Кельвина Фойгта среда

Для интерпретации экспериментальных данных в качестве модели вязкоупругих свойств реальной сплошной среды выберем модель Кельвина — Фойгта с соответствующей диаграммой связи [c.309]

Ткань хряща смоделирована в работах [11 —13] с точки зрения механики сплошных сред. Модель рассматривает хрящ как двухфазный материал (с этой целью твердая органическая матрица принимается за одну фазу, а вода — за другую). Далее предполагается, что твердая органическая матрица ведет себя как тело, описываемое простой моделью Кельвина— Фойгта, а высокоэластические свойства такого тела ослаблены [c.408]

Уравнение (11.28), введенное впервые для описания потерь энергии при деформации упругих тел, называется уравнением Кельвина — Фойгта. Уравнение (11.29) было введено для описания упругости текучих сред — газов и жидкостей — по отношению к очень быстрым сдвиговым деформациям и называется уравнением Максвелла. Если к веществу, подчиняющемуся уравнению Кельвина, внезапно приложить постоянную силу /о, то смещение будет нарастать по закону [c.141]

Рис. II. 1, Отклик сред Кельвина — Фойгта (а) и Максвелла (б) на прямоугольный импульс и релаксация напряжения в среде Максвелла (в).

Впервые поведение вязкоупругого тела моделировал Максвелл системой после ю-вательно соединенных пружины (упругая деформация) и поршня, движущегося в вязкой среде (необратимая деформация течения) (рис. 5.2, а). Кельвин, а позднее Фойгт моделировали поведение вязкоупругого тела системой, состоящей из пружины и вязкого элемента, соединенных параллельно (рис. 5,2,6). [c.134]

Впервые поведение упруго-вязкого те моделировал Максвелл системой пo лeJ ва тел ьно соединениьгх пружины (упруг деформация) и поршня, движущегося вязкой Среде (необратимая деформация чения) (рис. 61,13). Кельвин, а позд Фойгт моделкровали поведение вязко-угг( того тела поведением системы, состоят из пружины и вязкого элемента, с оедиш ных параллель[10 (рис, 61,6). [c.160]

Первое из этих дифференциальных уравнений (1.22) описывает поведение реологической среды Кедьвина—Фойгта. а второе— Максвелла. Среда Кельвина является в сущности твердым телом и ТГе Сггособна течь, однако деформация в нем при приложении напряжения устанавливается не мгновенно, как у тела Гука, а с запозданием — из-за наличия компоненты вязкости, включенной параллельно упругой компоненте, и может иметь характер замедляющейся ползучести. Поэтому среда Кельвина описывается моделью запаздывающей упругости или твердого упругого тела с внутренним трением [21—23]. [c.19]