Уравнение сохранения энергии

Используя уравнение сохранения энергии [c.283]

Объединяя (2.42) и (2.43) с учетом уравнения сохранения энергии и (2.40), найдем [c.63]

Поскольку составной частью прибора РФС является источник рентгеновского излучения, который ионизует образец, этим методом можно определять энергии связывания как валентных электронов, так и электронов оболочки. Обычно используют рентгеновское излучение Ка Mg и А1 с энергией соответственно 1253,6 и 1486,6 эВ. Методом РФС исследовали твердые вещества, газы, жидкости, растворы и замороженные растворы. В случае твердых веществ и замороженных растворов рассчитанные энергии связывания электронов относят к энергии уровня Ферми твердого вещества. Уровень Ферми соответствует высшему заполненному уровню электронного слоя структуры твердого вещества при О К. Уравнение сохранения энергии (16.23) преобразуется к виду [c.334]

Из уравнения сохранения энергии и импульса следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.114]

Рассмотрим поведение отдельной частицы, движущейся в газовом потоке по криволинейной траектории, на основании уравнения сохранения энергии в виде соотношения сил, действующих на частицу в потоке. Сила инерции частицы, определяющая скорость и направление Движения частицы, является равнодействующей от действия сил, действующих на эту частицу, а именно силы тяжести, центробежной силы, поперечной силы, натравленной к центру (эффект Магнуса), и сопротивления движению частицы. Поперечная сила, как известно, возникает при движении в потоке за счет вращения частицы. [c.180]

Предполагая термодинамическое равновесие на поверхности материала так, что Хи,=л ш(Гц,), из уравнения сохранения энергии получаем [c.139]

Уравнения сохранения энергии [c.148]

Для полного аналитического описания этого явления необходимо включить в рассмотрение уравнения сохранения энергии и количества движения системы в переходном режиме. В результате получают систему нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных, прямое решение которых невозможно, за исключением тривиальных случаев. [c.115]

При рассмотрении работы трубопроводных систем с включенными в них насосами (вентиляторами) удобно пользоваться уравнением сохранения энергии (уравнение Д. Бернулли) в системе СИ, записанным для 1-го и 2-го сечений потока [c.23]

Напишем уравнение сохранения энергии для струйки [c.134]

Составим дифференциальное уравнение сохранения энергии для движущейся частицы сжимаемой среды. Согласно первому закону термодинамики подведенное к телу тенло идет на повышение его внутренней энергии и на совершение работы деформации [c.69]

Скорость изменения энергии в объеме V равна мощности действующих сил плюс скорость потока энергии через границу 5. В результате получаем уравнение сохранения энергии в фиксированном объеме V [c.112]

Эти уравнения могут быть решены совместно стандартными числовыми методами. Если реактор адиабатический, то теплообмен с окружающей средой отсутствует и [уравнение сохранения энергии примет вид [c.111]

Тогда согласно первому закону термодинамики выполняется уравнение сохранения энергии, составленное на 1 кг топлива [c.110]

Преобразуем теперь уравнение сохранения энергии с учетом балансных соотношений ( ). Так как предполагается, что парогазовая смесь подчиняется закону состояния идеальных газов, можно записать [c.40]

Запишем уравнение сохранения энергии для парогазовой смеси совместно с уравнением неразрывности, допуская конвективный теплообмен к поверхности, разделяющей парогазовое пространство и охлаждающую среду [c.54]

Проделаем теперь линейные преобразования (2.4.3), сложив уравнения сохранения массы (уравнения 1), 2), 4)) и уравнения сохранения энергии (уравнения 3), 5), 7)), и рассмотрим два полученных уравнения совместно [c.55]

Поверхность теплообмена. Запишем уравнение сохранения энергии для стенки труб, разделяющих паро-газо-жидкостное пространство и охлаждающий агент, вводя обычно применяемое допущение [5] об отсутствии теплового потока, определяемого теплопроводностью, вдоль оси труб. [c.65]

Охлаждающая среда. Запишем уравнение сохранения энергии для пространства хладагента [c.67]

Уравнения сохранения энергии для хладагента и стенки труб для зоны охлаждения и зоны конденсации совмещены в б) и [c.87]

Составление математической модели реактора. Уравнения кинетики протекающих в реакторе реакций. Уравнения гидродинамики, уравнения сохранения энергии и уравнения состояния. [c.177]

Ф и г. 7.6. Система координат для уравнения сохранения энергии теплового излучения вдоль некоторого направления. [c.246]

Уравнение сохранения энергии (Г.37) [c.16]

Воспользовавшись уравнениями (10) и (34), представим записанное выше уравнение сохранения энергии в виде [c.27]

Г. Упрощение уравнения сохранения энергии и уравнения диффузии в случае мономолекулярной реакции в бинарной смеси. Соотношения (7) и (8) определяют 2Л дифференциальных уравнений, поэтому исследование структуры волны горения в общем случае весьма сложно. Если же имеет место только одна химическая реакция [т. е. в уравнении (1.8) М =11, то формула (7) определяет [c.146]

Формально уравнение (22) может быть выведено из условия сохранения энергии на поверхности конденсированной фазы, заданного уравнением (1.61), и уравнений сохранения энергии в газе и конденсированной фазе [нанример, уравнение (5.9)]. [c.282]

QF — стандартный тепловой эффект реакции в газе, отнесенный к единице массы горючего). Уравнение (105) является наиболее удобной для данного случая формой уравнения сохранения энергии. [c.371]

Уравнения сохранения энергии и сохранения компонентов могут быть записаны в виде (см. (1.44) и (1.45)) [c.385]

Структура потока и пламени. Потоки Qf , которые входит в уравнение теплового баланса, вычисляются но расходу через границы зоны и по удель[юй энтальпии газов при температуре в зоне. Расход газа и модель горения должны быть определены заранее. Этого можно добиться одиим из трех способов из физических представлений, с помощью простых математических моделей для описания турбулентного пламеии [12, 13] или с применением подробных математических моделей на основе уравнений сохранения энергии, массы, импульса и баланса частиц. Дальнейшее развитие зонного метода как полезного инструмента для расчета потока во многом будет зависеть от прогресса в определении структуры потока и пламени в топках по их производительности и расчетным параметрам. [c.120]

Уравнение сохранения энергии (в данном случае переноса тепла) при наличпи фазовых переходов имеет вид [c.156]

Второе условие связи насоса с водопроводом вытекает из уравнения сохранения энергии, заннсанного для ссчрний, находящихся на уровнях О—О н А—Л [c.25]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сеченпи камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потерп полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положенпе возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком унлотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями. [c.505]

Так как скорость химической реакции является экспоненци альной функцией температуры, то очевидно, что конверсия исход ных веществ сильно зависит от переноса теплоты от стенки реактора или к ней, а также от количества теплоты, выделяющейся в процессе реакции. Если можно пренебречь изменениями температуры вдоль радиуса трубы, подход к проблеме теплопереноса может быть достаточно простым. Возвращаясь снова к рис. 21, мы можем написать уравнение сохранения энергии для выбранного элемента. Принимаем площадь поверхности стенок, отнесенную к единице длины реактора, равной = 2AJR. Количество теплоты, отдаваемой в окружающую среду, равно [c.110]

Теория рециркуляции и повышение оптимальности химических процессов (1970) -- [ c.177 ]

Разделение воздуха методом глубокого охлаждения Том 1 (1964) -- [ c.13 , c.14 ]

Разделение воздуха методом глубокого охлаждения Том 1 Издание 2 (1973) -- [ c.11 , c.12 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология