Электрический вектор

Рис. 33. Падающее излучение и рассеянное излучение (12 и иУ компоненты электрического вектора падающей монохроматической неполяризованной световой волны

Поляризация флуоресценции. Важной характеристикой фотолюминесценции является поляризация флуоресценции. Каждую молекулу можно рассматривать как колебательный контур — элементарный осциллятор, который способен поглощать и испускать излучение не только вполне определенной частоты, но и с определенной плоскостью колебания. Если на вещество падает поляризованный свет, то он преимущественно возбуждает те молекулы, в которых направление колебания осциллирующих диполей совпадает с направлением электрического вектора возбуждающего светового пучка. Поэтому несмотря на то что молекулы в растворе ориентированы хаотично, возбуждению подвергаются лишь те из них, которые обладают соответствующей ориентацией. Если.время жизни возбужденного состояния велико по сравнению со временем, необходимым для дезориентации молекул вследствие вращения, этот процесс дезориентации происходит еще до того, как появится заметная флуоресценция. Если же скорость вращательного движения мала по сравнению со временем жизни возбужденного состояния, то свет флуоресценции испускается до завершения дезориентации. При этом осцилляторы, ответственные за флуоресцентное излучение, ориентированы в той же плоскости, в которой они были ориентированы в момент поглощения, так что флуоресцентное излучение оказывается частично поляризованным. В очень вязких растворителях даже малые молекулы могут сохранять ориентацию за время испускания флуоресценции. Крупные молекулы, такие, как белки, сохраняют свою ориентацию в течение периода времени, который достаточно велик по сравнению со временем испускания флуоресценции, поэтому их флуоресценция частично поляризована. Степень поляризации флуоресценции определяется по формуле [c.56]

Проходящий через любую среду свет претерпевает ряд изменений меняется его интенсивность, спектральный состав, состояние поляризации. Изменение скорости, длины и направления светового луча происходит на поверхностях вхождения света в среду н выхода из нее или в самой среде, если она имеет градиент показателя преломления. Среда называется оптически анизотропной, если параметры светового луча зависят от направления распространения света в среде или ориентации плоскости колебаний электрического вектора относительно среды. [c.254]

Свет называется линейно поляризованным (или плоско поляризованным), если проекция вектора электрического поля на плоскость хОу во времени колеблется по прямой линии. Если вектор электрического поля описывает эллипс, то поляризацию света называют эллиптической, частным случаем которой является волна с круговой поляризацией (электрический вектор описывает окружность). Кроме того, если электрический вектор при своем движении в пространстве вращается как правосторонний винт, то это значит, что существует правая круговая поляризация (в некоторых курсах физики используются прямо противоположные определения). На рис. 17, а приведено пространственное изображение волны с правой круговой поляризацией, на рис. 17, б — с левой круговой поляризацией и на рис. 17, в — результат их сложения — линейно поляризованный луч. Линейно поляризованный свет получается от сложения двух лучей с противоположной круговой поляризацией с одинаковыми интенсивностями и фазами. [c.33]

Теперь перейдем к новой системе координат 5 и т), которые являются главными осями для эллипса, описываемого электрическим вектором (см. рис. IX.1). Так как угол поворота плоскости поляризации есть действительная величина, то имеем для поворота почасовой стрелке [c.194]

Напомним также, что линейно-поляризованный луч может быть получен сложением левого и правого циркулярно-поляризованных лучей. Представим себе (рис. 41), что в моменты времени ть Та, тз электрические векторы правого циркулярно-поляризованного луча имеют направления 6], 62, Ьз, для ле- [c.288]

Рентгенографические, электронографические и нейтронографические исследования атомной и молекулярной структур жидкостей и аморфных тел основываются на анализе углового распределения интенсивности рассеянного рентгеновского излучения, электронов и нейтронов. Рассеяние веществом этих трех видов излучений не одинаково, что объясняется различием их физической природы. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Процесс рассеяния не характерен обычному отражению или преломлению. Рентгеновское излучение, взаимодействуя с электронами, приводит их в колебательное движение. Колеблясь с той же частотой, что и электрический вектор первичной электромагнитной волны, электроны порождают вторичное электромагнитное излучение, распространяющееся во всех направлениях. Интенсивность рассеянного излучения, фиксируемая в некоторой точке, пропорциональна электронной плотности атомов и молекул. [c.26]

Обычный свет состоит из множества лучей, которые имеют случайную относительную ориентацию электрического вектора. В плоско-поляризованном свете (обычно называемом просто поляризованный свет ) электрические поля всех лучей выстроены параллельно, все магнитные поля колеблются в перпендикулярной плоскости. [c.192]

Как показано в разд. 2.3, эти правила выводятся при рассмотрении возможности взаимодействия с электрическим вектором излучения в процессе перехода из исходного в рассматриваемые конечные состояния химических частиц. Часто свойства симметрии участвующих в переходе волновых функций исключают определенные переходы, так что правила отбора дают представление лишь о вероятности перехода, не характеризуя абсолютные интенсивности взаимодействий. [c.40]

Изменяя направление электрического вектора волны е по отношению к направлению потока и, можно экспериментально различить палочкообразные, пластинчатые и сферические частицы при течении золя. [c.44]

Электрические методы используют для изучения структуры пленок, а также для исследования химических реакций в них. Классический метод, разработанный Фрумкиным в 1924 г., заключается в измерении электрического потенци 1ла пленки . В этом методе полярные молекулы рассматривают как диполи, а пленку —как электрический плоский конденсатор. Электрический вектор диполя направлен вдоль геометрической оси длинноцепочечной молекулы. Если в общем случае угол между этим направлением и нормалью равен 0, то электрический момент конденсатора (на 1 см площади пленки), равный произведению заряда q (Кл/см ) на толщину конденсатора й, должен быть равен сумме молекулярных моментов [c.99]

Второй метод, предложенный Фрейндлихом еще в 1922 г., заключается в пропускании сквозь пленку плоскополяризованного луча света. При этом возникает эллиптичность поляризации, характеризуемая отношением двух взаимно перпендикулярных электрических векторов, и тем большая, чем больше толщина пленки (или слоя измененного состава в растворах ПАВ). На этом основан современный метод измерения толщины пленки — эллипсометрия [7]. [c.101]

Так как поле в проводнике ограничено тонким поверхностным слоем, то постоянную интегрирования А нужно принять равной нулю, в противном случае при увеличении z, т. е. при удалении от поверхности в глубь проводника, Е х росло бы до бесконечности. Переходя от амплитуды электрического вектора к его полному комплексному выражению, получаем [c.356]

Таким образом, по мере проникновения в глубь проводника фаза электрического вектора и плотности тока изменяются линейно, а их амплитуды Ве Р и оВе-Р убывают по экспоненциальному закону. При этом основную часть тока можно считать сосредоточенной в поверхностном слое толщиной [c.356]

Различают два типа световых волн, падающих на пленку электромагнитная волна, электрический вектор которой лежит в плоскости падения (р-поляризация), и волна, электрический вектор которой перпендикулярен плоскости падения (s-поляризация). Все остальные являются суперпозицией этих двух. Соответственно и оптическая отражаемость может быть двух типов и Dp. [c.111]

В разд. 20.1 было отмечено, что электрон в атоме может иметь две ориентации спина по отношению к направлению магнитного поля или же две ориентации вектора момента количества движения по орбитали. Зти два направления, обозначаемые 4-и —7г соответственно, образуют, как принято называть, дублет. Такой дублет связан со спиновым квантовым числом 7г. Отсюда следует, что протон и нейтрон могут составить электрический зарядовый дублет. Высказывалось предположение, что нуклону внутренне присущ электрический заряд, по величине равный -f /г (в единицах е) и вектор электрического заряда, по величине равный 7г, способный принимать две ориентации (но не в обычном трехмерном пространстве, а в некотором абстрактном пространстве), и, таким образом, он или вносит вклад Н- 72 в окончательный заряд, что дает протон, или вносит вклад — /2, что дает нейтрон. Согласно этому представлению, протон и нейтрон образуют два состояния электрического зарядового дублета некоторого нуклона с присущим ему зарядом -Ь /з и электрическим вектором 72- Аналогичным образом антипротон и антинейтрон образуют два состояния антивещества соответствующего типа — антинуклона с внутренне присущим ему зарядом— /2 и электрическим вектором 7г. [c.595]

Известен и ряд других зарядовых дублетов, отвечающих двум компонентам электрического вектора (называемого также изотопическим спином). Кроме того, как показывают данные таблиц, приведенных в последующих разделах, имеется ряд зарядовых триплетов — групп из трех частиц с весьма близкими свойствами, за исключением электрического заряда ( + 1, О и—1). Эти зарядовые триплеты можно считать тремя состояниями одной частицы с электрическим вектором 1, который может иметь компоненту +1, О и —1. Такой триплет образуют три пиона я+, лР, п (разд. 20.9). [c.596]

При исследовании невытянутых полипропиленовых волокон методом инфракрасной спектроскопии в поляризованном свете (рис. 4.19) получается картина, которая не зависит от направления колебаний электрического вектора. Спектр вытянутых полипропиленовых волокон (рис. 4.20) характеризуется различной интенсивностью полос поглощения в зависимости от того, как ориентирован электрический вектор падающего света относительно [c.82]

Изучение ориентации волокон этим методом основывается на том, что при исследовании образцов с определенной ориентацией молекул в поляризованном инфракрасном свете интенсивность полос поглощения зависит от угла между направлением колебаний электрического вектора света и направлением изменения диполь-ного момента связи (атомных групп). [c.90]

Для того чтобы получить данные о группировке содержимого в элементарной ячейке, необходимо измерять интенсивности рассеянных пучков рентгеновского излучения. И в методе с пленкой, и в методе со счетчиком кристалл движется во время измерений так, что точки о.р. пересекают сферу отражения с одной стороны до другой. Поскольку точки о. р. растягиваются по сфере отражения, интегральная интенсивность зависит частично от угла между направлением движения и поверхностью сферы при пересечении. Время, необходимое для пересечения точкой о.р. сферы, увеличивается по мере того, как угол приближается к нулю. Необходимо также объяснить различие в отражаемости рентгеновских лучей, электрический вектор которых перпендикулярен и параллелен плоскости отражения. Лорентцева и поляризационная поправки соответственно могут быть использованы для исправления наблюдаемой интенсивности отражения hkl следую- [c.390]

Если луч света падает на поверхность, перпендикулярную его направлению, то интенсивность этого луча может быть определена как число фотонов, проходящих через единичную площадь хйуэгои поверхности в 1 сек. Так как скорость фотона постоянна, то за определенное время он пройдет расстояние йг и, таким образом, распространится в элементарном объеме хйуйг. Интенсивность, определяемая как число фотонов, проходящих через единицу площади, пропорциональна фотонной плотности, пли числу фотонов в элементарном объеме. В соответствии с волновой теорией, интенсивность / светового луча пропорциональна квадрату амплитуды электрического вектора Е [c.46]

Таким образом, поглощение или испускание ИК-излучения колеблющейся молекулой, имеющей дипольный момент, можно легко пояснить в простой описательной форме, как это сделано в предыдущем параграфе. Гораздо сложнее описать подобным способом электронные переходы. В классическом смысле электронное возбуждение не соответствует увеличению энергии в осциллирующей системе во всяком случае, и высоко-, и низколежащее электронное состояние может не иметь постоянного дипольного момента (т. е. во всех состояниях электронное облако симметрично расположено вокруг ядер, так что нет разделения зарядов). Однако и в этой ситуации основные принципы взаимодействия с излучением еще применимы, и нам лишь нужно знать, происходит ли дипольное взаимодействие во время перехода между двумя состояниями. Существует единственный строгий метод решения этой проблемы уравнение Шрёдингера, упомянутое в начале раздела, может быть использовано для вычисления скорости перехода системы из одного стационарного состояния в другое под влиянием возмущающей силы. Если скорость возмущения системы, вызванного взаимодействием диполя с электрическим вектором излучения, не равна нулю, то существует дипольный момент перехода. Скорость перехода между состояниями, умноженная на число частиц в низшем состоянии, составляет, естественно, предельную скорость поглощения фотонов, так что в принципе решение уравнения Шрёдингера должно приводить к расчету интенсивности перехода. Однако точные решения этого урав- [c.31]

Дальнодействующие процессы переноса энергии могут происходить в результате последовательного короткодействующего возбуждения многих частиц, так что возбуждение возникает на участках, удаленных от места первоначального возбуждения. Однако имеет место и прямой механизм дальнодей-ствующих процессов переноса энергии за счет электрического, или кулоновского, взаимодействия между дипольными моментами перехода (или более высокими мультиполями). Именно муль-типоли участвуют в оптическом взаимодействии с электрическим вектором излучения стандартные оптические правила отбора применимы как к переходам так и к А - -А, при этом [c.121]

Во внешнем поле, например при течении коллоидного раствора вдоль твердой поверхности, наличие градиента скорости, направленного нормально к потоку, вызывает ориентацию анизометрич-ных частиц. Палочкообразные частицы ориентируются осями, пластинчатые — плоскостями вдоль потока соответственно и различные направления оптических осей частиц становятся неравноценными. Теория показывает, что наибольшее рассеяние плоскопо-ляризованного света происходит тогда, когда электрический вектор направлен вдоль оси палочкообразной или вдоль плоскости пластинчатой частицы. С этим связано явление мерцания частиц, например при ориентации пластинчатых частиц РЬЬ, вызываемой круговыми движениями стеклянной палочки в пробирке. [c.44]

Второй метод, предложенный Фрейндлихом еще в 1922 г., заключается в пропускании сквозь пленку плоскополяриэованного луча света. При этом возникает эллиптичность поляризации, характеризуемая отношением двух взаимноперпендикулярных электрических векторов и тем большая, чем больше толщина пленки (или слоя измененного состава в растворах ПАВ). Теория метода, связывающая эти параметры, сложна и до настоящего времени не доведена до количественной оценки толщины пленки. Однако и качественные данные, полученные этим методом, представляют значительный интерес. Так, в обычных лабораторных условиях на открытой чистой поверхности воды в течение 10—15 мин возникает эллиптичность, а следовательно, на ней образуется поверхностная пленка (в результате адсорбции паров органических веществ). После получения этих данных все дальнейшие исследования с поверхностными пленками проводили в герметических камерах в атмосфере чистого инертного газа. [c.99]

Яо ехр (i oi), где амплитуды о и Яо могут быть комплексными векторами, но от времени не зависят. Внося это уравнение в уравнение (633) и сокращая его на временной фактор ехр (i oi), получаем следующее уравнение для амплитуды электрического вектора [c.355]

Мы имеем, следовательно, комплексный показатель преломления п, т. е. затухание волны и комплексное отношение амплитуд Но1Ео, что означает сдвиг фаз магнитного вектора по отношению к фазе электрического вектора. [c.399]

Возможно, что такое обрамление представляет собой короткожи-вущие мезоны, которые определяют механизм возникновения сильного взаимодействия между нуклонами. Бели исключить такое облако мезонов, окружающее нуклон, то нуклон можно описать в двух его состояниях (протон и нейтрон) следующим образом он состоит из центрального сферического положительного заряда -Н /а е, который можно отождествить с зарядом, внутренне присущим нуклону, и оболочки е для протона и —е для нейтрона, представляющей компоненту электрического вектора. [c.596]

Рис. 8.1. Плоско (линейно) поляризованный световой луч (а), правый (б) и левый (в) цир1 лярно-поляри. зованные лучи (показаны только векторы электрического поля), (г) - Ре.зультат в.заимодействия электрических векторов лучей (б) и (в), находящихся в фазе.

ПОЛЯРИЗОВАННЫЙ СВЕТ. Обычный свет представляет собой совокупность электромагнитных волн, колебания которых расположены в различных направлениях плоскости, перпендикулярной направлению распространения луча. Если обычный свет пропустить через призму Николя или кусочек поляроида, то возникающий после прохождения свет является линейнополяризованным (или плоскополяризованным), как показано на рис. 4-5. При этом электрический вектор поляризованного света описывает синусоиду плоскость, в которой расположена эта кривая, называют плоскостью поляризации (рис. 4-6). Мы должны рассмотреть детально природу [c.126]

Рнс. 4-7. А — изображение лннетшополяризованпого спета в виде циркулярнонолярнзо-вашшх компонентов с противоположным вращением — в направлении часовой стрел-кп, Е , — против часовой стрелки). Суммарный электрический вектор (К) показан на рнс. 4-6. Горизонтальные компоненты всегда компенсируют друг друга, так что суммарный вектор направлен вертикально. Для схем 1 и 7 результирующий вектор равен нулю, поскольку векторы А ,, н компенсируют друг друга. Б — удлиненная спираль. [c.127]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология