Импульс начальный

И. Воспламенение. Для воспламенения исходных горючих материалов необходим начальный энергетический импульс. Различают два способа воспламенения самовоспламенение и зажигание. Тепловое самовоспламенение возникает при экзотермической реакции и нарушении теплового равновесия, когда выделение теплоты при химической реакции становится больше теплоотдачи. При медленном протекании реакции окисления теплота успевает отводиться в окружающее пространство и температура в зоне реакции окисления лишь немного выше температуры окружающей среды. При быстром протекании экзотермических реакций теплота не успевает отводиться в окружающую среду и температура в зоне реакции начинает повышаться. По мере нагревания реагирующих веществ скорость реакции быстро увеличивается, а вместе с этим возрастает и скорость выделения теплоты. Одновременно растет и скорость теплоотдачи, но медленнее, чем скорость выделения теплоты. Выделение теплоты возрастает с повышением температуры по экспоненциальному закону (уравнение Аррениуса). [c.30]

Итак, с одной стороны, мы совершенно произвольным образом выбирали направления в шюскости х — у, располагая поле вдоль оси X и создавая ц/2-импульсом начальную намагниченность образца вдоль оси у. С другой стороны, возвращаясь после импульса в лабораторную [c.112]

В двух опытах, проведенных при 415° С, обнаружен сравнительно интенсивный обмен в начале опыта с последующим снижением до нуля, при сохранении высокой активности образца (89 400 импульсов начальная и 41 900 импульсов конечная активность после 360 мин ведения опыта). [c.74]

Рис. 2.29. Диаграмма в к-про-странстве включает плоскость (2.35), которая пересекает сферу Ферми, в результате чего появляется диск начальных состояний, обуславливающих прямые переходы с поглощением фотона с энергией кр, к ш и кр (значения импульса на поверхности Ферми) соответствуют минимальному и максимальному значениям импульса начального состояния 1 — сфера Ферми 2 — диск разрешенных начальных состояний

Давление, прн котором возможно разложение ацетилена со взрывом, зависит от начальной температуры, а также от энергии поджигающего импульса. При очень большой энергии импульса (1200 Дж) взрывное разложение ацетилена может наступить и при 65 кПа. С возрастанием начального давления ацетилена требуемая энергия инициирования резко уменьшается (рис. 1). Поэтому в производстве ацетилена должны строго ограничивать давление и температуру ацетилена. [c.21]

В настоящее время предполагают, что начальным импульсом для взрыва могут явиться следующие факторы удар, кавитационные явления в жидкости, разряд статического электричества, трение твердых частиц взрывоопасных примесей между собой и о стенки аппаратов, присутствие особо реакционноспособных веществ (озон, окислы азота, неустойчивые органические соединения типа перекисей) и т. п. [c.25]

Однако макроскопические свойства системы могут быть выведены и иным путем — из анализа микроскопических свойств объектов и сил взаимодействия, существующих между ними. Наиболее простой и бесхитростный способ решения такой задачи состоит в том, чтобы, зная исходные данные (начальные условия), решить соответствующее уравнение связи для каждой частицы. Ситуация при этом носит достаточно общий характер — если объекты системы достаточно велики и подчиняются законам классической физики, то необходимо решать уравнения классической механики (Сравнения Ньютона) при знании начальных координат и импульсов каждого объекта если же речь идет о микрообъектах, подчиняющихся законам квантовой механики, то необходимо решать волновое уравнение Шредингера при знании начальных волновых функций и сил взаимодействия. Единственные затруднения такого прямолинейного анализа состоят в том, что, во-первых, число объектов в реальных системах весьма велико (например, при нормальных условиях Т = = 29.3 К, Р = 1 ат, в 1 см содержится N = 2,7-10 молекул — число Лошмидта, что означает необходимость решения 3-2,7-10 8-10 уравнений при 6-3-2,7 х X 10 5-10 значениях начальных условий) и, во-вторых, точные значения начальных условий неизвестны. Поэтому необходим иной подход [11]. [c.24]

При импульсном вводе пользоваться начальной концентрацией неудобно. Пусть количество индикатора, введенного при т = О в форме мгновенного импульса в поток G, есть g концентрация индикатора в выходном потоке ко времени т пусть равна С-Тогда количество выходящего в момент от т до t -f- dx индикатора есть G dx. Это же количество можно выразить и иначе. [c.106]

Мгновенному импульсу трассирующего вещества на входе реактора (при X = 0) соответствует начальное условие [c.208]

Для дальнейшего увеличения энергии импульса его усиливаю в многокаскадной последовательности лазерных усилителей, в которых площадь поперечного сечения увеличивается, от начального каскада к конечному. При диаметре резонатора конечного каскада 10-30 см [c.99]

Линейная динамическая система со многими входами и выходами характеризуется матрицей весовых функций К (i), причем элемент Kfj t) этой матрицы определяется как функция отклика системы на i-м выходе при подаче на /-й вход единичного импульса в начальный момент времени при условии, что все остальные возмущения равны нулю (см. 5.4). В соответствии с принципом суперпозиции для линейных систем связь между входными функциями Ui(i), .. . , uXt) и выходными функциями J/i(i), [c.254]

Пусть в начальный момент времени i=0 в проточную зону первой ячейки импульсом введено объемных единиц индикатора, т. е. концентрация в первой ячейке в момент =0 есть х (0) = = вп/ 11- Начальные условия для остальных ячеек системы примут вид [c.383]

Выходящей из псевдоожиженного слоя газ захватывает частицы сыпучего материала и выносит их в пространство над псевдоожиженным слоем. С увеличением скорости газа масса выносимого из слоя материала возрастает. Часть крупных частиц, вынесенных из кипящего слоя, может возвратиться обратно, осев под действием силы тяжести. Как более мелкие, так и крупные частицы, получившие большой начальный импульс, будут перемещаться [c.366]

Постоянства подачи полученного пропиточного раствора в реактор 11 достигают путем сброса излишнего раствора в буферную емкость 8. При этом клапаном 7 управляет регулятор постоянства подачи 9, получающий импульс от ротаметра 10. Раствор из емкости 8 используют в начальный период заливки реактора. Для регулирования уровня пропиточного раствора в реакторе используют дифференциальный манометр 16, импульс от которого поступает во вторичный прибор 17 (регулятор уровня), управляющий клапаном 18 на линии отвода отработанного пропиточного раствора. Пневматическое перемешивание массы осуществляют воздухом с помощью коллектора 19. Давление воздуха на входе в коллектор, обеспечивающее требуемый для перемешивания расход, поддерживает регулятор 20, получающий импульс от манометра 21 и воздействующий на клапан 22 подачи воздуха. [c.202]

Параметр М связывает перепад давления, вызывающий течение в отводе из начальной части коллектора, с импульсом жидкости (в направлении оси коллектора) в той же точке [c.163]

Рис. 3.1. Задание начальных координат и импульсов атомов при моделировании реакции рекомбинации А + В + С- АВ + С

Расчет начальных импульсов молекулы проводится в несколько этапов. [c.68]

Численный расчет классических траекторий движения многоатомной молекулы даже для современных быстродействующих ЭВМ является трудоемкой задачей. Поэтому необходимы эффективные численные процедуры выбора распадных траекторий. В случае моделирования распада многоатомной молекулы возникает проблема выбора начальных условий для расчета траекторий, ибо случайная выборка импульсов и координат в фазовом пространстве большой размерности, достаточная для дальнейшего статистического усреднения, неосуществима, так как пришлось бы рассчитывать слишком большое количество траекторий. Для преодоления этой трудности необходимо так задавать начальные условия, чтобы выбранные траектории большей частью приводили к распаду молекулы и равномерно заполняли фазовый объем, соответствующий распаду молекулы по заданному каналу. [c.71]

Рост компонента М , параллельного Но, определяется продольным временем релаксации Ть Убывание вращающегося компонента 1Аху, перпендикулярного Но, определяется поперечным временем релаксации Т2 и неоднородностью постоянного магнитного поля ДНо в объеме образца. Если расположить ось приемной катушки, содержащей образец, перпендикулярно Но, то вращающийся компонент Мосу наводит в ней э.д.с., спадающую во времени по экспоненциальному закону с характеристическим временем 1/т2 = у АЯоЧ-+ 1М- Огибающая этого процесса наблюдается на экране осциллографа, временная развертка которого запускается одновременно с началом импульса. Начальная амплитуда будет максимальной при отклонении вектора ядерной намагниченности за время действия импульса на 90° от направления поля. Этот способ пригоден для измерения только достаточно коротких времен Тг (т. е. [c.220]

Рис. 2.1. Иллюстрация пиои-нуклоиного рассеяния здесь р к д — 4-импульсы начальных нуклона и пиона, р и. д — конечных

Важной чертой ядерного поглощения пионов является его необычная по ядерным масштабам кинематика пион передает ядру большую энергию и малый импульс. Рассмотрим для примера поглощение покоящегося пиона одним связанным нуклоном. Этот нуклон в конечном состоянии, с точностью до малых поправок на связь, имеет кинетическую энергию Тх = р /2М = т,с. Соответствующий импульс р (2гПяМ) = 500 МэВ/с, по закону сохранения импульса, равен импульсу начального связанного нуклона. Это значение р вдвое превышает ядерный ферми-импульс рг, так что в импульсном внутриядерном распределении оно встречается с малой вероятностью. В результате однонуклонный механизм подавлен, и процесс поглощения преимущественно включает два или более нуклонов для распределения недостающего импульса. [c.285]

В ПОЛОСТЬ к импульсного реле, из которой через штуцер 9 передается по соединительной трубке в камеру Б клапана ПКК-40МС. Если контролируемое давление Я превысит усилие, создаваемое настроечной пружиной клапана ПКК-40МС, то последний сработает, как это описано выше. В случае, если контролируемое давление Н" окажется ниже установленного предела, то уменьшится давление в подмембранной полости реле М, соединенной с газопроводом за регулятором штуцером 12. Под действием пружины 6 мембрана 5 реле опустится и, нажав на шток 3, отожмет золотник 2 от седла. При этом импульс начального давления Л (до регулятора) через штуцер 11 поступит в полость К, а из нее через штуцер 9 и соединительную трубку в камеру Б клапана ПКК-40МС, который сработает так же, как и при повышении контролируемого давления. [c.162]

Наиболее прост для анализа случай, когда Тразр Тд, Тразр<Стпог-При этом гибель атомов начинается практически лишь после прекращения импульса разряда и можно рассматривать два параллельных процесса — поглощение атомов и их рекомбинацию, — идущих при созданной импульсом начальной концентрации атомов [Л]о. [c.8]

Принципиальная схема действия АСПВ показана на рис. 24. Индикатор /, обнаружив импульс взрыва в начальной стадии его развития, посылает сигнал через усилитель 2 и электрическую цепь 3 на взрывоподавитель 4, при срабатывании которого огнетушащий состав впрыскивается в полость защищаемого аппарата. Время срабатывания всей АСПВ складывается иа времени срабатывания отдельных ее узлов [c.176]

Смесь твердого ацетилена с жидким кислородом можно взорвать толчками газа (как это делал В. Поллитцер ) ввиду высокой чувствительности ее к начальному импульсу давления. [c.55]

Поэтому для того, чтобы перейти к сечениям, необходимо вероятность Р разделить на начальный поток и умножить на число конечных состояний в фиксированном энергетическом интервале для фиксированного диапазона углов 0. При плотности потока VilT для дифференциала конечного импульса число конечных состояний в телесном угле ( 0 [c.61]

Конечность импульса р в силу закона сохранения можно учесть введением дельта-функции Дирака 6[Е — Е,-], где Е , Е — начальная и конечная энергии соответственно. Обозначив PjjT, = Р, P kiij = Р, где Р, Р — вероятности перехода соответственно для прямого и обратного процессов, и (Sijki = о, < huj = где а, а — сечения соударения соответственно для прямого и обратного процессов, имеем для прямого процесса [c.61]

Теоретическое решение задачи о выравнивающем действии сеток (плоских решеток) было дано Колларом в 19,39 г. [167]. Рассматривая одномерную задачу, он применил теорему импульсов к потоку с небольшой начальной неравномерностью распределения скоростей по сечению прямого канала, т. е. состоящему из двух трубок тока с разными начальными скоростями и проходящему через распределительную решетку (сетку) постоянного по всему фронту сопротивления (равномерного живого сечения). На основе этого им получена связь между отклонениями скоростей от среднего по сечению значения [c.10]

В книге [Field,1982] (разд. 3.3.6.) показано, что значерше максимального давления и максимальной скорости роста давления взрыва пылевзвеси конкретного вещества можно определить, используя камеру Хнртманна, в которой происходит распыление вещества. Значение давления в начальный момент взрыва в камере Хартманна немного превышает атмосферное давление -инициирующий импульс сжатого воздуха предназначен для рассеивания частиц пыли. Если давление в начальный момент времени Tj составляет Р], то максимальное давление взрыва к моменту Т2 составит [c.265]

Рассмотрим теперь процедуру задания начальных координат и импульсов атомов А, В, С, предназначенную для усреднения рассматриваемых столкновений по различным конфигурациям атомов в области трехчастичного взаимодействия. Будем предполагать, что атомь В и С находятся в сфере радиусом Яд , описанной вокруг атома А (рис. 3.1). Положение атомов В и С относительно атома А можно разыгрывать с помощью трех случайных чисел Ь, Ь, з, равномерно распределенных на отрезке (0,1) [c.65]

С помощью этой модели можно вычислять функцию распределения по максимальным временам спонтанного распада, которая является детальной кинетической характеристикой мономолекулярной реакции [406]. Максимальным временем спонтанного распада называется временной интервал между двумя последовательными прохождениями траекторией окрестности активированного комплекса с последующим необходимым распадом. За это время часть распадной траектории Г должна пройти область фазового пространства, соответствующую возбужденной молекуле, а затем возвратиться к области активированного комплекса, но уже с такими направлениями импульсов, которые непосредственно ведут к распаду молекулы. Максимальное время спонтанногг аспада является случайной величиной, так как начальные условия выбираются случайно. Функция распределения 1 т) этой случайной величины может быть определена при статистической обработке результатов моделирования. Используя эту функцию, можно получить константы скорости распада при различных видах активации молекулы. [c.72]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология