Столкновения инверсивные

Хотя это утверждение является точным относительно скоростей рассеянных частиц, оно не точно относительно их пространственного положения. Приращение 6/ + пополняет число частиц в пространстве скоростей (около значения ), но не число частиц в конфигурационном пространстве (около значения х). При инверсивном столкновении частица не обязана появиться около значения х. Куда же она попадет Инверсивное столкновение, как видно из рис. 4.22, инжектирует частицу в систему в положение Ь, которое смещено относительно положения вновь введенных частиц (6й+) на расстояние порядка величины радиуса взаимодействия го-Предположим теперь, что (х, ) не изменяется при смещений [c.202]

Заменим аргументы в (1, 2+, 1) на значения, которые они должны иметь в начале бинарного столкновения (скажем, 1, 2, ), для того чтобы в момент Ь они приняли значения (1, 2+). Начало столкновения определяется условием 1 Хз—Х1 1 = а. Эта операция аналогична использованию инверсивных столкновений (Д, / ) в представленном ранее выводе Больцмана. Оба приема вводятся для того, чтобы член с положительным коэффициентом в интеграле столкновений вносил вклад в Dfi I)/Dt в момент [c.212]

Существуют два типа столкновений, которым в теории кинетических уравнений уделяется особое внимание. Это инверсивные II реверсивные столкновения. Инверсивным по отношению к [(Рь Рг) (Р17 Р )Ь является столкновение, которое имеет конечным состоянием (рь Р2). Мы видим, что если [(рь Р2) (р1, р )]з удовлетворяет уравнениям сохранения, то [(р , р ) (р1, рг з также им удовлетворяет (следует только прочитать уравнения сохранения справа налево). Прицельный параметр 5 гарантирует, что (р , р ) правильно ориентированы, чтобы дать (р Р2). Отсюда следует, что начальными импульсами инверсивного столкновения являются (Р1, р )з, т. е. конечные импульсы первоначального столкновения (рис. 4.8). Можно применить следующую символи- [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология