Тангенс угла диэлектрических потерь и частота

Диэлектрические потери. В переменном электрич поле ориентация по полю полярных молекул (или полярных звеньев макромолекул) отстает по фазе от вектора напряженности приложенного поля на угол 8 В зависимости от соотношения между т и циклич частотой поля ш диэлектрич проницаемость меняется от е (при сот 1) до (при сот 1) При (ВТ я 1 значение г заметно зависит от частоты и т-ры и наблюдается значит поглощение энергии поля, к-рая превращается в тепло Диэлектрич проницаемость в этом случае характеризуется комплексной величиной е = е — (1-мнимая единица) Действительная часть соответствует диэлектрич проницаемости Д, мнимая часть е -коэф диэлектрич потерь Отношение г /г = tg5 наз тангенсом угла диэлектрич потерь, оно численно [c.108]

Волновод в форме стержня из диэлектрика. Волновод в форме стержня известен в оптике как светопровод. Диэлектрическая проницаемость материала стержня превышает диэлектрическую проницаемость среды, окружающей стержень, так что волны СВЧ (или света), проходя по стержню, испытывают многократные отражения под углами, превышающими критический угол 0с- В результате имеет место полное внутреннее отражение и энергия не рассеивается в окружающее пространство. Существует критическая частота ниже которой энергия рассеивается в окружающее пространство. В области / > /с такое рассеяние отсутствует, и в идеальном диэлектрике (е" == 0) волна распространяется без затухания. Практически диэлектрик имеет конечное значение тангенса угла потерь, т. е. колебания в нем затухают. Для волн типа ТМоп в диэлектрическом стержне радиуса а и с параметрами [c.48]

В температурно-частотном диапазоне, где сог=1, между приложенным в данный момент напряжением и ориентационным моментом, точнее вектором электрического смешения, наблюдается сдвиг фаз, в результате которого момент следует за приложенным напряжением с некоторым запаздыванием. Этот сдвиг фаз является результатом рассеивания части энергии в виде теплоты. Величину сдвига фаз принято характеризовать углом 6. Так как энергия, которая рассеивается в единице объема диэлектрика в виде теплоты (диэлектрические потери), пропорциональна частоте поля и то угол б обычно называют углом диэлектрических потерь. Качество диэлектрика характеризуют тангенсом угла потерь или коэффициентом потерь е" = е 1 5, где е — диэлектрическая проницаемость данного материала. [c.249]

Дипольная поляризация диэлектрика сопровождается потерей электроэнергии в виде тепла из-за трения, возникающего между молекулами и звеньями высокомолекулярных цепей. В переменных полях переориентация их происходит дважды за один период. Поэтому потери энергии в диэлектрике тем больше, чем больше частота. Они характеризуются удельной мощностью, выделяющейся при данной частоте в единице объема диэлектрика — тангенсом угла потерь 6). Углом диэлектрических потерь б называют угол, дополняющий до 90° угол сдвига фазф между током и напряжением в емкостной цепи. В идеальном диэлектрике угол в = О , и tg 6 = О [69, стр. 74]. [c.382]

Емкостные методы связаны с тем, ято диэлектрическая проницаемость диэлектрика зависит от воздействия электрич. поля, создающего поляризацию — смещение и ориентацию электронов и ионов. Количественной характеристикой поляризации служит ее вектор. Различают поляризацию упругую (без тепловыделения) и релаксационную (с тепловыделением). Последняя может быть дипольно-релаксационной, ионно-релаксационной и электронно-релаксационной. Наличие лишь одной электронно-релаксационной поляризации приводит к наинизшему значению диэлектрич. проницаемости е (для неполярных жидкостей, обычно ниже 2,5), близкому к квадрату показателя преломления света, Дипольно-релакса-ционная поляризация, присущая полярным диэлектрикам, характеризуется гораздо более высокими значениями е для воды е в десятки раз выше, чем для неполярных жидкостей. С возрастанием темп-ры е полярного диэлектрика вначале увеличивается, проходит через максимум и затем постепенно снижается. Наивысшее значение е=е, имеет в постоянном электрич поле. С увеличением частоты, но при небольших ее значениях, диполи успевают ориентироваться в соответствии с переменным полем, и диэлектрич. проницаемость остается почти постоянной — близкой к Ец. Дальнейшее увеличение частоты приводит к тому, что диполи уже не успевают следовать за полем, ориентировка их осуществляется с постепенно уменьшающейся амплитудой, диэлектрич. проницаемость снижается и при неограниченном возрастай I частоты стремится к минимальному значению е ,. обусловленному лишь электронно-релаксационпои поляризацией. Диэлектрик, помещенный в переменном электрич. поле, нагревается за счет диэлектрич. потерь, обусловленных поляризацией, активным сопротивлением, неоднородностью структуры и ионизацией. Общей количественной характеристикой служит угол диэлектрич. потерь б (или тангенс этого угла), к-рый дополняет до 90° угол сдвига фаз между током и напряжением, приложенным к конденсатору, между обкладками к-рого находится данный диэлектрик. При отсутствии активного сопротивления 6=0, а при отсутствии емкостного 6=90°. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология