Константа анизотропии

Рис. 29.6. Зависимости первой К1 (сплошная линия) и второй К2 (пунктир) констант анизотропии от температуры для следующих ферритов [16]

Первая константа анизотропии Кг, Ю" эрг/ см - [c.564]

Произведенный в работе [266] анализ корреляций позволяет объяснить характер изменений доменной структуры, наблюдавшийся при нагреве. В то же время значения температуры, при которых наблюдались некоторые особенности в поведении доменной структуры (начало уширения доменов, поворот границ доменов), не совпадают со значениями температуры, которые вытекают из анализа констант анизотропии. Более детальные теоретические расчеты, принимающие во внимание знаки констант анизотропии, толщину образца и его намагниченность, представлены в работе [391]. Выводы этой работы, во-первых, более точно соответствуют экспериментальным результатам. Во-вторых, они позволяют объяснить изменения в тонкой структуре стенок доменов, которые становятся более заметными в наноструктурном состоянии в интервале температур 530-540 К. [c.229]

Главная константа анизотропии К для железа положительна и с повышением температуры уменьшается. С ростом температуры уменьшается также величина [149]. В результате этого снижается величина граничной энергии и возрастает интенсивность смещения границ доменов и связанная с ней величина начальной проницаемости. [c.182]

Магнитострикция и константа анизотропии сплавов железо — кремний — алюминий при оптимальном составе близки к нулю.) [c.551]

Вторая константа анизотропии 10 эрг см- [c.564]

Приведены также значения -фактора и первой константы анизотропии К1 для монокристалла того же состава. Точка Кюри Тс — 340°С. Измерения в интервале температур от—-50°С до +10°С проводились на частоте 23,6 Ггц, а в интервале от 20 до 280°С—на частоте 9,25 Ггц [60, 61] [c.566]

Константы анизотропии ИЖГ и редкоземельных ферритов-гранатов [c.577]

Соединение Константы анизотропии, 10 эрг/см [c.577]

Константа анизотропии и поле анизотропии для некоторых гексагональных ферримагнитных окислов [5] [c.587]

Константы анизотропии А", или намагниченность насыщения и поле анизотропии [c.588]

В—А —.параметр обменного взаимодействия, Зь 32, Ьь Ьг— константы анизотропии, В—А>0, [c.127]

По различным причинам вращательная вязкость может не достигать максимальной величины. Одна из них—недостаточная напряженность поля, что учитывается формулой (VI 1.32). В числе других причин следует иметь в виду нарушение условия (VII.31), рассмотренное в задачах VI 1.17.3 и VII. 17.4, а также подвижность вектора намагниченности частицы относительно ее кристаллографических осей в случае веществ с малой магнитокристаллической анизотропией (например, магнетит FegOJ. Примером веществ с большой константой анизотропии являются феррит кобальта oO-Fe Og, металлический кобальт. [c.232]

Кроме бариевых и стронциевых гексаферритов для производства керамических постоянных магнитов используют и феррит кобальта, имеющий структуру шпинели. Возможность его применения обусловлена высокой константой анизотропии, изменяющейся в зависимости от условий термомагнитной обработки в пределах (2 ч- 4) -10 кДж/см1 [c.112]

Константа анизотропии К рассчитана из соотношения К=Н [c.182]

Таким образом, мессбауэровские спектры позволяют определить размеры нанокластеров в области 1 10 нм при известной константе анизотропии вешества или определить данные магнитной анизотропии, которая может характеризовать также и межкластерное взаимодействие, если из данных микроскопических измерений известно распределение кластеров по размерам. В качестве примера приведем суперпарамагнитные мессбауэровские спектры нанокластеров оксида железа при различных температурах измерения (рис. 16.4). Нанокластеры были получены путем твердотельной химической реакции разложения оксалата железа [8] при температуре разложения Гд = 215° С. [c.529]

Для такой разбавленной системы магнитным дипольным взаимодействием между кластерами пренебрегалось 0). Время релаксации определялось по формуле т = /г/ДГ при то = 3 Ю" с, где ДГ — уширение линии магнитной СТС, после этого вычислялась константа анизотропии. Данные по сравнению расчетов с экспериментом приведены на рис. 16.8. [c.534]

Расчетная ширина доменов у кобальта при толщине кристаллов L = 1 см составляет D 3-10 см, т. е. —10 атомных расстояний. При повышении температуры ширина доменов, согласно уравнё ниям (590) и (587), должна расти, так как уменьшается константа анизотропии. Однако рост ширины доменов D (l/ i) / значительно меньше, чем рост толщины стенки Блоха (586а) d (l/ l) / , поэтому в результате повышения температуры растет d и уменьшается объем доменов. [c.321]

Проанализируем причины данных различий, основываясь на результатах исследования методом Лоренца [384] доменной структуры наноструктурного Со, полученного ИПД кручением и имеющего размер зерен 0,1 мкм, и крупнокристаллического Со с размером зерен Юмкм [385]. Известно, что основными факторами, определяющими доменную структуру ферромагнитных материалов, являются константа анизотропии, обменная энергия и магнитостатическая энергия [267]. Роль константы анизотропии в формировании доменной структуры, как это делается традиционно, изучали путем исследования температурной зависимости. [c.223]

Броуновским суперпарамагнетизмом называют явление намагничивания магнитньгх коллоидов путем ориентации самих частиц вместе с вмороженным в их тело магнитным моментом. При подходящих условиях зависимость намагниченности от напряженности поля одинакова как при неелевском, так и при броуновском парамагнетизме. Вместе с тем имеются и существенные качественные различия в поведении систем с твердой и жидкой средой. Неоднозначно влияние температуры на магнитную восприимчивость твердых магнитных коллоидов. С одной стороны, согласно формуле (3.9.105), повышение температуры облегчает вращательную диффузию и тем самым увеличивает магнитную восприимчивость коллоидной системы. Но с другой стороны, это ведет к уменьшению значения аргумента функции Ланжевена в формуле (3.9.104) и к уменьшению восприимчивости. Температурная зависимость восприимчивости (намагниченности) твердых магнитных коллоидов является одним из способов нахождения константы анизотропии или размера магнитных частиц. При достаточно низкой температуре вращательная диффузия магнитных моментов практически отсутствует (магнитные моменты вмораживаются в кристаллическую решетку частицы). Это ведет к потере суперпарамагнетизма и к появлению магнитно-жестких свойств — способности вещества сохранять приобретенную в магнитном поле намагниченность и после выключения поля. Благодаря такой особенности некоторые вещества (например, глина с примесью оксидов железа, красный кирпич) сохраняют в себе отпечаток геомагнитного поля, действовавшего на них в моменты повышенной температуры (при остывании вулканической породы, при последнем протапливании печи или при пожаре и т. д.). На магнитной памяти веществ основан палеомагнетизм — наука о магнитном поле Земли в геологически отдаленные времена. В структуре дисперсных материалов зашифрованы также сведения о физико-химических условиях их возникновения, и это относится не только к магнитным дисперсным системам. Наличие магнитных свойств дает не только дополнительную информацию об условиях возникновения материала, но и дополнительные средства расшифровки его структурного состояния. Осадочные горные породы в свое время сформировались при свободной коагуляции и оседании частиц в сильно разбавленных взвесях морей и океанов. Они представляют собой своеобразную летопись геологических эпох, которая пока еще полностью не расшифрована. [c.668]

Рис. 29.59. Зависимость намагниченности насыщения М , констант анизотропии/С1 + - -2К2 и поля анизотропии дляСог2 от температуры [5]

Рис. 28.27. Зависимость константы анизотропии /(1ДЛЯ сплавав Ре — 51 при температуре 20° С от содержания кремния по данным разных авторов [8]

Рис. 29.38. Зависимость первой константы анизотропии АТх иттриевого феррита-граната от температуры [123]

Рис. 29.55. Зависимость намагниченности насыщения и констант анизотропии Кг я Кз Для РЬО-бРегОз от температуры [5]

Рис. 29.57. Зависимость намагниченности насыщения уИ,, константы анизотропии /С1 и поля анизотропии для ВаРехаО от температуры

Германий, вероятно, найдет применение как полезный компонент разнообразных магнитных сплавов. Так, введение его в трансформаторные стали улучшает их прокатываемость. Добавка 2—8% германия в железо позволяет получить материал с высокой магнитной восприимчивостью (до 35 000 ед. СГС). Магнитный сплав марганца (31,1—9,7%), алюминия (15,1—20,6%) и германия (42,6—51,6%) характеризуется насыщенным намагничиванием при 3600 гс, имеет константу анизотропии 5,6-10 эрг-см" и коэрцитивную силу 2200 э [ИЗО]. В качестве материала для постоянных магнитов рекомендуется сплав марганца, олова и германия, получающийся кристаллизацией в поле с напряженностью ЕСОО э [1131]. [c.387]

Полученные результаты можно объяснить, если предположить, что Не пропорциональна эффективному полю магнитной анизотропии Яд = А эфф/М, где /Сэфф — эффективная константа магнитной анизотропии, являющаяся комбинацией констант анизотропии разных порядков и знаков. [c.49]

Для всех кобальтсодержащих ферритов-шпинелей величина На при некотором содержании кобальта становится минимальной, так как первая константа анизотропии кобальтового феррита К положительна, а для остальных ферритов /С1<0. Следовательно, величина Не кобальтсодержащ1 х ферритов также будет минимальной при определенном содержании кобальта. [c.49]

Фононные спектры алмазной решетки, приведенные к одной граничной частоте при различных значениях константы анизотропии, а также при заданных условиях i/An = onst, ( 44)i/(i 4i)n= onst характеризуются тем, что с увеличением коэффициента у = Сц1 Сц—С12) плотность распределения частот в низкочастотной части акустической ветви значительно изменяется, переходя от практически прямолинейной зависимости при у = 0,2 до параболической при г/ = 0,9 (рис. 6). [c.190]

При охлаждении нанокластеров ниже температуры блокования Тв, показанной стрелками, в нулевом поле наблюдается максимум намагниченности. Ниже этой температуры образуется спиновое стекло с разупорядоченным расположением магнитных моментов кластеров. При охлаждении наносистемы во внешнем магнитном поле сохраняется ферромагнитное упорядочение. Температура блокования составляет, по данным рис. 16.2 а, величину Тв = 58 К, что дает при среднем размере кластера кобальта 6 нм константу анизотропии К = 2,4 Дж/м и находится в хорошем согласии с данными К = 2,7 Дж/м для гранецентрированной решетки массивного кобальта. На рис. 16.2 б необходимо отметить [c.526]

Спектры при Т = 4,2 К в отсутствии суперпарамагаитной релаксации были рассчитаны в приближении двух позиций атомов железа — на поверхности кластера (СТС с меньшим магнитным полем на ядре) и во внутреннем ядре кластера (СТС с большим магнитным полем). Увеличение температуры до Т = 25 К приводит к проявлению суперпарамагнитной релаксации, к трансформации спектра и уширению линий. Применение расчета спектра по модели релаксации [9], а также константы анизотропии К = 1-г2-10 Дж/м длянанокластераоксидажелеза, подобно массивному оксиду 7РегОз, позволяет вычислить размер кластера около 1,5 нм. [c.530]

Верхняя граница размеров частиц Со, обладающих суперпарамагнитными свойствами, может быть определена из условия КУ = 25кТ, где К -константа анизотропии Со, V - объем частиц Со, к - постоянная Больцмана, Т- температура блокады. Для константы анизотропии мы приняли значение 7 X 10 эрг/см [7]. При температуре 280 К определенный таким образом предельный размер суперпарамагнитных частиц Со составляет 6.4 нм. Известно [8], что доля суперпарамагнитных частиц при условии, что система содержит только однодоменные частицы, может быть определена из отношения [c.63]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология