Тай-Чэнь Tai hen

В аналогичной работе Чэн и соавторы также использовали колонки с комплексными белково-нуклеиновыми лигандами. На се- [c.428]

Третьяков А. П. и Чэн Хуа-Дин, Влияние ультразвука на интенсификацию теплообмена, Теплоэнергетика , 1960, № 11. [c.673]

Основу всех ионных теорий представляет уравнение Нернста для расчета работы., совершаемой ионом при его перемещении в растворе из бесконечности до точки на твердой поверхности. Затем появилась теория диффузного двойного слоя Гуи—Чэн-мана, основанная на уравнениях Пуассона—Больцмана. Согласно этой теории, движение катионов вблизи поверхности поддерживается тепловой энергией, причем катионы притягиваются к поверхности соответствующими отрицательными зарядами. Этот же закон применим и для описания того, как молекулы окружающей землю атмосферы удерживаются вблизи поверхности под действием сил земного притяжения. Затем было понято, что катионы больших размеров не могли приближаться к отрицательным зарядам на поверхности так же, как катионы меньших размеров. Штерн ввел поправку,.учитывающую размер иона, и предложил рассматривать некоторый слой, который затем стал называться слоем Штерна . В этом слое вблизи отрицательно заряженной поверхности накапливается определенное количество, катионов, которые в основном оказываются заторможенными. Таким образом, формируется плотный двойной электрический слой . [c.918]

Чэнь Минь-хэн, Тепловая устойчивость каталитического реактора трубчатого типа, Хуасюэ шицзе, Huahue, 19, No 2, 81 (1965). [c.591]

Задачи вытеснения несмешивающихся жидкостей с учетом силы тяжести при различных начальных и граничных условиях, в том числе и с применением численных методов и ЭВМ, рассматривались И. А. Чарным и Чэнь-Чжун-сяном [81], В. М. Рыжиком [7], А. М. Пирвер-дяном [57], М. И. Швидлером, Б. И. Леви и другими исследователями. [c.277]

Переходная зона, в которой (приближенно) соблюдается указанное свойство течения, была названа стабилизированной. Из этого свойства вытекает неизменность ее размера. Следовательно, в системе координат, связанной с движущимся фронтом, распределение насыщенности не должно зависеть от времени. В. М. Рыжиком, И. А. Чарным и Чэнь-Чжун-сяном было показано, что течение в стабилизированной зоне соответствует предельному рещению уравнения (9.52), получаемому при длительном протекании процесса, когда распределение насыщенности не зависит от граничных условий. [c.279]

Карапетьянц М. X., Чэн Гуанггюе. Температуры кипения и давление насыщенного пара углеводородов. М,, Гостоптехиздат, 1961. 242 с. (VH). [c.526]

Land. (5), т. II (данные интерполированы). — Д. Р. С т э л л. Таблицы давления паров индивидуальных веществ, ИЛ, 1949 (UFe из О. А. Сонгииа, Редкие металлы, Металлургиздат, 1955). —А. Н. Несмеянов, Давление пара химических элементов, Изд. АН СССР, 1961. — М. X. Карапетьянц, Чэн Гуанг-Юе, Температура кипения и давление насыщенного пара углеводородов. Гостоптехиздат, 1961. [c.187]

Инь Бай-хай, Чэн Дэ-жунь. Хуасюэ Тунбао, № 6, 55 (1964) РЖХим, [c.285]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология