Критический угол

Рис. 2.17. Два критических угла полного отражения при паденпн пучка продольных волн а — первый критический угол для головной волны К 6 — второй критический угол для поверхностной волны R (схема)

Как уже упоминалось, при падении поперечной волны существует третий критический угол р ". Для стали он равен 33,5 . При углах больше критического коэффициент отражения для продольной волны обращается в нуль, а для поперечной по модулю равен единице. Однако при этом изменяется его фаза, в результате чего -возникает явление незеркального отражения. Смещение энергии вдоль поверхности необходимо учитывать при расчете амплитуды отражения от дефектов вблизи поверхности ОК (см. 2.2). [c.41]

При увеличении угла падения р продольной волны углы преломления и a будут также увеличиваться и при некотором значении P pi (первый критический угол) продольные волны будут распространяться по поверхности, не проникая в глубь второй среды (рис. 5, б). При дальнейшем увеличении угла р наступает момент, когда поперечная волна начинает скользить вдоль поверхности раздела (a = 90°). Тогда угол падения Р ра называется вторым критическим углом (рис. 5, е). В случае падения продольной волны на границе раздела органическое стекло — углеродистая сталь, углы P pi и р рг равны соответственно 28 и 59°. Поэтому при контроле поперечными волнами угол р в зависимости от толщины металла выбирают равным 30—56°. [c.12]

Как отмечалось в разд. 1.1.3, наиболее распространенный способ возбуждения поперечных волн в изделии — с помощью преобразователя с призмой, угол которой лежит между первым и вторым критическими углами (см. табл. 1.2). Для границы органическое стекло (плексиглас) -сталь первый критический угол падения продольной волны в плексигласе равен 27,5°. При этом угол преломления для продольной волны 90°, а для поперечной Ut = 32°. Второй критический угол Р = Р" = [c.44]

Прохождение света через оптическое волокно показано на рис. 7.7-7. Когда свет достигает световода, часть его проходит, а часть — полностью отражается. Чтобы происходило полное отражение света, необходим критический угол в и показатель преломления сердечника п должен быть выше, чем показатель преломления оболочки П2- Показатель преломления стеклянного сердечника составляет примерно 1,6, а стеклянной оболочки — около 1,5. Для измерений [c.506]

Критический угол в определяется численной апертурой NA) световода. МА зависит от показателя преломления сердечника пх и оболочки пг [c.507]

Рис 2.12. Граница раздела плексиглас — сталь, продольная волна падает в плексиглас в — жидкий контакт б — твердый контакт в — продольная волна из плексигласа на воздух I — критический угол продольной волны 27.6° П — критический угол поперечной волны ST.S III — падающая продольная волна в плексигласе /V —продольная волна а плексигласе V — поперечная волна в стали VI — поперечная волна в плексигласе [c.45]

Для значений превышающих критический угол наклона выведены следующие соотношения [5, 10] [c.279]

Граница твердого тела. Когда распространяющаяся в твердом теле продольная или поперечная вертикально поляризованная волна падает на его поверхность, возникают две отраженные волны продольная и поперечная. Рассчитанные значения углов и коэффициентов отражения (по амплитуде) для продольной волны в стали и алюминии показаны на рис. 1.19, а для вертикально поляризованной поперечной волны - на рис. 1.20. При падении на поверхность поперечной волны существует третий критический угол. При нем продольная отраженная волна сливается с поверхностью (становится неоднородной) и отражается одна поперечная волна. Для стали этот угол р = ф =33°, для дуралюмина-29,5°. [c.45]

При углах, больших нуля, но меньше критических 0 и ф в испытываемом материале создаются как продольные, так и поперечные волны, и в этих условиях проведение контроля нежелательно. Искатели, излучающие поперечные волны, для контактных методов изготовлены из пьезоэлектрического элемента, смонтированного на призме из метакрилата или другого пластика, так что угол падения продольной волны на поверхность исследуемого материала превышает критический угол 0. Углы призмы в основном выбираются так, чтобы получить углы преломления в испытываемом материале, равные 45, 60 и 70°. [c.308]

Материал Область пропускания, мкм Показатель преломления (Ш) при 10 мкм Критический угол (В ), град Положительные характеристики Отрицательные характеристики [c.255]

Второй критический угол существует, когда падает продольная волна и i<. t. Он соответствует условию слияния с поверхностью превращения в неоднородную) преломленной поперечной волны, т е. "=ar sin( / /). [c.39]

НИЙ под углом, который быстро растет с возрастанием угла падения. Одновременно в алюминии образуется слабая поперечная волна (четверть круга справа внизу) с максимумом при 20°. Угол падения 13,56° — это так называемый граничный угол продольной волны или первый критический угол, так как при углах больше этого продольная волна в алюминии исчезает. Но вместо нее появляется более сильная поперечная волна в области углов от 30 до 90°, если угол падения возрастает [c.43]

Рассмотрим захват и отражение капель цилиндром (рис. 13.22). Сплошной линией показаны траектории подходя-1ЦИХ капель. Вдали от цилиндра капли движутся прямолинейно, поскольку на расстояниях 2> к электрическое поле и поток жидкости практически однородны. На расстояниях 2 < к появляется составляющая силы, параллельная плоскости электрода, поэтому на расстояниях г<к/2 от сетки траектории заметно отклоняются от прямых. При г<Ес/Ке капли попадают в область возмущения, вносимого сеткой, и скорость жидкости снижается от скорости невозмущенного потока до нуля на поверхности сетки. На границе области возмущения линии тока искривляются, но абсолютная величина скорости еще близка к поэтому происходит изменение направления движения капли, и она несколько смещается вниз по потоку, приближаясь к цилиндру. Однако вблизи цилиндра скорость падает, и капля под действием электрической силы осаждается на цилиндре. Пунктирной линией показаны траектории движения отраженных капель. Существует критический угол такой, что для любого е>0 после перезарядки в точке 0 + е) капля остается в зоне фильтрования и уходит вверх против потока, а после перезарядки в точке (Кс, 9сг е) -- покидает зону и уходит вниз по потоку. Для траекторий отраженных капель при 0 > 0 наблюдается значительное искривление траекторий. Таким образом, возле сетчатого электрода возникают два встречных потока разноименно заряженных капель повышенной объемной концентрации. Эти капли могут интенсивно взаимодействовать друг с другом, что приводит к увеличению частоты столкновения и укрупнению капель. Учет этого эффекта довольно сложен и требует решения кинетического уравнения для распределения капель не только по размерам, но и по зарядам. Если этим эффектом пренебречь, то получаемый коэффициент уноса (идеальный коэффициент) будет несколько завышен. [c.346]

Для поперечных волн имеется третий критический угол падения, при котором продольная волна превращается в неоднородную [c.207]

Эффективность регистрации трековых детекторов зависит от угла падения частицы на диэлектрик. При скользящем падении повреждения создаются вблизи поверхности, и при последующем травлении трек не проявляется. Критический угол зависит от типа диэлектрика, технологии травления, удельных потерь энергии частицей. Эффективность регистрации близка к 1 при углах падения менее критического и резко спадает до О при угле более критического значения. Наиболее высокую эффективность имеют фосфатные стекла ("0кр 30- 40 ), слюда (т )кр приближается к 90°) и пленочные материалы типа лавсана. В свинцовом стекле, содержащем более 60% окиси свинца, треки осколков выявляются лишь при угле падения, близком к нормали ("дкр близко 0°) [2]. [c.94]

Итак, понятие о минимальное значении os 0 ведет к представлению о критическом угле смачивания 0с. Критический угол смачивания-— это такой краевой угол, косинус которого имеет минимальное значение. [c.40]

Если одна или обе среды — твердые тела, то из закона синусов (1.24) вытекает возможность существования нескольких критических углов. Для твердой нижней среды существует два таких угла. Первый критический угол существует, когда падающая волна продольная и i . i. Он соответствует условию слияния с поверх-1юстью (превращения в неоднородную) преломленной продольной волны, т. е. = ar sin (с//с ). В 1.1 отмечалась возможность возбуждения при несколько меньшем угле на слабонагруженной поверхности головной волны. Практически эта волна совпадает с неоднородной продольной волной. [c.39]

Третий критический угол существует, если из твердого тела на его границу падает поперечная волна. Поскольку t<. i, при угле " =ar sin(ii/ii) продольная отраженная волна сольется с поверхностью и станет неоднородной. [c.39]

Как рассчитать критический угол и глубину проникь[ове-иия для системы германий — аморфный оксид германия [c.147]

Волновод в форме стержня из диэлектрика. Волновод в форме стержня известен в оптике как светопровод. Диэлектрическая проницаемость материала стержня превышает диэлектрическую проницаемость среды, окружающей стержень, так что волны СВЧ (или света), проходя по стержню, испытывают многократные отражения под углами, превышающими критический угол 0с- В результате имеет место полное внутреннее отражение и энергия не рассеивается в окружающее пространство. Существует критическая частота ниже которой энергия рассеивается в окружающее пространство. В области / > /с такое рассеяние отсутствует, и в идеальном диэлектрике (е" == 0) волна распространяется без затухания. Практически диэлектрик имеет конечное значение тангенса угла потерь, т. е. колебания в нем затухают. Для волн типа ТМоп в диэлектрическом стержне радиуса а и с параметрами [c.48]

Стьпсовые соединения со значительным непроваром могут использоваться для оценки свойств металла шва в условиях присутствия непровара. Путем испьггания их на изгиб, например по трехточечной или четырехточечной схеме, можно определить критический угол 0 , при котором наступает разрушение шва (рис.4.3.4,г). Ог этого интегрального деформационного критерия 0 можно перейти к средней разрушающей деформации е р р, через 8.5 р, как указано на рис. 4.3.4, д. Измеряемая база Б должна располагаться в средней части ширины образца В (рис. 4.3.4, б). Для обеспечения условий плоской деформации необходимо, чтобы В было не менее 2,5 И. Размер базы Б не должен превышать 0,25...0,3 Л. [c.60]

Будем увеличивать угол падения a , начиная от 0. При некотором угле пкр, который называется первым критическим углом, угол преломления продольной волны Р становится равным л/2 и в среде II возникает только поперечная волна. При дальнейшем увеличении угла падения достигается второй критический угол ггкр, когда угол преломления поперечной волны становится равным я/2. При этом и больших углах щ в среде II от-18 [c.18]

При увеличении угла падения а продольной волны L углы риу также увеличиваются и при некотором значении а = акр1 (первый критический угол) преломленные продольные волны распространяются по поверхности, не проникая в глубь среды П (рис. 25, в). При дальнейшем увеличении угла падения до кр и (второй критический угол) по поверхности распространяются преломленные сдвиговые волны (рис. 25, г). [c.61]

Излучение из объема адсорбента нри углах падения, превышающих критический угол по отношению к иоверхности, будет полностью отражаться внутрь материала. Пучок ИК-излучения еще будет полностью отраженным, если поверхность адсорбента покрыта веществом с меньшим коэффициентом преломления и частота излучения не совпадает с частотой поглощения адсорбированного вещества. При совпадении частот излучения и поглощения излучение поглощается и может быть получен спектр, очень напоминающий обычный снектр пропускания адсорбента. Таким способом Харрик получил полосы поглощения валентных и деформационных колебаний С — Н углеводородов, адсорбированных на германии. Взаимодействие излучения с адсорбатом увеличивалось при многократном отражении пучка от поверхности. Этот метод ограничивается твердыми материалами, которые прозрачны при значительной толщине, и наиболее эффективен для образцов с высокими коэффициентами преломления. Для этих исследований наиболее пригодны германий, кремний и галогениды серебра. [c.61]

Знание vглa, заключенного между направлениями лучей в воздухе и в пластмассе, очень удобно для графического представления оптических свойств. Этот лтол не может быть менер 90° плюс критический угол (см. стр. 1. .= ). [c.181]

Если 1 X 1 >- 1, то имеется некоторый критический угол 0 между пит (определяемый формулой os 20 = 1/Х), для которого гидродинамический момент Г [определенный уравнениями (5.17) и (5.32)] равен нулю. Тогда вдали от стенок молекулы стремятся установиться точно под этим углом. Вблизи стенок, поскольку молекулы должны удовлетворять заданным граничным условиям, их ориентация постепенно меняется. Это происходит в некотором переходном слое толщиной е YК1цз, где К — упругая постоянная, т] — средняя вязкость, as — градиент скорости. Этот случай показан па фиг. 5.6, а для простого потока с градиентом скорости. Несколько более сложный случай ламинарного потока между фиксированными стенками показан па фиг. 5.6, б. [c.208]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология