Частота резонансная

Как и во всяком спектроскопическом методе, определяются частоты резонансного поглощения, ширина и тонкая структура линий. Из формулы (XXV.6) следует, что для свободного электрона <7=2, Значение величины д да- [c.671]

Метод атомно-абсорбционного анализа (ААА) основан на резонансном поглощении света свободными атомами, возникающем при пропускании пучка света через слой атомного пара (рис. 3.32). Селективно поглощая свет на частоте резонансного перехода, атомы переходят из основного состояния в возбужденное, а интенсивность проходящего пучка света на этой частоте экспоненциально убывает по закону Бугера — Ламберта [c.138]

На рис. Д.154 приведена принципиальная схема установки атомно-абсорбционного анализа. Для увеличения поглощения обычно применяют вытянутое в длину пламя. Резонансное характеристическое излучение определяемого элемента возбуждают с помощью источника света. После этого излучение попадает в пламя, проходит через монохроматор и регистрируется, Чувствительность метода зависит от частоты резонансного характеристического излучения, а также в значительной степени от интенсивности возбуждающего резонансного излучения. [c.379]

Какой должен быть диапазон частот резонансного толщиномера (/min, чтобы обеспечить измерение толщины стальных изделий от Л щ = = 0,35 мм и более [c.170]

Эти полосы часто рассматриваются как часть резонансного спектра излучения, поскольку соответствуют переходам с первоначально заселенного уровня V. Однако, строго говоря, частота резонансной линии равна частоте возбуждения. [c.92]

Колебательное звено, как система второго порядка, имеет три характерные частоты резонансную сор, частоту Шо незатухающих колебаний, совпадающую с сопрягающей частотой, и частоту Шс свободных затухающих колебаний. Эти частоты связаны соотношениями (2.73), (2.74) и (2.126). Для консервативного звена ( = 0) три частоты совпадают. [c.83]

Электронная конфигурация атома азота в основном состоянии У азота существует три терма 6, и Р, Состояние является основным состояния Ю ъ Р — метастабиль-ными [49]. СТ-взаимодействие атома азота в 5-состоянии возникает из-за обменной поляризации 15- и Зх-орбиталей тремя неспаренными 2р-электронами [51—53]. Суммарный электронный спин атома в 5-состоянии равен Поскольку спин ядра азота равен единице, у атомарного азота должно быть 12 магнитных энергетических уровней. Правила отбора в условиях сильного поля (Ато/ = О и = = 0 1) ограничивают число переходов между магнитными уровнями до девяти. При отсутствии расщепления уровней основного состояния атома азота в нулевом поле должен наблюдаться спектр ЭПР из трех линий, обусловленный взаимодействием с ядром азота уровни тонкой структуры трехкратно вырождены (частота резонансных переходов между энергетическими уровнями с равными и и и — /21 одинакова). Таким образом, у атомов азота в 5з/ -состоянии должен быть спектр, состоящий либо из трех, либо из девяти линий. [c.120]

Как правило, в пределы Ауп спектральной линии активного в-ва может попадать неск. резонансных частот (резонансных мод) резонатора (рис. 3), главные из к-рых [c.562]

Близкое значение (1,6) было получено в работе [54] по разности частот резонансной линии Hg и коротковолнового предела флюктуационных полос Hgg. Авторы работ [236, 309] рекомендовали более высокое значение, вводя ошибочную поправку на [c.50]

Очевидно, что ларморова частота совпадает с частотой резонансного облучения, полученной выше для двухуровневой системы (см. (1.18)). В самом деле, [c.17]

Частоты Резонансные поля [c.122]

В основе метода атомно-абсорбционной спектроскопии (ААС) лежит явление селективного поглощения света свободными атомами в газообразном состоянии. Поглощение можно наблюдать, пропуская свет от внешнего источника непрерывного (сплошного) спектра через слой свободных атомов какого-либо элемента (рис. 14.39). Природным аналогом системы являются линии Фраунгофера в солнечном спектре. Селективно поглощая свет, чаще всего — на частоте резонансного перехода, атомы переходят из основного состояния в возбужденное, а интенсивность проходящего пучка света на этой частоте (длине волны) экспоненциально убывает по закону Бугера—Ламберта—Бера [c.824]

Наиболее вероятным изменением энергетического состояния атома при возбуждении является его переход на уровень, ближайший к основному энергетическому состоянию, т. е. резонансный переход. Если на невозбужденный атом направить излучение с частотой, равной частоте резонансного перехода, кванты света будут поглощаться атомами и интенсивность излучения будет уменьшаться. Использование этих явлений составляет физическую основу атомно-абсорбционной спектроскопии. Таким образом, если в эмиссионной спектроскопии концентрация вещества связывалась с интенсивностью излучения, которое было прямо пропорционально числу возбужденных атомов, то в атом-но-абсорбционной спектроскопии аналитический сигнал (уменьшение интенсивности излучения) связан с числом невозбужденных атомов. [c.97]

УЗ-дефектоскопов, применяемым для контроля металлов (см. разд. 2.2.1.2). Однако имеются отличия, обусловленные более низкими рабочими частотами. В преобразователях для контроля бетона обычно используют полуволновые пакеты, склеенные из нескольких одинаковых дисковых пьезопластин, электрически соединенных параллельно и синфазно. Это связано с тем, что с уменьшением рабочей частоты резонансная толщина пьезоэлемента растет. Поэтому создание напряженности электрического поля, достаточной для эффективного излучения, требует повышения напряжения возбуждающего преобразователь генератора, что затруднительно. Использование пакетов из нескольких пьезопластин позволяет создавать в пьезоэлектрике нужную напряженность поля при приемлемых значениях этого напряжения. [c.537]

В различных молекулах или в пределах одной молекулы однотипные ядра (например, протоны) могут иметь различные константы экранирования и, следовательно, различные условия резонанса. Рассмотрим, например, условия резонанса протонов и атомов углерода метильных групп тетраметилсилана, триметиламина и диметилового эфира. Очевидно, что электронная плотность на атомах углерода и на протонах в ряду этих соединений уменьшается ввиду увеличения электроотрицательности гетероатома. Если зафиксировать частоту электромагнитного поля V( и плавно повышать напряженность постоянного магнитного поля (развертка по полю), то условия резонанса наступят раньше (т.е. при более слабом поле) для протонов метильных групп диметилового эфира (ДМЭ), затем - триметиламина (ТМА) и, наконец,-тетраметилсилана (ТМС) (рис. 5.5). Если, наоборот, зафиксировать напряженность Hq и плавно менять частоту электромагнитного поля (развертка по частоте), резонансная линия протонов тетраметилсилана появится при более низкой частоте радиочастотного поля, затем линия протонов триметиламина-при более высокой частоте и, наконец, линия диметилового эфира-при самой высокой частоте. Рис. 5.5 есть [c.282]

Поскольку скорости движения газа в каналах газового тракта высоки, резонансный пик систем регулирования обычно относится к достаточно высоким частотам,, порядка 10 рад/с, что делает автоматическое регулирование весьма эффективным. Лишь. в случае технологических аппаратов большого объема и наличия существенного транспортного запаздывания в устройствах для отбора и анализа состава газа частота резонансного пика может понизиться примерно до 0,03 рад/с, как это имеет место в примере, приведенном на рис. 56, б,. кривая Е. [c.169]

Атомные ядра и электроны обладают магнитными моментами. Это свойство используют в технике магнитной резонансной спектроскопии наложение магнитного поля на ядра и электроны приводит к расщеплению квантовых состояний магнитного момента на ряд энергетических уровней (расщепление Зеемана). Относительно направления приложенного магнитного поля магнитный момент ориентируется в определенных направлениях, отличающихся по магнитной энергии. Наряду с магнитным моментом, ядра и электроны имеют спиновый момент количества движения. Компонент момента количества движения вдоль направления приложенного магнитного поля является целым или полуцелым числом, кратным основной единице момента количества движения Ь (константа Планка, деленная на 2ц). Ядро (или система электронов) со спином / (или 5) могут иметь только 2/ -Ь 1 различных ориентаций в постоянном магнитном поле и, следовательно, 2/ +1 состояний с различной магнитной энергией. Переходы магнитного момента между этими состояниями, сопровождающиеся резонансным поглощением магнитной энергии, происходят под действием излучения соответствующей частоты и поляризации. Наблюдая интенсивности и частоты резонансного поглощения в исследуемом материале, можно установить детали окружения ядер и электронов. Так как большинство веществ, представляющих интерес в гетерогенном катализе, является твердыми телами, в последующем изложении будет обращено особое внимание на магнитный резонанс в твердых телах. [c.9]

АЕ=Ил V — частота резонансного поглощения [c.635]

Показатели коррозии, определяемые из изменения в результате коррозии внутреннего трения Kq-i и частоты резонансных колебаний - вр> рассчитывали по формулам [c.124]

При повышении температуры скорость заторможенного внутреннего вращения в молекуле диметилформамида вокруг связи С—N. обладающей частично двойным характером, увеличивается. Когда частота вращения станет значительно больше, чем разность частот резонансных линий двух метильных групп, равная (2,95 — 2,78) 60 = 10,2 гц, метильные группы становятся неразличимыми и дают один сигнал в спектре ПМР. Химический сдвиг нового сигнала будет равен полусумме химических сдвигов 62 и 63. Этот сигнал наблюдают при 150° — температуре, при которой внутреннее вращение становится соверщенно свободным. [c.389]

Образец исследуемого вещества помещают в катушку колебательного контура генератора (рис. 1-5). Подбирая обратную связь в контуре, возбуждают колебания, частота которых может плавно меняться при изменении емкости контура. Когда частота удовлетворяет условию А = Ну (где АЕ — расстояние между квадруполь-ными уровнями, а V — частота резонансного контура), вещество начинает поглощать радиочастотную энергию, меняя активную составляющую проводимости контура ЬС, т. е. меняя его добротность. Полученное таким образом изменение напряжения на контуре ЕС затем детектируется и усиливается. [c.20]

Для того чтобы показания прибора зависели только от изменения активного сопротивления ячейки, необходимо тем или иным образом исключить влияние изменения емкости ячейки на собственную частоту резонансного контура. [c.35]

Окончив кипячение, выключают нагрев и воду, поступающую в холодильники, осторожно сливают раствор, извлекают образцы (работу надо производить в защитных очках и резиновых перчатках), промывают их водой и сушат фильтровальной бумагой. Затем измеряют электросопротивление образцов на мостике Томсона, частоту резонансных колебаний и внутреннее трение. Рабочая длина образца при измерениях до и после кипячения должна быть одинаковой. После измерений производят пробу на звук при падении образца с высоты 200—250 мм на каменную плитку, записывая результаты испытания в таблицу (звук металлический, приглушенный, картонный). [c.157]

Межкристаллитную коррозию вызывают, выдерживая образцы и стандартном кипящем растворе Си504 и Нг504 с медными стружками. Затем измеряют частоту резонансных колебаний образцов и внутреннее трение. [c.347]

Согласно уравнению (XXIV.7), частота резонансного поглощения однозначно определяется величиной g. Так как зависит от соотношения орбитального и спиновых магнитных моментов, то метод парамагнитного резонанса непосредственно позволяет определять наличие и величину неспаренных спин-моментов (свободных валентностей). Величина магнитного момента является основной, по не единственной характеристикой, получаемой при помощи метода парамагнитного резонанса. [c.532]

Влияние ядра первого протона приводит к тому, что у половины радикалов неспаренный электрон оказывается в суммарном магнитном поле ЯвнЧ-АЯ/ (спин ядра ориентирован по полю), у другой половины радикалов — в поле Я н—ДЯ (спин ядра ориентирован против поля). Поскольку при фиксированной частоте резонансное поглощение всегда наблюдается при суммарной напряженности магнитного поля на элек- [c.28]

Маятниковый режим движения струи означает, что периодический ввод очередной порции акгивного газа в энергообменные каналы, расположенные между центральным и крайними каналами, происходит на двух равных по величине частотах (резонансных), но с фазовым сдвигом между ними. При этом величина фазового сдвига изменяется от канала к каналу. Следствием этого является дополнительное перемешивание активного и пассивного газов в начальных участках энергообменных каналов, а также ослабление интенсивности формирующихся ударных волн, определяющих интенсивность тепловьщелений в пассивном газе. [c.37]

Характеристики преобразователей. Собственные частоты вибраторов преобразователей зависят от определенного формулой (2,60) импеданса 2о их общей механической нагрузки, обычно имеющего упругоактивный характер, причем ио1 Ко- Поэтому при рассмотрении собственных частот можно положить 2о /Хо- При работе непрерывными колебаниями, что характерно для совмещенных преобразователей, значение Ха определяет частоту резонансного режима, при котором достигается максимальная чувствительность. [c.314]

Околорезонансные колебания. Оригинальный вариант резонансного метода измерения вязкоупругих характеристик пластмасс основан на варьировании амплитуды, достигаемом изменением силы тока в системе возбуждения колебаний [8]. Этот метод позволяет находить характеристики материала при поддержании постоянной амплитуды деформаций (что особенно важно, если измеряемые параметры зависят от деформации), довольно легко реализуется на практике и поддается автоматизации. Суть метода основана на использовании формулы (VII.2) для двух частот — резонансной (U0 и близкой к ней ш (отношение со/соо ниже обозначается как g). Так как резонансная амплитуда равна fo/(MG") [см. формулу (VII.3)], а -соо связана с G, то исходное расчетное уравнение принимает вид [c.154]

При охвате системы питания жидкостью контуром а(втоматиче Окого регулирования частота резонансного пика обычно столь высока (до 3—5 рад/с), что практически не сказывается на последующем технологическом процессе [39, с. 343]. Исключение составляют возможные на последующих стадиях контуры регулирования потока по. кажому-либо параметру качества жидкости большое транопортное запаздывание, авойственное таким контурам, может существенно снизить частоту резонансного пика. [c.162]

В тех1Нологических процессах, протекающих под повышенным давлением, частоты резонансных пиков могут быть ниже вследствие аккумулирования газа в аппаратах, трубопроводах, а также в пробоотборных линиях. [c.169]

Практически для наблюдения ЭПР-спектров выбирают поле Н порядка 3000 э, тогда частота резонансных колебаний V оказывается порядка v=10 , что соответствует ультракоротким радиоволнам с длиной волны 3 см. Пользуясь ультракоротковолновой техникой, можно наблюдать спектр поглощения трехсантиметровых радиоволн (отсюда термин — радиоспектроскопия) образцом, содержащим неспарепные электроны и помещенным в магнитное поле, где величина магнитного поля точно подгоняется к условию резонанса. Спектр парамагнитных частиц должен был бы состоять из одной единственной линии поглощения. В действительности же наблюдается интересное осложнение, [c.193]

Замечено также, что ширины линий в образцах ДФПГ различного происхождения довольно значительно расходятся. Специальное исследование показало, что определяющей здесь является природа растворителя, из которого кристаллизуется ДФПГ [1]. В табл. 22 приведены значения ширин линий ДФПГ на двух частотах резонансного поглощения. [c.96]

Используя закон Гука для колебания между двумя атомами, рассчитайте частоту резонансного колебания (в Гц) следующих двухатомных групп, если известны следующие силовые постоянные (к) [c.754]

В ЭТОМ методе неселективно образованные ионы всех изотопов (например, путём поверхностной ионизации) ускоряются заданным потенциалом, так что ионы различных изотопов приобретают различную скорость, затем перезаряжаются в атомы и уже после изотопически-се-лективно ионизируются при коллинеарном облучении пучка ускоренных атомов. Изменяя ускоряющее напряжение, можно было настраивать за счёт эффекта Доплера частоту резонансного поглощения атома в резонанс с частотой лазерного излучения на первой ступени возбуждения. Была достигнута изотопическая селективность ионизации 10 , что позволяло отчётливо сепарировать редкий изотоп [c.365]

Несколько и.наче изготовлен регулятор типа Мео-ла (из1готавли1ваамый в ЧССР) с датчиком погружения. Это трехточечный осциллятор высокой частоты, резонансная цепь котор ого находится внутри зонда и представляет, по существу, датчик. При изменении элект- [c.154]

Если амплитудная характеристика имеет резкие максимумы, что свойственно слабодемпфированным резонансным системам, то обычно максимумы у ху( ) и Н(1) приходятся на эти же частоты (резонансные частоты системы), поскольку отноше- [c.113]

Взаимодействия через карбонильную группу происходят и в системах диенонов. Поэтому в спектре (рис. 66) 16а-метил-преднизона XXXIV резонансный сдвиг протона С-2 появляется в виде четырех линий (/1,2=10 гц и /2,4=2,0 гц) причем две линии совпадают с широким сигналом протона С-4. Большинство отнесений, сделанных на рисунке, должно быть для читателя очевидным следует обратить внимание только на уширение пика метильной группы С-18 по сравнению с пиком метильной группы С-19, что указывает на наличие в молекуле 12-метилен-11-кетофрагмента. Отнесения резонансных сигналов 12а- и 12р-протонов на основании лишь спектра на частоте 60 Мгц невозможны, однако спектр на частоте 100 Мгц и эксперименты по двойному резонансу позволяют решить эту задачу [И]. Так, двойное облучение на частоте резонансного сигнала 12а-протона превращает сигнал 12р-протона в синглет при 2,10 [11]. В аналогичном эксперименте резонансные сигналы всех трех С-метильных групп появляются в виде синглетов приблизительно равной интенсивности (см. спектр на частоте 100 Мгц на рис. 66). Этот эксперимент показывает, что резонансный сигнал 1бр-атома водорода расположен в одной области с резонансным сигналом 12а-атома водорода. Очевидно, две пары линий, [c.159]

Теория и проектирование гидро- и пневмоприводов (1991) -- [ c.233 ]

Динамика регулируемых систем в теплоэнергетике и химии (1972) -- [ c.98 ]

Применение корреляционного и спектрального анализа (1983) -- [ c.32 , c.190 , c.280 ]

Аналитическая химия Часть 2 (1989) -- [ c.139 ]

Основы массопередачи Издание 3 (1979) -- [ c.408 ]

Руководство по аналитической химии (1975) -- [ c.168 , c.250 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология