камерам сгорания ГТУ, это условие близко к действительности. В противном случае показатель степени нри 0ф в уравненип (16) следовало бы принять меньшим четырех [Иоляк, Шорин, 1949 Гурвич, Блох, 1958]. Здесь конвективным теплообменом у стенки камеры можно пренебречь, так как его [c.427]

Т), антипериодические граничные условия приводят к образованию своего рода межфазной поверхности (между фазами с противоположным направлением намагниченности) или стенки Блоха с медленно поворачивающимся параметром порядка. Сравнение общей свободной энергии для периодических и антипериодических граничных условий дает возможность рассчитать межфазную свободную энергию 2 (Г) (или поверхностное натяжение) [44] или (для изотропных систем, где параметр порядка — вектор) соответствующие спиральные модули У (Т) [27]. Для случая сверхтекучести эти спиральные модули просто пропорциональны плотности сверхтекучей компоненты Рв (Т) [27]. Мы не будем здесь рассматривать этот вопрос подробнее по крайней мере ясно, что в случае антипериодических граничных условий тоже отсутствуют свободные границы. [c.334]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология